Photon echo. A rendezetlen molekuláris szilárdtestkörnyezetek dinamikája: A foton echo-módszerek és az egymolekulák spektroszkópia vizsgálata Weiner Yuri Grigorievich rendezetlen testületek és módszerei
A rendezetlen molekuláris szilárdtestkörnyezetek dinamikája: Photon echo módszerekkel és egy molekulák spektroszkópiával történő kutatása
-- [ 1 oldal ] --
STATISZTIKAI Akadémia
Spektroszkópia Intézet
A kéziratokhoz
Weiner Yuri Grigorievich
A rendezetlen molekuláris szilárdtestek dinamikája:
A foton echo és spektroszkópiai módszerek vizsgálata
Egyetlen molekula
Speciális 01.04.05 - OptikaTÉZIS
A fizikai és matematikai tudományok tudományos szintjéntreitsk, Moszkva régió - 2005 -2-Eyed Bevezetés
I. fejezet. Alacsony hőmérsékletű dinamika
TanulmányokII. Fejezet. Elméleti alapok A folyamatok leírása
Szilárd állapotú rendszerek
Alacsony hőmérséklet2.1. A duplex rendszerek szabványos modellje
2.1.1. Alapvető rendelkezések Modellek
2.1.2. Kétszintű rendszerek paraméterei
2.1.3. DUS elosztási törvényei a belső paraméterekhez
2.2. A véletlenszerű ugrások sztochasztikus modellje
2.2.1. A korrelálatlan véletlen ugrások sztochasztikus modelljének fő rendelkezései
2.2.2. A szennyező központ kölcsönhatása dus
2.2.3. A dus térbeli és tájékozódási terjesztése
2.3. Módosított PE elmélet alacsony hőmérsékletű szennyező szemüvegben
2.3.1. A PE módosított modellje alacsony hőmérsékletű szemüvegben
2.3.2. Két impulzus fotonikus visszhang esetén
2.3.3. Összehasonlítás a Standard Photon Echo elmélethez
2.3.4. A Photon Echo módosított elméletének és megbeszéléseinek eredményei: a recessziós görbék függése a kromofor és a kétszintű rendszerek közötti minimális távolságból
2.4. A lágy potenciálok modellje és az optikai védelem leírására az amorf rendszerek
2.4.1. A lágy potenciálok modelljének fő rendelkezései
2.4.2. Az optikai védelmet leíró fő kapcsolatok a lágy potenciálok modelljeiben
2.5. A II. Fejezet fő következtetései
III. Fejezet. Photon echo módszer és annak képessége, hogy
A folyamatok tanulmányozása Spectral
Hangszórók szennyeződési szilárd állapotban
Rendezetlen környezetek3.1. Foton echo
3.1.1. Általános elvek
3.1.2. A kohonó molekulák koherens együttesének sugárzása.
3.1.3. Vektoros modell Flea-Fanman.
3.1.4. A PE módszer fő ötlete
3.2. Két és három impulzus foton visszhang
3.3. Felhalmozott foton echo
3.4. Nem koherens foton echo
3.5. Következtetések a III. Fejezetről
-3 fej IV. Spektroszkópia kísérleti alapjai
A szennyező központ megszüntetésével
Ideiglenes és együttes átlagolás4.1. A Photon Echo és annak alkalmazása a rendezetlen szilárdtestanyagok dinamikájának tanulmányozására
4.1.1. Két-impulzus foton echo
4.1.2. Három-limit foton echo
4.1.3. Nem koherens foton echo
4.2. Kísérleti foton echo technika és mérési technikák ........ 4.2.1. Lézerrendszer nem hűtőmentes FE jelek előállításához
4.2.2. Lézerrendszer PicoSecond impulzusok létrehozásához
4.2.3. A Photon Echo kísérleti berendezései
4.2.4. Mérési módszer
4.2.5. A minták előkészítésének módszerei
4.3. Kísérleti technológia spektroszkópiaileg magányos molekulák és mérési technikák
4.3.1. Az egymolekulák spektroszkópiájának alkalmazása a rendezetlen szilárdtestanyagok dinamikájának vizsgálatához
4.3.2. Az egyes molekulák spektrumainak nyilvántartása alacsony hőmérsékleten
4.3.3. Kísérleti telepítés egyetlen molekulák regisztrálásához
4.3.4. A minták előkészítésének módszerei
4.3.5. Az egyes molekulák spektrumainak nyilvántartásba vételének jellemzői
4.4. Következtetések a 4. fejezetben
V. fejezet Optikai defasitionis tanulmányok
A szerves szemüvegek szennyeződése és
Polimerek foton visszhangot használva
Az alacsony hőmérsékletek széles választéka5.1. Az NFE módszerrel kapott adatok összehasonlítása a 2FE módszerrel kapott adatokkal
5.2. Az NFE módszerrel mért adatok vizsgálata a D- és D6 etanolban
5.2.1. A spektrális diffúzió hozzájárulásának elemzése
5.2.2. Az optikai védelemhez való hozzájárulás elemzése az NFM-vel való kölcsönhatás miatt
5.2.3. Hatása deuterium
5.2.4. Következtetések a P / D-E és P / D6-E adatelemzéshez
5.3. NFFE és 2FE módszerek kutatása
5.3.1. Általános áttekintés az NFE és a 2FE módszerek által a hat rendezetlen szennyező rendszerre kapott kísérleti eredményekről
5.3.2. Adatelemzés alacsony hőmérsékleten
5.3.3. A hőmérsékletfüggőség modellszámítása a módosított PE elmélet keretében alacsony hőmérsékletű szemüvegben ............... 5.3.4. Adatelemzés közbenső hőmérsékletre
5.4. A magas hőmérsékletű adatok elemzése, figyelembe véve az LFM spektrumát .............. 5.5. Adatelemzés A puha potenciálok modelljei .............. Az MP modellen belüli adatok elemzése során
5.5.2. A modellszámítások eredményei és összehasonlítása a kísérlethez .......... 5.6. Következtetések az V. fejezetről
VI. Fejezet. Kutatja a hangszórók szennyeződését
Szerves polimerek módszer
Egyetlen molekulák spektroszkópiája6.1. Az egymolekulák spektrumának leírása az elosztási pillanatok koncepciójával
6.2. Az egyszeri TBT molekulák spektrumának mérései amorf poliizobutilénben t \u003d 2-nél
6.2.1. Példák az om spektrumokra és az ideiglenes evolúcióra
6.2.2. Az egymolekulák spektrumainak ideiglenes viselkedése, összhangban a dus modelljével
6.3. Az egymolekulák spektrumainak modellszámításai
6.3.1. Algoritmus az egyetlen molekula spektrumának kiszámításához
6.3.2. Válassza ki a modell paramétereit
6.3.3. A közel és távoli dus hozzájárulása a spektrumban
6.4. A kísérleti és elméleti eredmények összehasonlítására szolgáló módszerek és jellemzők fogalma
6.5. A modellszámítások és kísérleti adatok eredményeinek összehasonlítása a pillanatok eloszlásáról és az ohm spektrumainak szélességének szélessége ....... 6.5.1. A spektrális vonalak eloszlásának elemzése OM
6.5.2. DUS-krómofore interakciós állandók és a szennyező központ és a dus közötti távolság diszperziója
6.6. Oldalirányú egymolekulák alacsony hőmérsékletű szemüvegben és Levi statisztikákban
6.7. A spektrális csúcsok szélességének megoszlása \u200b\u200bés a kvázi-helyi alacsony frekvenciájú oszcillációs módok hozzájárulása a szélesítési spektrumokba
6.8. Az egymolekulák spektrumának multiplett szerkezetének statisztikai elemzése
6.9. Kétszintű rendszerek kölcsönhatásának jellemző térbeli zónái egyetlen molekulával
6.10. Az egymolekulákkal és a foton echo spektroszkópiás módszerekkel kapott adatok összehasonlítása
6.11. Következtetések a VI. Fejezetben
Következtetés
LISTA Képek és táblázatok
A képletek listája
A használt irodalom listája
Köszönöm
Jegyzet. Új megközelítést fejlesztettek ki az amorf szerves szemüvegek és polimerek dinamikájának szisztematikus kísérleti és elméleti vizsgálata során, alacsony hőmérsékleten (0,35-100 K).
A fejlett megközelítés alapja szóló információk megszerzésére a dinamikáját a közeg alatt spektrumát szennyező chromophone molekulák, végre a vizsgált mintában, mint a spektrális mikroszkopikus szondát, és alapjául az alábbi két kísérleti elvek: 1) segítségével a foton echo módszer A szennyezett kromofonmolekulák optikai védelmi idejének mérésére a rendezetlen mátrixban az ideiglenes átlagolás kiküszöbölése a kísérlet során. 2) A szennyeződéses kromofor molekulák nagyszámú spektruma és a mért spektrumok későbbi statisztikai elemzése. A fejlett megközelítés lehetővé teszi, hogy adatokat fogadjon el Általános tulajdonságok A táptalajt tanulmányozzák, és nem véletlenszerű paramétereket a helyi környezet, és a médium mikroszkópos paramétereire vonatkozó információk mentése. Használata lehetővé teszi, hogy a dinamikus jelenségekről a dinamikus jelenségekre vonatkozó információkat molekuláris környezetben, és így megszüntesse, így a meglévő mérési módszerek legfontosabb nehézsége a rendezetlen média diagnosztizálásához. A spektrális diffúziós és optikai hiányosságok szisztematikus vizsgálata amorf szerves szemüvegekben és polimerekben kifejlesztett kísérleti megközelítéssel és az alacsony hőmérsékletű szemüvegek spektrális dinamikájának jobb elméleti modelljével történik. Új információt kaptak az amorf szerves közegek spektrális dinamikájáról az alacsony hőmérsékletek széles körében, ami jelentősen bővíti a jelenség megértésének szintjét.
Relevancia Témák. Jelenleg, a mindennapi életben, szilárd halmazállapotú anyagok és polimerek, beleértve az ilyen ígéretes anyagokat, mint például a konjugátum polimerek, dendrimerek, sokféle szerves üvegek, amorf félvezetők és struktúrák alapján rájuk, egyre inkább használják. Továbbá, a legtöbb nanoobjects és a szerves természet nanostruktúrái, az a kamat, amelyben a közelmúltban drámaian megnövekedett, mivel a nanotechnológia fő elemei gyorsan fejlődnek az idejében. A legkülönbözőbb biológiai környezetek és struktúrák, amelyek tanulmányozása és felhasználása a modern tudomány és technológia egyik fontos iránya, az említett rendszereknek tulajdonítható. A rendezetlen szerves médiumok ígéretes tárgyak, amelyek új anyagokat és szokatlan tulajdonságokkal rendelkező eszközöket hoznak létre. Például jelenleg a szerves anyagokon alapuló molekuláris mikroelektronika területén intenzív fejleményeket végeznek. A gyakorlatban széles körben elterjedt felhasználás és új anyagok és struktúrák megteremtésének szükségessége a rendezetlen szerves anyagok alapján releváns vizsgálatot tesz az alapvető tulajdonságaikról. A legtöbb ilyen tulajdonságot, például termikus, mechanikai, elektromos, kémiai, optikai, spektrális stb. Az anyag belső dinamikája határozza meg. Ezért, tanulmányok dinamikus folyamatok rendezetlen molekuláris környezetben nagyon releváns és fontos mind a tudomány fejlődése a molekuláris szilárdtest média és az új technológiák kifejlesztése alapján a fejlesztés és a szerves anyagok a bonyolult szerkezetű.
A disszertáció fő célkitűzései. Egészen a közelmúltig a szilárd-state médiumok dinamikájának fő vizsgálata célzott a rendkívül rendezett kristályos anyagok tanulmányozására. E vizsgálatok eredményeképpen ismert a kristályok fő elemi excitációinak mikroszkopikus jellege. A teljesen eltérő helyzet a rendezetlen szilárdtest (különösen a szerves) környezetek dinamikájának alapjainak megértésével történik. Annak ellenére, hogy a jelentősen ez a terület nyitva marad. Például az egyik legsúlyosabb probléma a rendezetlen médiumok tulajdonságainak leírásában az elemi alacsony frekvenciájú izgatottságok mikroszkópos jellegével kapcsolatos információk hiánya. A dinamikus jelenségek elmélete rendezetlen molekuláris környezetben még mindig nem fejlett, ami lehetővé teszi a meglévő kísérleti eredmények teljes készletét. A meglévő modellek korlátozott alkalmazhatósággal rendelkeznek, és a legtöbb esetben tisztán fenomenológiai. A meghatározott körülmény egyik fő oka a hagyományos kísérleti módszerek legalacsonyabb alkalmassága a rendezetlen szolid-state média tulajdonságairól. Ez azzal magyarázható, jelentős szórást helyi paramétereit, például a média, mint amelynek eredményeként a hagyományos módszerek, hogy csak erősen átlagolt adatok a vizsgált anyag, amely jelentős torzulását eredményezi, és veszteségei információkat. Ezenkívül a szilárd állapotú hordozók dinamikájának leírásában meglévő elméleti megközelítések többségét fejti ki, főként a kristályok vizsgálatára, valamint a rendezetlen médiumok leírására, amelyben nincsenek szimmetria és sorrend a molekulák helyén, Ezek a megközelítések alacsonyak. Ezért ahhoz, hogy elérjék jelentős előrelépés, hogy megértsük a fő dinamikus jelenségek rendezetlen organikus közegben, szükséges volt, hogy dolgozzon ki alapvetően új módszerek kísérleti vizsgálata dinamikus jelenségek ebben a környezetben, ami jelentősen megnövelheti a kapott információk és megszünteti a torzulást . Új megközelítéseket kellett kifejleszteni a rendezetlen szolid-state média dinamikájának elméleti leírásában is.
A dinamikus folyamatok jellege a rendezetlen médiában jelentősen függ a hőmérséklettől. A meglévő kísérleti adatok és a javasolt modellek szerint
A rendezetlen szilárdtestrendszerek dinamikájának leírása az ilyen esetekben az elemi energiatakarékosság nyelvén az ilyen esetekben már nem sikerült.
A munka elején nagyszámú vizsgálatot végeztünk a rendezetlen médiumok alacsony hőmérsékletű dinamikáján, mint szervetlen és szerves jellegű. A kutatás fő részét a t alagút kétszintű rendszerei paramétereinek és jellegének kutatására fordították
Az elvégzett vizsgálatok azt mutatták, hogy a szerves közegben lévő dinamikus folyamatokat leíró paraméterek szignifikánsan eltérhetnek a szervetlen táptalajok megfelelő paramétereiből. Tekintettel arra, hogy bővíteni kell az ismeretet dinamikája összetett rendezetlen szilárdtest és tanulásának fontosságát tulajdonságainak szerves anyagok ben úgy döntöttek, hogy ezen munka kutatásában a dinamika szerves rendezetlen anyagok (üveg, polimerek). A fő erőfeszítések célzottak a rosszul kifejlesztett alacsony frekvenciájú kvázi-molk oszcillációs módok jellegének és paramétereinek tanulmányozására ezen anyagokban. A vizsgált közeg belső dinamikájáról szóló információk beszerzése érdekében a szennyező központok spektroszkópiájának módszerét alkalmaztuk. Ebben az esetben ezek voltak olyan krómofore molekulák, amelyek felszívják a fényt a spektrum kiválasztott tartományában, és a vizsgált anyagba bevezettük, átlátszó ezen tartományban, mint spektrális szondák. Ennek a módszernek a hatékonyságát is ismert, azzal magyarázható, hogy a szennyezett molekulák optikai spektruma rendkívül érzékeny a környezetük paramétereire, és információkat tartalmaz a közeg helyi dinamikájáról.
A kvázi-formázási módokban rejlő ultra-alacsony dinamika és a kétszintes rendszerek gyors átmenetének tanulmányozásához először is szükség volt az ideiglenes átlagolás kiküszöbölésére a szenzencia -9 optikai spektrumok mérésére, és jelentősen bővíti a mérések. Ezenkívül szükséges volt az átlagolás megszüntetése a szennyezett molekulák együtteseire. Ezért a foton echo módszerét és az egymolekulák spektroszkópiájának módszerét munkamódszerként választottuk ki. Ezek a módszerek azonban kicsiek voltak a rendezetlen szerves médiumok dinamikájának tanulmányozása céljából, és jelentős finomításra szorultak.
A fenti ismerteti a disszertáció fő célkitűzésének kiválasztását, amelyet a következőképpen lehet megfogalmazni:
1. A dinamikus folyamatok kísérleti vizsgálatainak kidolgozása és javítása rendezetlen szilárdtestkörnyezetekben, amelyek lehetővé teszik: a) kizárják a hagyományos módszerekben rejlő adatok együttes és ideiglenes átlagolását, b), hogy jelentősen bővítse a kutatás.
2. A dinamikus jelenségek szisztematikus kísérleti vizsgálatait fejlessze ki a speciálisan kiválasztott szennyezőanyag nélküli szerves szilárdtest-rendszerek széles skáláján (t
Ehhez a következő kísérleti módszereket és elméleti modelleket kellett kifejleszteni:
A foton echo módszer kidolgozása az optikai definiák szennyeződéses szerves rendezetlen rendszerekben történő méréséhez, annak érdekében, hogy megszüntesse az idő átlagolását a mérések során, és a módszer időbeli felbontásának jelentős növekedése, annak érdekében, hogy jelentősen bővítse a mérések hőmérséklettartományát.
Az egymolekulák spektroszkópiájának kidolgozása céljából a rendezetlen szilárdtest-szerves környezetek dinamikájának tanulmányozására szolgál, így lehetséges, hogy általános információkat kapjunk a szennyező krómmolekulák egyes spektrumaiban lévő feldolgozott eljárások tulajdonságairól.
Végezze el az optikai védelem meglévő modelljét a prémium szemüvegben, hogy bővítse alkalmazhatóságát.
Tudományos újdonság. A munkában kapott összes eredmény új, és fejlett technikák És a megközelítések eredetiek.
Főbb eredmények A munkát a következtetések határozzák meg.
A szerző hozzájárulása. A fő tanulmányokat az Orosz Tudományos Akadémia Spektroszkópiai Intézetében hajtották végre, a szerző által kifejlesztett technikákkal, a vezetés alatt létrehozott kísérleti beállítással és közvetlen részvételében.
A kísérletek egy része, amely a két impulzus fotonsav EHU-t tartalmazó kísérleteket tartalmaz 4 K alatti hőmérsékleten és az egymolekulák spektroszkópiájában, a Bayreuth-i Egyetemen (Németország) a szerző kezdeményezésére és részvételével végeztük el Német kollégák. Ugyanakkor a feladatok meghatározását a szerző személyesen hajtotta végre, és a kapott eredmények elemzését végezték el, vagy vezetése alatt.
Az összes feladat megfogalmazása, kivéve a két szennyező rendszer összehasonlító vizsgálatát: a polietilén és a tetra terrat, a butil-terrat, a poliizobutilénben, a Perzsa Ri által javasolt egyetlen molekulák spektroszkópiája és spektroszkópiája, a szerző.
Az eredmények minden kísérletét, értelmezését, feldolgozását és elméleti elemzését a szerző önmagában, vagy vezetésével és az aktív részvétel alatt végezték el.
A tanulmányok különböző szakaszaiban az Orosz Tudományos Akadémia Molekémiai Molekuláinak Molekuláinak Molekuláinak Laboratóriumának munkatársai R.I. Személyek, M.N.S. N.v. GRUZDEV, K.F.-M.N.
MA Kolchenko, Ph.D. A.v. Naumov, a Quantum Optics Mfti Tanszék hallgatója a.v. Deev, D. Haarer professzor (D. Haarer) és L. Kador (L. Kador) és S. Zilker (Sj Zilker) és M. Bauer (M. Bauer) diplomás hallgatói (M. Bauer), valamint a Bayreuth Egyetem (Németország), valamint Dr. Eli Barkay (E. Barkai) a Massachusetts Institute of Technology (USA). A szerző mind őszinte köszönetet mond.
Gyakorlati jelentősége Munka.
Egy technika került kifejlesztésre, és egy kísérleti telepítési diagnosztizálására ultragyors folyamatok szélesítése spektrális vonal szennyező szilárdtest rendszerek egy széles hőmérséklet-tartományban következetlen fotonikus echo alakult. A technika egy szélessávú lézerfény használata, mint zajforrás, és nem igényel komplex és drága femtoszekundum lézerek használatát. A fejlett technika lehetővé teszi az optikai védelem időkinek mérését a határidő felbontásának (legfeljebb 25-30 FS), a szerves anyagok széles körében, és információt szerez a spektrális diffúzió folyamatairól a nanosekund idők.
Az, hogy az egyes molekulák spektrumának összetett multiplett szerkezetének azonosítása amorf táptalajban meghatározza a különböző molekulákhoz való kapcsolódásukat az ilyen spektrumok időzítésének időzítésével és elemzésével. A fejlett technika jelentősen bővíti az egymolekulák spektroszkópiájának képességeit az alacsony hőmérsékleten az amorf rendszerek spektrális dinamikájának vizsgálata során.
Egy módszert javasolnak az egymolekulák spektrumának összetett formájának kvantitatív leírására, a szennyezett molekuláris rendszerekben és azok statisztikai elemzésére a pillanatok és a kumuláns fogalmán alapulva. A technika lehetővé teszi, hogy információt szerezzen az általános dinamikus tulajdonságokról -12 rendszerről, amelyet az ilyen spektrumok egyedi struktúrájában, ugyanakkor biztosítani kell a szennyeződések azonnali környezetének paramétereiről.
Alapvető tudományos rendelkezésekVéddés:
Az új tudományos irány a dinamikus folyamatok spektroszkópiája a rendezetlen molekuláris szilárdtest rendszerekben, az átlagolás és az átlagolás időzítésével, a szennyeződéses molekulák együttesével.
Az optikai hiányosságok és a spektrális diffúziós folyamatok vizsgálata a szennyeződésben szerves szemüvegek és polimerek széles körben alacsony hőmérsékleten.
Új megközelítés a rendezetlen, szilárdtestalapú molekuláris rendszerek dinamikájának tanulmányozására, amely egy nagyszámú kromofor molekula spektrumainak regisztrálásán alapul, és az azt követő elemzésüket.
A két különböző mechanizmus hozzájárulásainak szétválasztása az alacsony hőmérsékleten az amorf molekulák spektrumainak kialakulásáról: a kétszintes rendszerek alagútjára való hozzájárulása és az alacsony frekvenciájú kvázi-olvadt oszcillációs módok hozzájárulása egy rendezetlen mátrix.
Új mikroszkópos információk a vizsgált szennyeződések spektrális dinamikájáról, az együttes átlagolással, és tükrözve a vizsgált rendszerek általános tulajdonságait.
Új információ beszerzése a frekvencia nyírási eloszlásokról, az általánosított szélességről, az aszimmetriáról és a "Picchatos" spektrumról egyértelműen szennyeződésű molekulákban egy szennyező polimer amorf mátrixban alacsony hőmérsékleten a spektrumok eloszlási pillanatokkal történő elemzésével.
Nanoscond spektrális diffúzió kimutatása egy amorf üvegmátrixban, és meghatározza a hőmérséklet függőségét.
A lágy potenciálmodell alkalmazhatóságának kísérleti megerősítése a homogén alacsony hangvonalak kimutatásának és a fagyasztott etanol C2H5-csoportjában lévő deutériumhatás csökkentésének folyamatának leírására.
A duplex rendszerek és a kromofor molekulák közötti minimális távolságú, a szennyezőanyag-amorf polimerek között a foton EHU és egymolekulák spektroszkópiájúak az alacsony hőmérsékleten.
Az alacsony frekvenciájú kvázi-molk oszcillációs módok tényleges hozzájárulásának értékének értékelése az egyes kromofonmolekulák spektrumában az amorf polimerben több alacsony hőmérsékleten.
Az optikai hiányosságok diszperziójának diszperziója számos szennyeződés rendezetlen rendszerben alacsony hőmérsékleten.
A LEVI statisztikák alkalmazhatóságának kísérleti visszaigazolása a polimer amorf mátrixban a szennyeződéses szilárd molekulák alacsony hőmérsékletű spektrumainak első és második kumulálásainak lebonyolítására.
A munka jóváhagyása. A munka főbb eredményeit rendszeresen beszámoltak az összes orosz és nemzetközi konferenciákon:
2. Nemzetközi Konferencia: "Lézer M2P" (Grenoble, Franciaország, 1991); XIV nemzetközi konferencia a koherens és nemlineáris optika (Leningrád, Oroszország, 1991); 2. Nemzetközi Szimpózium "Perzisztens Spectral Hole Burning: Tudomány és Alkalmazások" (Monterey, California, USA, 1991); 3. Nemzetközi Szimpózium "Spectral Hole-Burning és LuminSecence Line Sywing: Science és Alkalmazások" (Ascona, Svájc, 1992); 4. Nemzetközi Szimpózium: "Spektrális lyukkagyló és kapcsolódó spektroszkópok: tudomány és alkalmazások" (Tokió, Japán, 1994); Ausztriaisizmus Izrael-német szimpózium: "Dinamikus folyamatok a kondenzált molekuláris rendszerekben" (Baden, Ausztria, 1995); 54. Nemzetközi Szimpózium:
1995); 5. Nemzetközi Szimpózium: "Hole égő és kapcsolódó spektroszkópok: tudomány és alkalmazások" (Brünerd, Minnesota, USA, 1996); 8. Nemzetközi Konferencia: "Nem hagyományos fotoaktív rendszerek" (Nara, Japán, 1997); 11. Nemzetközi Konferencia: "Dinamikus folyamatok a szilárd anyagokból a szilárd anyagokból" (Ausztria, Mittelberg, 1997); 6. Nemzetközi Szimpózium: "Hole égő és kapcsolódó spektroszkópok: tudomány és alkalmazások" (Hortin, Bordeaux, Franciaország, 1999); 7. Nemzetközi Szimpózium: "Hole égő és kapcsolódó spektroszkópok: tudomány és alkalmazások" (Taipei, Taiwan, 2001); Xxiith All-orosz kongresszus spektroszkópiában (Zvenigorod, Moszkva régió, Oroszország, 2001); IX Nemzetközi Konferencia Quantum Optics (Minsk, Fehéroroszország, 2002); Nemzetközi Konferencia: "Lumineszcencia és optikai spektroszkópia a bekövetkezett anyagok" (Budapest, Magyarország, 2002); 8. Nemzetközi Szimpózium: "Hole égő és kapcsolódó spektroszkópok: tudomány és alkalmazások" (Bosmen, Montana, USA, 2003); 14. Nemzetközi Konferencia: „dinamikai folyamatokat gerjesztett Államok Szilárd anyagok” (Christchurch, Új-Zéland, 2003); Xth Nemzetközi Konferencia Quantum Optics (Minsk, Fehéroroszország 2004); VIII-M. Német szeminárium: "Point hibák a szigetelők és a mély szintű központok a félvezetők" (Szentpétervár, Oroszország, 2003); XI Nemzetközi Konferencia: "Phonon szétszóródott a kondenzált anyagban" (Szentpétervár, Oroszország, 2004); A dekódolt memória nemzetközi konferenciája R.I. Személyek (Bayreuth, Németország, 2004).
Az egyetlen molekulák spektroszkópiai módszerének kialakítására a rendezetlen szilárdteljesítményű környezet alacsony hőmérsékletű dinamikájának kutatására vonatkozóan a szerző elnyerte az Orosz Tudományos Akadémia Elnökségének prémiumát, amelyet az akadémikus D.S. Karácsony a kiemelkedő eredmények az optika és a spektroszkópia területén 2003-ban
Kiadványok. A disszertációs anyagok tükröződnek a vezető szakértői és nemzetközi folyóiratok 36 cikkében.
1. N.V. GRUZDEV, pl. SIL "KIS, V.D. TITOV, YU.G. Vainer", a foton-visszhangos vizsgálata az ultrafasztos defázisban amorf szilárd anyagokban széles hőmérsékletenrégió inkoherens fényvel "// J. De Phys. IV, Colloque.c7, kiegészítés a J. De GY-tól. III, VOL.1, PP. C7-439 - C7-442, 1991.
2. N.V. GRUZDEV, pl. SIL "KIS, V.D. TITOV ÉS YU.G. VAINER," RESORUFIN ultrfast dephasing D-etanolos üvegben 1,7-től 40k-igaz inkoherens foton echo "// Josa B, Vol.9, Pp.941-945, (1992).
3. N.V. Gruzdev és yu.g. Vainer, "Nanoszekundum spektrális diffúzió és optikai defázis szerves szemüvegben széles hőmérsékletentartomány: inkoherens foton echo vizsgálata a RESorufin D- és D6-etanolban "// J. Lumin., Vol.56, Pp.181-196, (1993).
4. YU.G. Weiner, N.V. GRUZDEV, "A szerves amorf tápközeg dinamikája alacsony hőmérsékleten: a rezorfin vizsgálata D- és D6-etanolban 1,7-35 ° C-on az inkoherens foton visszhang. I. Kísérlet. Főbb eredmények "// Optika és spektroszkópia, 76 térfogat, 2, SS. 252 - 258 (1994).
5. YU.G. Weiner, N.V. GRUZDEV, "A szerves amorf tápközeg dinamikája alacsony hőmérsékleten: a rezorfin vizsgálata D- és D6-etanolban 1,7-35 ° C-on az inkoherens foton visszhang. II. Az eredmények elemzése "// Optika és spektroszkópia, 76 térfogat, 2, SS. 259 - 269 (1994).
6. YU.G. Weiner, R.I. Személyek, "Photon echo az amorf médiában jelentős diszperzióban a szennyeződések középpontjainak homogén szélességű vonalai" // Optika és spektroszkópia, 79. kötet, 5, SS. 824 - 832 (1995).
7. YU.G. Vainer, T.V. Plakhotnik, és r.i.personov, "dephasing és diffúziós linewidths a doped amorf szilárd anyag spektrumában:
Összehasonlító foton ECHO és egyetlen molekula spektroszkópia ADATOK TERRYLENE polietilén „// Chem. Phys., Vol.209, pp. 101-110, (1996).
8. YU.G. Vainer, R.I. Személyiov, s.zilker és d.haarer, "a különböző vonal szélesítési mechanizmusainak hozzájárulása a foton visszhangjaibanÉs egymolekula spektrum amorf szilárd anyagokban "// mol. Crys. LIQ. Crys., Vol.291, pp.51-56, (1996).
9. S.J. Zilker, yu.g. Vainer, D. Haarer, "vonal bővítő mechanizmusok szerves amorf szilárd anyagok Sprotra: Photon echo vizsgálatterrylene a poliizobutilénben a Suckelvin hőmérsékleten "// Chem.
10. S.J. Zilker, D. Haarer, YU.G. Vainer, R.I. Személyiov, "hőmérséklet-függő vonal a kromoforok amorf szilárd anyagokban:
különbségek az egymolekula spektroszkópia és a foton echo eredményei között "// J.
Lumin., V.76 / 77, Pp.157-160, (1998).
11. S.J. Zilker, D. Haarer, YU.G. Vainer, A.V. Deev, V.A. Kol`chenko és R.I. Személyiov, "az alagút által kiváltott szemüvegbenÁllamok és helyi módok "// MOL.
Crys. LIQ. CRYS., V.314, PP.143-148, (1998).
12. S.J. Zilker, J. FRIEBEL, D. HAARER, YU.G. Vainer, R.I. Személyi, "az alacsony hőmérsékletű linebroadening mechanizmusok vizsgálata szervesamorf szilárd anyagok foton visszhang, lyukkagyló és egyetlen molekula spektroszkópiával "// Chem. Fizessen. Lett., V.289, pp.553-558, (1998).
13. S.J. Zilker, L. Kador, J. FRIEBEL, YU.G. Vainer, M.A. Kol'chenko, R.I. Személyiov, "összehasonlítás a foton echo, lyuk égő és egyedülállómolekula spektroszkópiás adatok A szerves amorf szilárd anyagok alacsony hőmérsékletű dinamikáján "J. Chem.
Phys., V.109, No.16, pp.6780-6790, (1998).
14. YU.G. Vainer, M.A. Kol "Chenko, A.v. Naumov, R.I. személyiov, S.J. Zilker", "foton visszhangzik a dopedi szerves amatőr rendszerek széles körében(0,35-100K) Hőmérsékleti tartomány "// J. Lumin., V.86, No.3 & 4, pp.265-272 (2000).
15. A.v. Naumov, yu.g. Vainer, S.J. Zilker, "Semmixponenciális kétimpulzus foton visszhangsugárzása amorf szilárd anyagokban alacsony hőmérsékleten" // J.Lumin., V.86, No.3 & 4, pp.273-278 (2000).
16. YU.G. Weiner, MA Kolchenko, R.I. Személyek, "a puha potenciálok modellje és a molekuláris amorf média" Kísérleti és elméleti fizika, T.119, Mesh.4, Ss.738-748, (2001).
17. A.V. Naumov, yu.g. Vainer, M. Bauer, S. Zilker, L. Kador, "Az egymolekula spektrális vonalak és a dinamika pillanatainak eloszlásaamorf szilárd anyagok "// fiz. Fordulat. B, v.63, pp.212302 (1-4) (2001).
18. A.V. Naumov, yu.g. Vainer, M. Bauer, L. Kador, "Egymolekula spektrumok pillanata alacsony hőmérsékletű szemüvegben: mérések ésmodell számítások "// J. Chem. Phys., V.116, NO18, pp.8132-8138 (2002).
19. YU.G. Vainer, M.A. Kol "Chenko, A.v. Naumov, R.I. személyiov, S.J. Zilker, D.
Haarer, optikai defázisok adalékolt szerves szemüvegben széles (0,35-100 k) hőmérsékleti tartomány: szilárd toluol doped Zn-oktaetilporphinnal "// J. Chem. Phys., 20. A.V. Naumov, yu.g. Vainer, "Minimális távolság a kromofor és a kétszintes rendszerek között amorf szilárd anyagokban: hatás a foton visszhangon és egymolekula spektroszkópiai adatokra" // J. Lumin., V.98, No.1 & 4, pp.63-74 ).
21. M.A. Kol "Chenko, YU.G. Vainer, R.I. személyiov," optikai defázis polimerekben és a puha potenciál modell: elemzés a foton echodoped PMMA "// J. Lumin., V.98, No.1 & 4, pp.375-382 (2002).
22. YU.G. Weiner, MA Kolchenko, A.V. Naumov, R.I. Személyek, S.J. Tsilker, "optikai védelem egy szilárd toluolban, amelyet a cink-taethylpore" // szilárd fizika, 45 térfogat, vol. 2, SS. 215-221, (2003).
23. A.V. Naumov, yu.g. Vainer, "A foton visszhangjainak módosított modellje alacsony hőmérsékletű szemüvegben: a minimális távolság hatása kétszintűrendszerek és krómofor "// J. Phys. Chem. B, V.107, PP. 2054-2060, (2003).
24. YU.G. Weiner, A.V. Naumov, M. Bauer, L. Kador, "Az amorf polimerek dinamikája alacsony hőmérsékleten és az egyszeri szennyezett molekulák spektrumának átmeneti alakulása. I. Kísérlet "// Optika és spektroszkópia, 94 térfogat, 6, SS. 926-935.
25. YU.G. Weiner, A.V. Naumov, M. Bauer, L. Kador, "Az amorf polimerek dinamikája alacsony hőmérsékleten és az egyszeri szennyezett molekulák spektrumának átmeneti alakulása. II. Az eredmények számításai és elemzése "// Optika és spektroszkópia, 94 térfogat, 6, SS. 936-948.
26. M. Bauer, L. Kador, A.V. Naumov, yu.g. Vainer, "kétszintű rendszerek hő aktiválása egy polimer üvegben, amint azt vizsgáltukegymolekula spektroszkópia "// J. Chem. Phys., V. 119, NO 7, PP. 3836- (2003).
27. E. BARKAI, A.V. Naumov, yu.g. Vainer, M. Bauer, L. Kador, "Lvy statisztikák véletlenszerű egymolekula vonalformákhoz egy üvegben" // fiz.Fordulat.
Lett., V. 91, NO 7, PP. 075502 (1-4) (2003).
28. A.V. Naumov, yu.g. Vainer, M. Bauer, L. Kador, "Dinamika egy adalékolt polimer hőmérsékleten, ahol a kétszintű rendszermodellszemüvegek sikertelenek: Egy molekula spektroszkópiával végzett tanulmány "// J. Chem.
Fizessen. Vol. 119, NO 12, PP. 6296-6301 (2003).
29. E.J. Barkai, yu.g. Vainer, L. Kador, R.J. Silbey, L "Evy Az egymolekula vonal alakja kumulánsok a szemüvegben // absztraktokaz amerikai papírok 30. E. BARKAI, A.V. Naumov, yu.g. Vainer, M. Bauer, L. Kador, "kísérleti bizonyítékok az egymolekula spektroszkópiában az egymolekula spektroszkópiában az alacsony hőmérsékletű üvegben: hosszú távú kölcsönhatások megnyilvánulása" // J. Lumin., Vol. 107, 1-4., Pp. 21-31 (2004).
31. YU.G. Vainer, A.V. Naumov, M. Bauer, L. Kador, "Amorf polimerek dinamikája a 2-7 k hőmérsékleti régióban, ahol a szabványaz alacsony hőmérsékletű szemüveg modellje meghibásodik: egymolekula spektroszkópiával és összehasonlítással a foton echo adatokkal "// J. Lumin., Vol.
107, 1-4., Pp. 287-297 (2004).
32. YU.G. Weiner, "egyetlen molekulák és dinamika dinamikája, a rendezetlen testületek" // A fizikai tudományok sikerei, 174 kötet, 6, SS. 679-683 (2004).
33. YU.G. Vainer, A.V. Naumov, M. Bauer, L. Kador, "Quasi-lokalizált alacsony frekvenciájú vibrációs módok rendezetlen szilárd anyagok. I. Tanulmány.photon echo "// fiz. Statisztika. Sol. B, v.241, 15, pp.3480-3486 (2004).
34. A.V. Naumov, yu.g. Vainer, M. Bauer, L. Kador, "Quasi-lokalizált alacsony frekvenciájú vibrációs módok rendezetlen szilárd anyagok. II.
Egymolekula spektroszkópiában "// fiz. Statisztika. Sol. B, v.241, 15, Pp.3487-3492 (2004).
35. YU.G. Weiner, A.V. Naumov, M. Bauer, L.Kador, E.BARKA, "A szennyeződés szolgai spektrumainak statisztikai elemzése és a rendezetlen anyagok dinamikája. I. Shirin, pillanatok és kumulánsok eloszlása \u200b\u200b"// Optika és spektroszkópia, 98 térfogat, 5, SS. 806-813 (2005).
36. YU.G. Weiner, A.V. Naumov, "a szennyezőanyag-magányos molekulák spektrumainak statisztikai elemzése és a rendezetlen szilárd anyagok dinamikája. II. A kétszintes rendszerek kölcsönhatásának megnyilvánulása a szennyezett molekulákkal a köztük lévő távolságtól függően. "// Optika és spektroszkópia, 98 térfogat, 5, SS. 814-819 (2005).
Alacsony hőmérsékletű hangszóró
Rendezetlen szilárd testek és módszerek
Tanulmányok
Szilárd állapotú anyagok, amelyek rendezetlen mikrostruktúrával - nagyszámú helyi hibákkal és szennyeződéssel rendelkező kristályok, amorf média (beleértve az üveg) *, természetes polimerek, biológiai környezetek stb. Széles körben elosztva a természetben, és hosszú ideig használják. Jelenleg számos mesterséges anyagok rendezetlen mikroszerkezet is széles körben használják a technika és a mindennapi élet - a különböző műanyagok és üvegek, üveg-kristályos anyagok (kerámiák, sitals, máz), amorf fémek és ötvözetek, amorf félvezetők és még sokan mások. A közelmúltban megjelent egy teljesen új típusú szolid-state objektumok széles skálája. Ezek az úgynevezett nanoobjects (nanoszféra, nanocsövek, nanowiresek, különböző klaszterek stb.), Amelyek új technológiákkal készülnek. Az ilyen tárgyak méretei a száz nanométereken belül vannak. A NanoObjects számos szokatlan jellemzővel rendelkezik, amely lehetővé teszi, hogy alapvetően új anyagokat és készülékeket hozzon létre rájuk. Nanoobjects rendezetlen belső struktúra A mikroszkopikus méretű biológiai struktúrák széles skálája jellemezhető, például a sejtek (úgynevezett biofabriák vagy biomashines) működtető molekuláris tárgyak, és sok más norma körülmények között, a legtöbb biológiai környezet nem szilárd állapotú anyagok. Az alacsony hőmérséklet körülményei, amelyek mellett az ilyen környezetek és tárgyak gyakran kényelmesebbek a tanulmányozáshoz, általában szilárd állapotú környezetek.Meg kell jegyezni, hogy a fizikában lévő üveg vagy üvegszerű anyagot az amorf anyag metastabil állapotának nevezik, amelyet gyorsan fagyasztunk a folyadéktól a hőmérsékletre, amikor a viszkozitás jelentősen növekszik (legfeljebb 1013 és több Poise), ami a megőrzést eredményezi a rendellenesség az atomok vagy molekulák helyén. Ebben a munkában a rövidségért az ablakokat gyakran bármilyen rendezetlen szilárdtestanyagnak nevezik, amint a speciális irodalomban szokásos.
a rendezetlen szerkezettel rendelkező anyagok tulajdonságai lehetetlenek jelentős előrehaladást elérni az új eszközök és anyagok fejlesztésében, valamint a biológia és az orvostudomány fejlesztésében. Növekvő érdeklődés a kutatási anyagok összetettebb, mint a kristályok esetében, a belső struktúrát nemcsak a gyakorlat növekvő igényei, hanem a fizikai tudomány fejlesztése és a módszertani képességek jelentős növekedése is magyarázzák.
A rendezetlen szilárdtestkörnyezetek fizikájának egyik alapvető iránya az ilyen környezetekben dinamikus folyamatok tanulmányozása.
Ezek a vizsgálatok tájékoztatást nyújtanak a belső dinamikájukhoz kapcsolódó szilárd állapotú anyagok sokféle tulajdonságairól. Ezek az abszorpció legkülönbözőbb folyamata, átalakítása és átadása szilárd anyagokban. Olyan jól ismert eljárások, mint a minta fűtése és a hőátadás, a hangzás terjedése és felszívódása, a szilárd állapotú közeg külső sugárzással történő kölcsönhatása és a sugárterülmények, amelyek maguk a szilárd állapotú hordozókban, valamint sok Más jelenségek elsősorban a közeg belső dinamikájának köszönhetőek. Nehéz felhívni az olyan anyag bármely olyan tulajdonát, amely nem lenne egyfajta, vagy a belső dinamikájához kapcsolódó egyfajta. Még olyan jellemzők, mint a keménység, az erő vagy a rugalmasság, amely tisztán statikusnak tűnhet, nem magyarázható az anyag belső dinamikájához kapcsolódó folyamatok vonzása nélkül.
A rendezetlen szilárdtestkörnyezetek dinamikájának szisztematikus vizsgálata viszonylag a közelmúltban kezdődött, a XX. Század elején. Az első tanulmányokat leggyakrabban alacsony hőmérsékleten (a Kelvin foki egységei alatt) végeztük, és csak az utolsó alkalommal, amikor ezeknek a médiumoknak a tanulmányozása magasabb hőmérsékleten végzett, különösen az úgynevezett közbenső termék tartományában A hőmérsékletek, amelyek magukban foglalják az egységek hőmérsékletét és akár több tucat fokozatot is.
Már kimutatták, hogy ezek a tulajdonságok jelentősen eltérnek a kristályok megfelelő tulajdonságairól. Így például megállapítást nyert, hogy a rendezetlen anyagok lineáris függőséget mutatnak a specifikus hő és a hővezetőképesség négyzetfüggőségétől, ellentétben a kristályok mindkét jellemzője köbös függőségével (lásd például, pl.). Később az alacsony hőmérsékleten végzett vizsgálatok során az ultrahang és az elektromágneses sugárzás abszorpciójában végzett anomáliákat találták, az abszorpciós telítettség típusának nemlineáris hatásai és sok más szokatlan jelenség a rendezetlen anyagok viselkedésében (lásd például megfordult) hogy ezek a rendellenes tulajdonságok univerzális jellegűek, és gyakorlatilag függetlenek az anyag sajátos összetételétől és szerkezetétől. Ezek a megfigyelések kifejezetten jelezték, hogy a rendezetlen médiumok megfigyelt rendellenes tulajdonságai nem esnek az anyag által végzett anyag konkrét szerkezetére, de a nagyon A rendellenesség jelenlétének ténye az ilyen környezetek belső szerkezetében. A vizsgálatok azt is kimutatták, hogy a fizika által kifejlesztett szabványos megközelítések és módszerek alkalmazása sok éven át a kristályok tulajdonságainak tanulmányozása során a legtöbb esetben a rendezetlen anyagok vizsgálata során kiderül hogy hatástalan vagy lehetetlen. Ezt elsősorban az a tény, hogy a hagyományos módszerek kísérleti diagnózis A szilárdanyag-tulajdonságok kullancsát a különböző paraméterek átlagosan adják át (a vizsgált spektrális tartományban lévő fény frekvenciájával mért mérési idővel, stb. A jó minőségű kristályok tanulmányozása során ez a körülmény általában nem fontos, mivel az ilyen anyagok nagyfokú homogenitást mutatnak. A rendezetlen média esetében az említett átlagolás a kapott információk erős torzításához vezet. Másodszor, megpróbálja alkalmazni a meglévő elméleti megközelítéseket az atomok vagy molekulák dinamikus viselkedésének leírására olyan szilárd anyagokban, ahol ezeknek a tárgyaknak a helyzetében nincs megrendelés és szimmetria, találkozott a matematikai nehézségekkel. Nyilvánvalóvá vált, hogy a rendezetlen médiumok dinamikus tulajdonságainak tanulmányozásában előrelépést eredményez, új kísérleti módszereket kell kidolgozni a szilárd állapotú anyagok vizsgálatához, amely inherenstől mentes meglévő módszerek hiányosságok, és új megközelítéseket dolgoznak ki az ilyen környezetek dinamikájának elméleti leírására. Az ezen a területen végzett munkák a XX végének kísérleti fizikájának egyik tényleges irányává váltak korai xxi század.
Annak ellenére, hogy tisztán matematikai szempontból a dinamikus folyamatok mennyiségi leírása a rendezetlen médiában, sokkal összetettebb belső struktúrával, mint a kristályok, gyakorlatilag megrepedt, a reál előrehaladást értek el a kutatók erőfeszítéseivel és ebben az irányban . Az első, aki alapvetően új megközelítést javasolt az alacsony hőmérsékleten történő rendezetlen szilárdanyagok dinamikus tulajdonságainak leírására, Anderson (PW Anderson) és társszerzők és önállóan, Philips (WA Philips), amely 1971-ben ragyogó ötletet terjesztett elő Lehetőség arra, hogy leírja a rendezetlen szilárdtesti média dinamikáját a fizikában széles körben használt elemi alacsony energiájú izgalmak fogalmával. A javasolt megközelítés alapvető ötleten alapul, hogy az akusztikus fononok mellett megvitatott médiában specifikus helyi elemi alacsony energiájú izgalmak vannak az ilyen médiumokhoz - kétszintes rendszerek (DUS). Ezzel a feltételezéssel meglehetősen egyszerű modellt építettek a rendezetlen szolid-state média dinamikájának nagyon alacsony hőmérsékleten, amelyet a szakirodalom szabványos dus modellnek neveznek. Ebben a modellben a rendezetlen tápközeg komplex potenciális felületét helyi kettős potenciálsá változtatják, és ennek a felületnek a véletlenszerű karaktere a megadott potenciál paramétereinek eloszlására csökken. Az ilyen potenciálban két alacsony soros izolált szintet egy akadályt választanak el, amelyet a fonon kibocsátásával vagy abszorpciójával végeznek. Szerint a javasolt modell, az átmenetek (ugrik) csoportok az atomok vagy molekulák között az alsó szint a két-utas potenciál az oka az elemi alacsony energiájú gerjesztések akusztikus fonon alacsony fonon, amelyek meghatározzák a dinamikus tulajdonságainak megrendelt Szilárd állapotú média alacsony hőmérsékleten. Az 1-2 k alatti hőmérsékleten az amorf anyagokban az állami állapotok sűrűsége jelentősen meghaladja az akusztikus fononok állapotainak sűrűségét. Ezért a szemüveg dinamikus jellemzőit ezeken a hőmérsékleteken főként dus határozza meg. Így a javasolt modell szerint a DU-k jelenléte és a kristályok tulajdonságaiból származó pohárok alacsony hőmérsékletű tulajdonságainak radikális különbségeinek fő oka.
A Standard Dus modell nagyon univerzálisnak bizonyult, lehetővé teszi, hogy a kísérletileg megfigyeltek nagy részét írja le, amikor
Az amorf anyagok számos olyan univerzális specifikus tulajdonsággal rendelkeznek, amelyek megkülönböztetik őket a kristályos anyagokból és 1-2 K-nál nagyobb hőmérsékleten. Az ilyen tulajdonságok esetében például a következők: Akusztikus fononok és DUS-hozzájárulás a hő kapacitáshoz több tíz kelvin fokig, a fennsík jelenléte a 10 k-es régió hővezető képességének hőmérséklet függőségében , a hangsebesség lineáris csökkenése, ha a hőmérsékletet több celvin fok fölé emeljük, az úgynevezett Boson csúcs jelenléte alacsony frekvenciájú kombinációban a fény szóródásának (lásd például, például, például számos más hatás) Lásd még a monográfiákat és linkeket). Ugyanakkor a szabványos DUS modell nem elegendő az említett abnormális dinamikus tulajdonságok leírásának megmagyarázásához és számszerűsítéséhez. A felsorolt \u200b\u200btények, valamint az amorf anyagok rugalmatlan neutron szétszóródásának vizsgálatainak eredményei azt mutatják, hogy ezeken az anyagokban a fononok és a dus mellett más alacsony energiájú elemi izgalmak is vannak. Az amorf anyagok specifikus tulajdonságainak leírása az alacsony hőmérséklet szélesebb tartományában, mint a kelvin egységek alatti hőmérséklet, a lágy potenciálok (ponty stb.) Modellje javasolt.
Ez a modell az elemi alacsony frekvenciájú izgalmak fogalmát is használja, de megpróbálja bővíteni a modell hatókörét.
két további típusa kvázi blokk alacsony energiájú elemi izgalmak. Ezeket a további excitációkat, a dus analógiájával, az atomok vagy molekulák csoportjainak mozgásaként értelmezik a potenciális felület helyi minimumában. Ezek a kvázi-tej alacsony frekvenciájú harmonikus módok (LFM), amelyek megfelelnek az atomok vagy molekulák csoportjai oszcillációs mozgásának, és egyirányú potenciálokon és relaxációs rendszerekben valósulnak meg, amelyekben a DU-tól eltérően nem alagutak, de termikusan indukált túljárási átmenetek két potenciális kutak között. Az NFM sűrűsége alacsony hőmérsékleten közel van, és a növekedéssel nagymértékben növekszik. A lágy potenciálok, a pontos relaxációs rendszerek és az LFM felelősek az amorf anyagok abnormális tulajdonságai a T\u003e 2-3 K.-es potenciálokért, amelyekben a dus, relaxációs rendszerek és az LFM értékesítettek "puha", az értelemben A külső feszültségek könnyen átalakítják egymást. A lágypotenciálok modellje reprodukálja az alagút dus szabványos modelljének eredményeit alacsony hőmérsékleten, ugyanakkor jól leírja számos jelenséget a poharaknál magasabb hőmérsékleten (akár tucatnyi fokig). * Ez tekinthető A DUS modell általánosítása.
Annak ellenére, hogy a dinamikus jelenségek mennyiségi leírása a rendezetlen médiumokban, a DUS-modell és a lágy potenciálok modelljének megjelenése után körvonalazott, az ebben az irányban lévő legfontosabb kérdések nagy része nyitva marad. Először is ezek a kérdések az ilyen médiumokban előforduló szemüvegek és mechanizmusai az elemi izgalmak mikroszkopikus jellegéhez kapcsolódnak. Mindkét modell tisztán fenomenológiai jellegű, és nem tud ilyen jellegű kérdésekre válaszolni. Ezenkívül számos kísérleti adat van az alacsony és a közbenső hőmérsékletek dinamikájáról, amely megjegyzi: az 1-2-es és tucatnyi kelvin-t tucatnyi kelvin-t tucatnyi térfogatarányt a szakirodalomban köztesnek nevezik.
A megadott modellek részeként ismertethető. Jelentős probléma az, hogy a kifejlesztett modellek nem teszik lehetővé a közeg fenomenológiai szintű mikroszkópos paramétereit is. A legnagyobb nehézségek a rendezetlen médiumok dinamikus tulajdonságainak leírása a közbenső hőmérsékleti tartományban. Ez a hőmérséklet-tartomány legkevésbé tanulmányozható, és ezeknek a hőmérsékleteken nagyon kevés kísérleti információ van a dinamikus folyamatokról. Különösen sokkal kevésbé ismeretesek a folyamatokról az NFM részvételével, mint a dus részvételével kapcsolatos jelenségeknél, bár az NFM szerepe sokkal szélesebb hőmérsékleti tartományban nyilvánul meg.
A felsorolt \u200b\u200bproblémák alapvető jellegűek, és befolyásolják az alacsony hőmérsékletű szemüveg dinamikus tulajdonságainak megértését.
A jó elmélet hiánya lassítja a tudomány ezen területének további előrehaladását, és amely ugyanolyan fontos, sokkal nehezen hozhat létre új anyagokat és eszközöket a rendezetlen anyagokon alapulva. Ezért olyan tanulmányok, amelyek a dinamikus jelenségekre vonatkozó mikroszkópos információk megszerzésére irányulnak, az alacsony és különösen a közbenső hőmérsékletek területén a komplex rendezetlen, szilárdtesti médiumokban, valamint az elmélet kialakulása ebben az irányban rendkívül fontos és releváns.
Az amorf média paramétereinek átlagolásának egyik első kísérleti módszere az, amelyet az ilyen vizsgálatokra alkalmaztak, az alacsony frekvenciájú szórási módszer volt. Ez a módszer lehetővé teszi, hogy információt szerezzen az alacsony energiájú gerjesztési frekvenciák eloszlására egy rendezetlen szilárdtest közegben a mintában lévő monokromatikus fény szóródásának alacsony frekvenciájú spektrumából. Azok. Ez a módszer lehetővé teszi az átlagolás kiküszöbölését az alacsony frekvenciájú izgatottság gyakoriságában.
Kísérletek a használatával a fény alacsony frekvenciájú szóródásának jelenlétét mutatják a szemüvegben (a kristályokhoz képest), amelyet az ilyen médiumok létezésének tulajdonítottak, még alacsony hőmérsékleten, az alacsony energiájú izgalmak további szubsztrátumai is. Később, ugyanazt a hatást mutattunk ki kis energiájú spektruma rugalmatlan neutronszóródási, amely szintén jelenlétét mutatta egy további szórási képest kristályok rendezetlen médiában. Számos tanulmány ellenére a Boson Peak természete még vita tárgyát képezi. A boszonikus csúcs természetének értelmezésével kapcsolatos nehézségek nagyrészt az a tény, hogy a neutronok és a fény rugalmatlan alacsony frekvenciájú szórása módszerei erősen átlagolják az egyéb paraméterek (minta térfogata, mérési idő stb.) adat.
Az egyik hatékony módszerek A szilárd testek tulajdonságairól és szerkezetére vonatkozó információk beszerzése a szennyező központ optikai spektroszkópiája.
Ez a módszer az atomok, ionok vagy molekulák optikai spektrumainak kimutatására és elemzésére alapul, amely a vizsgálatokhoz kiválasztott sugárzási tartományban lévő fényt abszorbeálja, és nagyon alacsony koncentrációban valósul meg az átlátszó közeg átlátható ezen tartományban (mátrix) mint spektrális mikroszkópos szonda. A szennyező központok optikai spektruma (a jövőben csak a szenokulák esetében csak a molekulák esetében meg fogjuk tekinteni) az elektronok külső elektronhéjában lévő elektronok átmenetét a molekulák külső elektronhéjában, és ezért rendkívül érzékenyek a közeli környezet paramétereire. Ezek fontos információkat tartalmaznak a dinamikus folyamatokról a molekulák mikroszkópos környezetében.
Különösen érzékenyek a külső környezet paramétereire keskeny, alacsony hangú spektrális sorok krómofonmolekulák, amelyek szélességei alacsony hőmérsékleten összehasonlítjuk a sugárzási szélességgel. Gyors konfigurációs változások A krómoforok és a fonon-izzások legközelebbi környezetében ebben a környezetben a szennyezések spektrális vonalainak homogén kiterjesztése (optikai védelme) nyilvánul meg, lassabb eljárások (például az atomok vagy molekulák csoportjai lassú átmenetei kétszintes Rendszerek) Az egyes spektrális átmenetek frekvenciáiban kis változásokat okoznak - ezt a folyamatot spektrális diffúziónak nevezik.
fő előnyei. Ez az ilyen próbák gyakorlati sugárzása, amely lehetővé teszi, hogy a környezetben lévő folyamatok gyors (femtosekundumok) nyomon követhesse a közeg tulajdonságairól szóló információkat mikroszkópos szinten, kis mértékű torzító hatással a A tárgyat tanulmányozzák és más. A fontos előnyök ellenére a szennyező központ spektroszkópiája sok év. Ezt főként jól rendelt kristályos anyagok vizsgálata során használták. Módszerek használatát a klasszikus spektroszkópia a szennyező központ tanulmányozására bonyolultabb szilárdtest struktúrák, és különösen, amorf média szembesülnek alapvető nehézségekkel - helyi inhomogenitása meglévő rendezetlen anyagok vezetett a hatása inhomogén spektrum szélesítése. Ez a hatás akkor merül fel arra a tényre, hogy a különböző helyi környezetben lévő molekulák különböző rezonáns elektronikus frekvencia frekvenciákkal rendelkeznek, amelyek a megfigyelt spektrumok erős elmosódásához vezetnek a frekvencia skálán. Első alkalommal kimutatták a szabó munkájában, és egy szerves mátrix esetében a személyi munkájában és a SOT munkájában. .
Az inhomogén kibővítést gyakran a kristályos anyagokban megfigyelik, amelyet sok valódi mintában mikrobapírok és szennyeződések jelenléte magyaráz. Különösen erősen befolyásolja az inhomogén kibővítés hatását alacsony hőmérsékleten. Például a folyékony hélium hőmérséklete, az inhomogén kiterjesztés nagysága a szennyeződés spektrumában a szerves amorf anyagok spektrumában meghaladhatja az alacsony hangvonal homogén szélességét 105 vagy több alkalommal. Nyilvánvaló, hogy van ilyen kiterjesztés, rendkívül nehéz a hasznos információkat a vizsgált médium tulajdonságairól a rögzített spektrumok alapján. A helyzet gyökeresen megváltozott, a '70 -es évek végén - korai 80-as után az új módszerek szelektív lézeres spectrophromophos a spektroszkópia, az a szokás, hogy hívás atomcsoporttípussal a felelős molekula abszorpciós ennek a molekulának a sugárzás optikai területén a spektrum. Ebben a tanulmányban a rövidségre lesz szükségünk, amint az az érintett szakirodalomban szokásos, az abszorbeáló molekulákat kromoforoknak nevezik.
28Copies, mint például a vékony strukturált lumineszcencia spektrumok szelektív gerjesztése (személyek, 1972
A stabil spektrális kudarcok égésének módja az alapvető hátrányban rejlik: ha használják, akkor egy bizonyos időtartam által átlagolt adatokat kap. A rés minimális időtartamát a rendszerparaméterek és a jelarány szükséges értéke határozza meg. A túlnyomó számú kísérletben ezúttal a második és még sok más frakciójáról szól. Néhány dimenzió képes volt elérni milliszekundum. Az ilyen átlagolás nyilvánvalóan jelentős ideiglenes információkat eredményez a vizsgált eljárásokról, például a gyors spektrális diffúzió folyamatairól. A hicrukturális lumineszcencia spektrum gerjesztése esetén az átlagolási idő csökkenthető, de mindazonáltal a zaj, egyrészt kielégítő jelarány elérésének szükségességét, valamint az izgalmas fény intenzitásának növelését Csökkentse a mérési időt, másrészt azzal a tényhez vezet, hogy ezt a módszert alkalmazza, az ideiglenes átlagolás a kísérleti adatok megszerzésének folyamatában nem lehet megszüntetni.
A hetvenes évek végén a 20. századi nyolcvanas évek elején kezdődött, az alacsony hangvonalak szintjén a dinamikus folyamatokról szóló spektrális információk elkezdődtek, az optikai foton echo módszerrel (PE) (lásd még), több más elv alapján. Ebben a módszerben az aláhúzott rendszer optikai védelmi folyamatairól szóló információkat nem úgy érik el, hogy a szennyeződési központok -30-as emisszió spektrális jellemzőit mérjük, de a kölcsönös koherencia csökkentésének időparamétereinek mérésével, az együttes Izgatott szennyező központok rövid lézerimpulzussal. Ezt az időt úgy határozzák meg, hogy a foton visszhangjelek (PE) intenzitásának függését mérik az "izgalmas" és "próbapélda" lézer impulzusok késleltetéséből, amelyet a recessziós görbe neveznek. A bomlási görbe bomlási sebességét egy optikai védelmi idő, T2 jellemzi. A megadott idő és homogén spektrális vonal szélessége összekapcsolódik. Az utolsó körülmény az alapja a PE-módszernek a spektrális spektrumú szennyező rendszerekben történő információinak megszerzéséhez szükséges információk megszerzéséhez (részletesebben az Fe módszer alapgondolatát és annak faját az alábbiakban ismertetjük).
A PE módszer fő előnye a szennyező központ spektrális vonalainak homogén szélességéről és a spektrális diffúzió folyamatának homogén szélességéről, az inhomogén kiterjesztés undislain hatására. Ha két impulzusos PE-t használunk (egy PE módszer fajtájának, amelyben két lézersugárzási impulzust szállítanak a mintában), akkor a határidő felbontásával kapcsolatos információkat kapnak, amelyet a homogén vonalszélesség értéke határoz meg. Különböző típusú PE módszerrel, egy háromlábú FE módszerrel, amikor egymás után három rövid lézer impulzus irányul a mintához, a spektrális diffúzió folyamatokra vonatkozó adatok a második és a harmadik lézer során impulzusok irányulnak. Ez az információ a recessziós görbe csillapítási idejétől függően található a megadott impulzusok közötti késleltetési értéktől. A háromlábú FE módszer az égési hibák módszerének időbeli analógját tekinthető. Az FE ilyen módszerének legfontosabb előnye a spektrális diffúzió hozzájárulásainak mérésére nagyon kis időkben (kevésbé nanosekundumok esetén). Ezeknek az előnyöknek köszönhetően a PE-módszer nagyon ígéretes módszer az alacsony hőmérsékletű üvegdinamika kutatására. Azonban a használatával végzett munkák száma nagyon korlátozott volt. Ezt a -31-től származó számos nehézség magyarázta e célból. Különösen nehézségek merültek fel a bizonytalan, nemlineáris és fotokémiai hatások miatt, amelyek a vizsgált impulzusos minta (Pico- és femtosekundum) lézer impulzusok voltak. Ennek a módszernek a használata szintén a komplexitásra és a magas költségű pico- és femtoscund lézerekre is korlátozódott.
Az elmúlt években számos munkát végeztünk az üvegdinamika tanulmányozásánál a hibák égetésének módszerével és a PE módszerrel szignifikánsan kisebb számú művelettel. Némelyiküket figyelembe kell venni a tézis vonatkozó fejezeteiben, amelyekre az ezen munkákban kapott eredmények elengedhetetlenek. A vizsgálatok fő részét viszonylag alacsony hőmérsékleten végeztük (t
Így sok tanulmány ellenére a rendezetlen média dinamikájának megértése során a legtöbb alapvető kérdés nyitva marad. A dus mikroszkópos jellege még mindig ismeretlen. Ismeretlen mechanizmusok vannak az alacsony energiájú izgalmak interakciójához, amelynek szennyező központja van. Különösen keveset ismerünk a dinamikus jelenségekért felelős elemi excitációkról a közbenső hőmérsékleti tartományban, különösen az NFM-ről. A dinamikus jelenségek megértésének szintje ebben a területen lényegesen alacsonyabb, mint az alacsonyabb hőmérsékletű szemüveg dinamikájának magyarázata.
A dinamikus jelenségek természetének alacsony szintjének egyik fő oka az alacsony és a közbenső hőmérsékleten az alacsony és köztes hőmérsékletű szemüvegekben való természet jelenléte a szelektív spektroszkópia szempontjainak elválasztott hiánya, nevezetesen ezek a módszerek adnak átlagot egy hatalmas A szennyező központok monokromatikus alkalmazása, amely a rendezetlen anyagok esetében az egyes spektrumokban található információk jelentős részének elvesztéséhez vezet.
BAN BEN utóbbi évek A tanulmány, az üveg kezdték használni viszonylag a közelmúltban egy új módszert a tanulmány a médiára spektroszkópiája egyes molekulák. Ez a módszer lehetővé teszi, hogy kimutatja a szilárdtest-molekuláris mátrixba ágyazott egyetlen szennyezett molekulák egyedi spektrumát. Az új módszer tükrözi a közegről szóló közegről szóló információkat egy különálló szennyeződés és mikroszkópos környezetének szintjén, és így teljesen mentes az átlagolás hatásaitól a kromofór molekulák nagy együtteseire. Röviddel az egyetlen molekulák spektroszkópiájának megjelenését követően számos munkában alkalmazták a rendezetlen szennyeződések dinamikáját alacsony hőmérsékleten (lásd például egy monográfia és vélemények és linkek).
Azonban számos komoly nehézségű nehézség miatt ezekre a vizsgálatokra, a módszer nem kapott. Különösen az egyetlen molekulák spektroszkópiás módszer alkalmazásában jelentős nehézségek merültek fel e célokra a spektrumok értelmezése során. Annak érdekében, hogy jobban kitaláljuk ezt, valamivel többet fogunk felfedezni a főbb ötletekről az alacsony hőmérsékletű, alacsony hőmérsékletű dinamikájának alacsony hőmérsékletű dinamikáján, és megnyilvánulása a szennyező króm molekulák spektrumaiban.
A bemutató szerint jelenleg a szennyező kromofon molekula interakciója az LFM és az akusztikus fononok egy rendezetlen mátrix, amely a spektrális vonal, és a kromofor kölcsönhatása az átmenetekkel a dus-hoz vezet Spektrális vonal. Ha a spektrális vonal frekvencia elmozdulásának átmenetei kisebbek, mint a szélessége, majd az aggregátumban, akkor a kísérletben nyilvánulnak meg, mint szélesebb, ha ezeknek az elmozdulásoknak a nagyságai nagyobbak, mint a spektrális vonalszélesség, akkor a frekvencia ugrik ilyen vonalból vagy felosztva. Ha a DU-k a zászló gyakoriságával járnak, akkor a frekvenciaváltás által okozott ugrások által okozott, a szennyeződés spektrális vonala nem osztható meg, és megszakad (a külföldi irodalomban, ez a hatás az indiai vonal-szűkítésnek nevezik). A nagy eltolódási frekvenciát csak a DUS központjához szorosan helyezhetjük el, és mint kísérleti mutatja, kevés azokat. Ha a spektrum megosztott hatását csak egy dusnak hívják, akkor egy dublettet figyelünk meg, ha az ilyen dus száma N, a spektrumot az általános esetben 2 N komponensből kell megfigyelni. Mivel a dus jellegzetes paraméterei (az átmenetek gyakorisága, az energiaszintű aszimmetria) és a szennyeződéses kromoforokhoz viszonyított helyük véletlenszerűen változhat a nagyon széles határértékekben, az alacsony hőmérsékletű pohárokban lévő kromofonmolekulák egyéni spektrális vonalai különböző mennyiségű csúcsokból állhatnak, A paraméterek és számok, amelyek időpontban változhatnak, ráadásul különböző módon változhatnak.
A szennyeződés szolgai spektrumának összetett és nagyrészt véletlenszerű természete számos alapvető kérdéshez vezet az ilyen spektrumok azonosítására és elemzésére vonatkozóan. Hogyan lehet megfelelően jellemezni ilyen spektrumokat? Nyilvánvaló, hogy a vonal szélességének fogalma ebben az esetben már nem ad teljes leírást. Hogyan lehet meghatározni a több csúcsból álló spektrumot, amely egy molekula spektruma, nem néhány? Hogyan lehet kivonni általános információkat a vizsgált közeg tulajdonságairól a spektrumok, amelyek elsősorban a véletlenszerű legközelebbi környezet paramétereit tükrözik?
Felsorolt \u200b\u200bkérdések, és úgy véltük, hogy egy kis mennyiségű munka fő oka az egymolekulák spektrumának módszerével, hogy tanulmányozza a szemüveg alacsony hőmérsékletű dinamikáját. Különösen kis munkák az egymolekulák spektroszkópiájának alkalmazására, hogy tanulmányozzák a szemüveg dinamikáját a közbenső hőmérsékleti területen, ahol a megfigyelt dinamikum fő hozzájárulása az LFM által készített.
Így a munka elején a komplex belső struktúrával rendelkező szilárd állapotú anyagok dinamikájának tudományának egyik tényleges problémája az új spektrális módszerek kifejlesztése a dinamikus folyamatok diagnosztizálására olyan anyagokban, amelyek lehetővé teszik a használatát A szennyező központ spektroszkópiájának magas informativivitása, miközben kiküszöböli az e célból meglévő kísérleti módszerek használatának fő hátrányait. Az új módszereknek és technikáknak különösen a hagyományosan alkalmazott módszerek alapvető hátrányainak, ideiglenes átlagolásának és átlagolásának kiküszöbölését kell kiküszöbölniük a króm molekulák együtteseire. Rendkívül releváns volt a legkevésbé vizsgált területen a dinamikus jelenségek tanulmányozására szolgáló új módszerek kidolgozása - a köztes hőmérséklet régiója.
Elméleti alapok A folyamatok leírása
Optikai védelem rendezetlen
A szennyeződés szilárd állapotú rendszerek alacsonyak
Hőmérséklet
Ez a fejezet a jelen munkában alkalmazott elméleti megközelítés főbb rendelkezéseit biztosítja a kapott kísérleti adatok elemzéséhez. Adott rövid leírás Standard DUS modell, a véletlenszerű ugrások és a lágy potenciálok modelljei. Az optikai védelmi folyamatok leírására tervezett elméleti modellek az alacsony és köztes hőmérsékletű szilárdtestrendszerek tömörállapotú rendszereiben történő leírására szolgálnak. Ez egy módosított FE modell az alacsony hőmérsékletű szemüvegben és a PE modellben a szennyező szemüvegben a lágy potenciálok modelljein alapulva. Az első modellt fejlesztették ki, hogy bővítse a FE elmélet lehetőségeit alacsony hőmérsékletű GEV szemüvegben (E. GEV) és Skinner (J.L. Skinner), amikor leírja a dus részvételével a szennyeződések bővítésének folyamatait. Ez az elmélet általánosításának tekinthető. A második modellt azzal a céllal fejlesztették ki, hogy leírják a szélesítésének folyamatait a nem csak dus, de kvázi blokk alacsony frekvenciájú oszcillációs módok (LFM) amorf mátrix. Meg kellett növelni a hőmérséklet-tartomány növelését, amelyben az elméletet alkalmazhatja. A jelen munkában alkalmazott összes elméleti modell sztochasztikus megközelítésen alapul, amely a szennyeződések krómofon molekuláinak szélesítésének folyamatainak leírását tartalmazza, a nem korrózió nélküli véletlenszerű ugrások (hirtelen ugrásmodell) modelljeiben.A sztochasztikus megközelítésen kívül számos papír (lásd például a Celede és a Silli munkái (R.J. Silbey)) dinamikus megközelítést fejlesztenek ki. A dinamikus megközelítésen alapuló pohárban lévő szennyező központ szélességének elmélete általánosabb. Az alacsony hőmérsékleten a szemüveg dinamikus tulajdonságainak leírására azonban gyakran használják a sztochasztikus elméletek keretében kapott egyszerűbb kifejezéseket. Ebben a tanulmányban mindkét módszert alkalmaztuk: dinamikus - abban az esetben, figyelembe véve a kölcsönhatás chromophores az NFM és sztochasztikus - ha figyelembe vesszük a folyamatok kölcsönhatása Düsseldorf. A len-egyszerűség miatt sztochasztikus megközelítést választottak a számításokban, valamint ahol a dinamikus elmélet használata nem vezetett véleményünkben, lényegében új eredményekre.
2.1. A kétszintű rendszerek standard modellje a dus, a modell alapjául szolgáló koncepciót tisztán fenomenológiaiként javasolták. Feltételezzük, hogy ez a fajta elemi alacsony energiájú izgalmak megfelelnek az atomok vagy molekulák átmenetének vagy csoportjaik között az anyag potenciális felületén lévő két lokalizált, alacsony lacting izolált szintje (a modell belsejében külső szintekre való átmenet nem tekinthető ). Ezeket a szinteket potenciális akadályt választja, amelyet a fonon kibocsátásával vagy felszívódásával végeznek. A modell azt feltételezi, hogy alacsony hőmérsékleten (t
Ábra. 2.1. Az üveg kétdimenziós modellje és a dus kialakulása, amely egy "Atom" (A, B) és az "Atomok" (B, D) csoportból áll. Vett .
A lokalizált ábrázolásban lévő dus Hamilton üzemeltetője rögzíthető:
Itt a - aszimmetria dus és J egy alagútmátrix elem, amelyet a DU-t leíró kétirányú potenciál paraméterei révén fejeznek ki:
hol - az alagút paraméter, M a DU-k hatékony tömege, v a gátmagasság magassága, a H0 nulla energia, d a DERT közötti távolság a konfigurációs térben (lásd 2.2 ábra).
Így mindegyik DU-t az A és J vagy a J vagy a Jel paraméterek jellemzik. Meg kell jegyezni, hogy egyes esetekben a dus-ot más paraméterekkel jellemezzük: az e felosztás energiája és a dus relaxációjának teljes sebessége, ahol a szintek közötti átmenetek sebességének összege és | e mindkét irányban). Az E paraméterek és az A és J paraméterekhez kapcsolódnak a következő arányok szerint:
Itt c egy dus-fon interakciós állandó; k - Constant Boltzmann; t (l) és t (l) - keresztirányú (hosszirányú) komponense a deformáció és a hangsebesség sebességének; m - DUS tömegsűrűsége; H - állandó Planck.
Ábra. 2.2. Dupla potenciál leírása dus. Pontvonalak - A főhullámfunkciók G és Izgatott | E Államok.
Meg kell jegyezni, hogy a kifejezés (2.4) csak egy egykomponensű mechanizmussal érvényes a dus interakciójához egy "fononfürdővel", és a dus közötti kölcsönhatás hiánya miatt. A kétfonon hozzájárulásai, valamint a relaxációs aktiválási mechanizmusok (azaz legalább alacsony hőmérsékletek szignifikánsan alacsonyabbak, és az alacsony hőmérsékletű szemüveg szabványos modelljén belül nem tekintendők.
2.1.3. DUS elosztási törvényei a belső paraméterekhez, amikor leírják az alacsony hőmérsékletű üvegdinamika, a dus eloszlásának törvényei az elméletben vett paraméterekben fontosak. A Standard DUS modell egyik alapvető feltevése az A és J paraméterek kijelentése:
ahol a p0 a normalizációs együttható:
Itt az Amax, a JMAX, a JIN - A modell meghatározása, a paraméterek tartományainak jellemzése A és J. Ezek a határértékek a modell szerint vannak kiválasztva, hogy a számítások összegét nyilvánvalóan N DUS \u003d V 2FE-ként választották ki, ahol v a vizsgált térfogat (gömb alakú héj rmin és rmax sugár). A szennyező központok számát 2000-ben választották ki.
Az AMAX, JAM, J MIN, RMAX és NEXOM paramétereinek kiválasztásának főbb kritériuma az ezen értékekből származó modellszámítások (adott pontossággal).
2.3.3. A Standard Photon Echo elmélethez való összehasonlítás a közelmúltig, hogy leírja a PE kísérletek eredményeit az alacsony hőmérsékletű szennyező szemüvegekben, a Gee (E. GEVA) és a Skinner (J.L. Skinner) által kifejlesztett sztochasztikus elméletet széles körben használják.
I 3e (, t w) \u003d (exp (/ t1) 3e (, t w)), ahol a korrelációs funkció 3FE (, T W):
Itt (t) - a sajátos frekvenciája a szennyező központ, amelyet a kifejezés (2.10) (t) \u003d 0 +. A sarokblokkok átlagolást mutatnak a dus ugrások összes történetén (úgynevezett sztochasztikus átlagolás); A dus belső paraméterei és a DUS pozíciói átlagolása (konfigurációs átlagolás).
Az átlagolási munka (2.33), analitikusan tartották. Az A és J (2.6) paraméterek visszavonásakor μ0 és \u003d 0; (2) DUS eloszlása \u200b\u200b(2.13) a DU-k orientációs paraméterével és (3) térbeli eloszlásával (2.14) RMIN \u003d 0 esetén R távolságokkal. Ennek a munkának az eredménye, hogy a 2FE-t μ \u003d 0-val lehet rögzíteni:
Itt az i0 (z) és az i1 (z) módosított Bessel funkciói az első sorrendben és 1, illetve 1.
Az egyenletek (2.15) és (2.34) használatával lehetséges a Recession 2FE görbéinek kiszámítása az elmélet keretében, amely a jövőben a PE normál sztochasztikus elméletét alacsony hőmérsékletű szemüvegben hívjuk. A recessziós görbék használata 2FE, akkor meghatározhatja az optikai védelmi idő T2 és a megfelelő "homogén" szélességét a BFL, amelyet az optikai hiány fordított időpontja is neveznek.
A fejlett modell helyességének ellenőrzéséhez számos recessziós görbéket számoltunk ki, amelyek új módosított elméletként és szabványos PE elméletként alkalmazzuk. Az egyszerűségért az ügyet Ramp \u003d 0-ra tekintették. Az összehasonlításhoz a Gum és a Skinner által a Standard PE-elmélet egyenleteit alkalmaztuk. Ha μ \u003d 0, akkor ez a funkció kifejezésként (2.34), amelyet a 2FE recessziós görbék kiszámításához használtunk. A P0K terméket a fenti paraméterek és P0: P0K \u003d 3,77106 K-1C-1 értékek alapján számítottuk ki.
Ábrán. A 2.4 (a, b) bemutatja a 2FE recesszió görbéit, számítva két hőmérsékleti értékre t \u003d 0,4 és 2,0 k, rmin \u003d 0. A szilárd vonalakkal ábrázolt görbéket a jelen munkában kifejlesztett modell alkalmazásával számítják ki ((2.18.) És (2,25)). A T1 nyitott körök hozzájárulása a 2FE (szintén kisebb, mint T1) recessziós görbéket mutatja, a (2,34) általános képletű standard elmélet alapján számítva.
Az ábra bemutatja a különböző módon kiszámított görbék teljes hozzájárulását, amely egyrészt bemutatja a kifejlesztett elmélet helyességét, másrészt megerősíti a határérték paraméterek értékeinek kiválasztásának érvényességét , Amax, Jmax, Jim, Rmax, N ..
Hasonló munkák:
"Aleksey Pavlovich anizotróp és interferenciahatások a szinkrotron sugárzás rezonáns diffrakciójában specialitás 01.04.07 - A szinkronizált állami tézis fizika a fizikai-matematikai tudomány tudományos tanácsadója: fizikai és matematikai tudományok doktora, egyetemi docens Enochinnikova Moszkva - asztal Tartalom Bevezetés 1. fejezet Rezonancia szórás ... "
"UDC 519.1 Bubinina Svetlana Aleksandrovna A végtelen téglalap alakú rács tökéletes színezése 01.01.09 Diszkrét matematika és matematika Cybernetics tézise a fizikai és matematikai tudományok jelöltjeinek felügyelője: Ph.D. S.v. Augustinovich Novosibirsk 2008 Tartalomjegyzék P. BEVEZETÉS ...................................... "
"Duply Stepan Anatol'evich UDC 539.12 Semigroup módszerek a szupersimmetrikus elméletek az elemi részecskék 01.04.02 - Elméleti fizika disszertáció a fizikai-matematikai tudományok orvosának disszertációja Kharkov - 1999 2 Tartalom Bevezetés 10 1. rész 1. Elméletlen szupermánifoldok elmélete 1.1. Reverzibilis szérletek a környezetben 1.2. Visszafordíthatatlan szuper eltolódások .............. 1.2.1 .... »
"Filippov Dmitry Vitalyevich Az atomok ionizációjának és gerjesztésének hatása elektromágneses területen a magmag stabilitása és a radioaktív bomlási specialitás feltételei között 01.04.02 - Elméleti fizika tézise a fizikai és matematikai tudományok orvosának mértéke Moszkva - 2008 2 Tartalom Bevezetés Megnevezés 1. fejezet Az atomhéj szerepe a nukleáris transzformációk folyamataiban (felülvizsgálat ... "
"UDC 538.941 Krashenyin Dmitry Anatolyevich A-szerű fázis 3NE ANISOTROPIC AEROGELE SPECIALITY 01.04.09 - Alacsony hőmérsékletű fizikai tézis a fizikai és matematika jelöltjének tudományos igazgatója: Akadémikus Ras, D. Fiz.-mat. Sciences v.v. Dmitriev Moszkva 2012 Tartalomjegyzék Bevezetés 1. fejezet Superfloor 3D ... "
"UDC 511.3 Abrosimova albina andreevna pontok megoszlása \u200b\u200ba többdimenziós színes gondolatok specialitása 01. 01. 06 - matematikai logika, algebra és a számok elmélete tézis a fizikai-matematikai tudományok jelöltjének mértéke ..."
"Gamzov Julia VaSilyevna kombinatorikus tulajdonságai részleges szavak 01.01.09 diszkrét matematika és matematikai cybernetics disszertáció a fizikai és matematikai tudományok jelöltjének disszertációja tudományos vezetők a fizikai és matematikai tudományok jelöltje, asszociate professzor Shur Am, a fizikai és matematikai tudományok jelöltje, társult Sukhanov professzor e. V. Ekaterinburg 2006 Tartalomjegyzék Bevezetés 1. Koncepció ... "
"Mystery Maxim Petrovich UDC 537.86 Az intenzív áram és a termikus rezsimek fizikája a zsetonokkal, amikor impulzus mikrohullámú mezőknek van kitéve 01.04.01 - Az eszközök, elemek és rendszerek fizikája a fizikai-matematikai tudomány tudományos szintjének tudományos szintjének tudományos foka STAROSTONTENKO Vladimir Viktorovich Dr. F.-m. Tudományok, a Rádiófizikai és Elektronikai Tanszék egyetemi docense ... "
"UDC 534.26; 517.958 Valyaev Valery Yuryevich kísérleti és elméleti vizsgálata akusztikus hullámok diffrakciója egy speciális típusú kúpok és akadályok a csík fajtájához: 01.04.06 - Akusztika tézisei a fizikai-matematika jelöltjének tudományos igazgatójára. N., Associate professzor lánc Andrei Vladimirovich Moszkva - Tartalom Bevezetés ...........
"UDC 519.2 Lukintsova Maria Nikolaevna Az intézkedések és a radon átalakítás konvergenciája végtelen-dimenziós terekben 01.01.01 REAL, átfogó és funkcionális elemzési tézis a fizikai és matematikai tudományok jelöltje Moszkva, 2014 Tartalomjegyzék Bevezetés 3 1. fejezet Egyenletesen elosztott SEQUENCES 1. Definíció és segédadatok 2 .... »
"Abramova Lyudmila Yurryevna jellemzői az influenza különböző madárfajokban a kísérleti körülmények között és a kórokozó detektálásának módszereinek hatékonysága 06.02.02 - állatgyógyászati \u200b\u200bmikrobiológia, virológia, epizootológia, mikológia mikotoxikológiai és immunológiai tézis az állatorvosi tudományok jelöltje Rendező: Doktor biológiai tudományok, professzor, győztes prémiumok ... "
Shapovalov Igor Petrovich UDC 537.61, 537.62, 537.63 Rendelt fázisok és fázisátmenetek UNIAXIAL SU (3) -Magnetika specialitása: 01.04.02. - Elméleti fizika tézise a fizikai és matematika jelöltjének a fizikai és matematikai tudományok doktora, Adamian Vadim Movsesich professzora - 2013 Tartalomjegyzék ...
"Leonov Andrey Vladimirovich A dinamikus dokumentumok és interaktív elbeszélési specialitás technológiájának fejlesztése 05.13.11 - számítástechnikai gépek, komplexek és számítógépes hálózatok matematikai és szoftverei tézise a fizikai és matematikai tudományok jelöltének mértéke tudományos igazgató - fizikai és Matematikai tudományok, professzor. Ban ben ....
"Ageev Mikhail Sergeevich Automatikus szöveges ruházat módszerei, a gépi tanulás és a szakértők ismerete alapján 05.13.11 - Számítógépes gépek, komplexumok és számítógépes hálózatok matematikai és szoftverei a fizikai-matematikai tudományok jelöltjének dizájnái tudományos tisztek: D.f.-m ., Acad. Bowlsov N.S., D.T.N, prof. Makarov-Zemsky N.V. Moszkva, 2004 Tartalomjegyzék 1 ... "
"Drozdenko Aleksey Aleksandrovich UDC 621.385.6 Fizika intenzív elektronsugarak nagyfrekvenciás műszerekben O-típus 01.04.01 - A készülékek, elemek és rendszerek fizika, elemek és rendszerek tézise a fizikai és matematikai tudományok felügyelője: Vorobiev Gennady Savelevy Fizikai és matematikai tudományok, Sumy professzor - 2009 Tartalomjegyzék A hagyományos rövidítések listája Bevezetés ...
"Romanov Aleksandr Leonidovich A WPP-2000 meghajtó pályájának és elektron-optikai struktúrájának megteremtése a takarmányok mátrixaival 01.04.20 - A töltött részecskék és a gyorsító technikus gerendák fizikája a Physico-matematika tudományos igazgatójának jelöltjének diplomáiért Chl-corr., Prof. Shatunov Yuri Mikhailovich Novosibirsk - 2011 2 Tartalom Bevezetés ......................................... .... "
"Golovan Leonid Anatolyevich A porózus félvezetők és a dielektrics strukturális jellemzőinek befolyásolása optikai tulajdonságukon Speciális: 01.04.21 Lézeres fizika disszertáció a fizikai és matematikai tudományok orvosának fokozatára Moszkva 2008 Tartalomjegyzék Bevezetés ........ ...... ............................................ .. 8 1 ... "
"Gudzovsky Evgeny Aleksandrovich keresési aszimmetria bomlásokban k ± 3 ± kísérletben NA48 / 2 specialitás 01.04.23 A nagy energiák fizikája tézis a fizikai és matematikai tudományok jelöltjének dizájnái tudományos igazgató: fizikai és matematikai tudományok doktora Kekelidze professzor. DUBNA 2006 Tartalomjegyzék Illusztrációk listája Táblalista Bevezetés 1 Elméleti áttekintés 1.1 Bevezetés ......
|
|
A Kazan Állami Egyetem tudományos megjegyzései
151 kötet, kN. egy
Physico-matematikai pókok
Egy nagyon koncentrált kristály optikai visszhang spektroszkópiája
K.p. Karimullip, A.A. Kalachev, V.A. Zuykov, v.v. Samartsev
megjegyzés
Az "Optical Echo processzor" kísérleti telepítésen, a gyenge visszhangos sigpals regisztrálása a foton-fiók üzemmódban, az alumínium kristály gránátkristály optikai visszhang spektroszkópiája, amely magas (10 atmm%) a Tulia szennyeződési ionjainak koncentrációjával történt . Az elsődleges, stimulált és felhalmozott fotonikus visszhang jeleit vizsgálták. Megállapították, hogy az elsődleges visszhangjelek recessziója nem exponenciális az X \u003d 1.07 exponens jelzővel és a TM \u003d 0,75 μs fázis memóriájával. A izgatott szint élettartama (3H4) \u003d 600 μs és az MS szint köztes metastabil szintjét mértük. Tanulmányt végzett
a felhalmozott visszhang intenzitásának függése az izgalmas impulzuspárok számán. Elemezték azt a lehetőségét, hogy a kristályok nagy mennyiségű szennyeződési tartalommal rendelkező, többcsatornás nyilvántartási rekordokat használnak, amelyek nagy sűrűségű információkat tartalmaznak az információ optikai koherens feldolgozásának rendszereiben.
Kulcsszavak: Photoshile echo. Echo spektroszkópia, alumínium gránátalma, nagy koncentráció, pop tulia, információfeldolgozás, többcsatornás mód.
Bevezetés
A ritka földi kristályionok adalékolták a modern tudomány és a technológia számos területén. Spektroszkópiai vizsgálatok szennyező kristályokat társított keresési aktív média ultraibolya tartományban lézerek, optikai szcintillátorok és a sugárzás konverterek. A spektrális dinamika jellemzői, különösen az egyes átmenetek egyedülállóan nagyfázisú relaxációs ideje, az ilyen kristályok használata az optikai tárolóeszközök és processzorok információs szolgáltatójaként. A foton echo módszert koherens optikai spektroszkópiában alkalmazzák különböző rezonáns médiumok tanulmányozására, amelyek közül különösen érdekes a kristályok a ritka szárazföldi ionok szennyeződésével, az úgynevezett Van Flexovsk régió paramágnetikai régiójával. Például az alumínium garnet kristály a három kihívásokkal teli Tulia ionok szennyeződésével: TT3 + (UAS: TT) A szokásos módon a legígéretesebb aktív médiát tartalmazza az optikai memóriakártyákhoz és a foton visszhangon alapuló feldolgozási információkhoz. Az a tény, hogy a gránátmátrixban lévő 3NB (1) - 3H4 (1) tulia ionok egyikének hullámhossza egybeesik a Titanium Sapphire lézer generálásának 793 nm hullámhosszával, és a fő, miniatűr dióda lézer. Ezenkívül a 3G4 metasztabil szint jelenléte 10 ms-os élettartammal és a legfontosabb állapotú ultrahangos szuperturakkal, amely körülbelül 30 S gyenge külső mágneses térségének jelenlétében van, ez a médium nagyon vonzóvá teszi a A hosszú távú tárolóeszközök használatának szempontjából. II. Végül a Tulia ionok nagyon kicsiek
az optikai átmeneti vonal egyenletes szélessége alkalmas, amely szintén jelzi a nagy "memória kapacitást", amelyet az "E0DN / G0D" aránya határoz meg, ahol a GNE0D inhomogén vonalszélesség. Általános szabályként egy homogén vonalszélességet határoz meg a MIM-ek által megadott TM-védelmi idő, amely két impulzus fotonikus visszhangot ír le. Külső mágneses mező hiányában az UAS: TT fázis memóriájának értéke egyenlő TM \u003d 75 μs vagy akár 116 μs, a Tulia szennyeződések koncentrációjától függően. Az utóbbi érték megfelel a megfelelő \u003d 1 / ptm \u003d 4 kHz, és ennek következtében a GNE0DN / G0DN ~ 106 az inhomogén szélesség szokásos értékét, a gne0dn \u003d 17 GHz ebben a kristályban. Meg kell jegyeznünk, hogy egy ilyen hosszú defaazinget csak kristályokban figyelték meg, alacsony koncentrációjú tuliátiakkoncentrációval a folyékony hélium hőmérsékletén. Ezenkívül szinte minden ismert alacsony hőmérsékletű kísérletet végeztünk az IAS kristályok felett: TSH tartalommal C \u003d 0,1-0,5% -kal. Néhányan azonban
bizonyos esetekben a Tulia nagy koncentrációja is hasznos lehet. Ebben a papírban a foton visszhangjeleket egy erősen koncentrált szennyeződéses kristályban vizsgálták, az optikai visszhangsejtek optimális működési módjainak megtalálása céljából, nevezetesen: az újratölthető ECHO üzemmódban az információs felvétel sűrűségének növelését elemeztük.
1. A foton visszhangja és koherens optikai információfeldolgozása
Az Optical Echo processzor (OEP) a többfunkciós analóg eszközök osztályára vonatkozik. A kontrolljelek jelenlétének köszönhetően impulzus jellemzője valós idejű és fogadás különböző fajták Az egyszerű memorizációból történő feldolgozás a kívánt rendszermaggal végzett integrált transzformációkhoz (lásd például). Az OEP ideiglenes, térbeli és téridő területeken dolgozhat, amely koherens vagy nem koherens információ feldolgozását, valamint tisztán digitális műveleteket végezhet, mind az aritmetikai, mind a logikus. Már a spin Echo processzorok létrehozásának tapasztalataiból ismert, hogy munkájukban használhatják, többnyire a stimulált visszhangjelek jelzései. A stimulált foton echo (SFE) úgynevezett a rezonáns közeg koherens reakciójához három excitatory impulzus hatására, amely az időpontban keletkezik: £ \u003d ¿23 + 2 ^ 12, ahol £ -Time időközbeni intervallum az izgalmas impulzusok között . Megmutatható, hogy az SFE jelspektrumot a következő kifejezés határozza meg:
ESFE (£) ~ (E01 ® Eno) * E02 \u003d JJ EO1 (X) EOZ (U + X) EO2 (£ - y) ykhu, (1)
hol van eo. / - boríték ,? "- impulzus,] \u003d 1, 2, 3. A kényelem érdekében a következő jelölést vezették be: a" * "jel megfelel a konvolúciós műveletnek, és a" ® "jel a két funkció korrelációja. Így az SFE jel Ez a második impulzus párna az első és a harmadik impulzus korrelációs funkciójával. A (1) képlet alapja az SFE jelek az optikai információs rendszerekben.
Az optikai visszhangos feldolgozók és az optikai emlékezetes eszközök a foton echo jelenségén alapulnak nagyobb lehetőségek Bejegyzések, tárolási és feldolgozási információk. Az ilyen eszközökben elfogadható információs rögzítési sűrűség, többcsatornás üzemmódok használhatók (lásd például). Az ilyen optikai információs feldolgozó rendszerek felépítéséhez a csatornák szétválasztásának különböző módjait használják.
olvas
Ábra. 1. A csatornák kódszétválasztása az újratölthető ECHO módban: G - referencia, 01 - objektum impulzusok, asfe - a felhalmozott visszhang rendszere. Kondicionálás feltételei: t, OH<Т2, Т < Ть N ~ Т1/Т2
Tekintsük például a foton visszhangon alapuló többcsatornás rekordot kódolt csatornákkal. Általános esetben a csatornák kódszétválasztása a többszörös foton echo rendszerben alapul. Hogy az előfizető az egyes csatorna saját szabványos (ábécé) su-uppodible jeleket (vagy kód szekvenciák), amellyel képes információt továbbítani. Amint azt fentebb említettük, az SFE jel borítéka egy második (objektum) impulzus konvolúciója, az első (referencia) és a harmadik (olvasás) impulzusok korrelációs funkciójával. Ezért az SFE jel ideiglenes formája reprodukálja az objektum impulzus időbeli formáját, feltéve, hogy a korrelációs funkció delta alakú. Lehetőség van egyidejű többcsatornás felvétel (és hozzáférés) szervezésére, csak akkor lehetséges, ha a különböző előfizetőkből származó jelek formában különböznek. A foton visszhangon alapuló információk koherens feldolgozása esetén az ilyen rendszer megszervezéséhez az akkumulátor visszhangjeleket használnak. Legyen az első (referencia) impulzus mindegyik párban van saját határozott moduláció (kód), és az olvasás impulzus egy ilyen lehetséges modulációs formák (ld. 1.). Ezután, feltéve, hogy ez a kódok megfelelnek az ortogonitás állapotának, a felhalmozott foton echo jele megfelel az objektumimpulzusok egyikének, nevezetesen, amelyhez a referenciaimpulzus modulálása egybeesik az olvasó modulálásával. Az ilyen többcsatornás felvételi rendszer csak a következő körülmények között működik: a T impulzusok közötti pár és az impulzuspárok közötti időintervallumnak kisebbnek kell lennie, mint a T2 fázis memória ideje, és a teljes impulzusszekvencia nem haladhatja meg a az izgatott állapot élettartama. A T1 / T2 arány meghatározza az N impulzuspárok maximális számát, vagyis az egyidejű információk átvitelének párhuzamos csatornáinak számát. Mivel ismert, hogy a szennyező ionok koncentrációjának növekedésével a T2 idő csökken
az impulzus gőz "tömítés" miatt egy többfunkciós szekvenciában. Így egy nagy koncentrált kristály volt: a TCH kiderül, hogy nagyon ígéretes környezet lehet az optikai visszhangsejtek többcsatornás nyilvántartásainak megvalósításához.
2. Kísérleti telepítés
A gránátalma szennyeződési kristály visszhang spektroszkópiáját az "Optical Echo processzor" kísérleti beállításán végeztük. A nemlineáris Optika Cfti Caznc Ras laboratóriuma alapján létrehozott telepítés. Egyedi precíziós eszköz komplex
3 p d AOM-1
A lézer összehangolása.
gyűrű lézer 3.
L obr l a AOM-2 d f feu
Ábra. 2. A kísérleti telepítés blokkjának ábrázolása "Optical Echo processzor": 3 Tükör 100% -os tükröződéssel: PP áttetsző lemez: l Lencse: D Diaphragm: F gyengébbek (fényszűrők): P Polarizer: és Analyzer: FEU PhotoElectron Multiplikátor: AOM akoustofetstic modulátor: IMO sugárzási teljesítménymérő: POB VOLP Hosszú spektrométer: OBD minta optikai kriosztátban
több tanulmány a foton echo spektroszkópia és a koherens optikai információ feldolgozás területén. Megkülönböztető funkciója az optikai jelérzékelési sémának a foton-fiók üzemmódban történő használata. Az ilyen rendkívül érzékeny regisztrációs módszer alkalmazása lehetővé tette a foton visszhang rendkívül gyenge jeleit. Első alkalommal a minta visszhangspektroszkópiáját nagyon magas (a szokásos) tartalmú szennyeződések tartalmához képest.
A telepítési sémát az 1. ábrán mutatjuk be. 2. A fő elem egy folyamatos egyfrekvenciás gyűrűt titán-zafír lézer TJU-BG-re (technikai nasthan. Novosibirsk), által pumpált Argon Laser AG-5,5-150 (inverziós. Novosibirsk). A lézeres átrendező tartomány 750 ^ 950 Ez a 800 hullámhosszon lévő kimeneti teljesítmény 1 W. A kibocsátási vonal spektrális szélessége 2 MHz. Az izgalmas impulzusok szekvenciáját AOM-1 akusztikus modulátor alkotja. Az impulzus teljesítménye a kriosztátban 50 MW. Foton visszhangok kibocsátott kollineáris geometria (az irányt az intézkedés izgalmas impulzusok) és áthalad a második akuszto-optikai modulátor. Az AOM-2 "kiemeli" a visszhangjeleket és a felvételi fotoelektron sokszorozójának védelmét az erőteljes izgalmas impulzusokkal való megvilágítással. A polarizációs mérések esetében a polarizáló és az analizátort is be kell vezetni a rendszerbe. A Photon Echo jelek nyilvántartásba vételét FEU-79 gyártotta. Speciálisan tervezett irányítási rendszer és a visszhangjelek regisztrálása "Foton Counter" (KSU. Kazan). Egy hordozható blokkban készült, az echo jelek mind az egyetlen echo fotonok számlái, mind az 1 kHz ismétlési frekvenciájával történő felhalmozódása. A mérővel kombinált vezérlőrendszer meghatározza a gerjesztési impulzusok időtartamának és a köztük lévő időintervallumok szükséges értékeit. Valamint az Echo jelek és a megtakarítások számának ideiglenes beállításait. A kísérletünkben alkalmazott impulzusszekvenciák ideiglenes diagramjai az elsődleges, stimulált és felhalmozódott visszhangjelek izgatására. Ábrán látható. 3.
0.6 1.3-2.3 0.6 1.3-2.3 0.6
0.6. 2.0 .. ..4.0-50,000.. ,. 2.0
aOM2 kapu
Ábra. 3. Az elsődleges (B) jelek gerjesztésének idődiagramjai, stimulálva (b) és felhalmozódott (o) echo. Idő az ISS-ben.
H 790 792 794 796 798 800 - 3N6 hullámhossz, nm
Ábra. 4. c) az alumínium gránátalma-mátrixban lévő tulia ionok energiaszintje. A kijelölt nyilak: Relaxációs pihenés
metastable Level 3R4 (le), (B) az IAS kristály átvitelének spektruma: TT (c \u003d \u003d 10 at.%) T \u003d 1.8
3. Eredmények és megbeszélés
A kísérletekben a kristályt vizsgáltuk: TT 250 μm vastag, a Tulia-i szennyeződések koncentrációjával, 10-nél.%. A kristály spektroszkópiáját egy impulzusos optikai echo spektrométer segítségével korábban jelentették. Azonban a foton echo jel olyan gyenge volt, hogy a festék lézerén alapuló szokásos diagramon nem lehetett észlelni. A kristály optikai krposztátban volt. Folyékony héliumban, 1,8 K-os hőmérsékleten. A gránátmátrixban a tulia-ionok energiaszintjeinek szerkezete az 1. ábrán látható. 4. a. Az elsődleges, stimulált és felhalmozott visszhang jelei 793,15 nm hullámhosszon izgatottak az átmenet 3 Nb (1) -3N4 (1). A kristály továbbításának spektrumát az 1. ábrán mutatjuk be. 4. b. Mivel a Tulia ionok nukleáris spinje 1/2. Hogy a pszeudocavadrouply interakcióhoz köteles a szuperflow megosztása hiányzik. És az ultra-vékony csúszkák degenerálódnak nulla külső mágneses mezőben. E tekintetben a hosszú élettartamú stimulált fotonikus visszhang (DSFE) mágneses mező hiányában csak metasztikus szinten (5556 cm-1) és 3H5 (8530 cm-1) képződhet.
T12 késleltetési idő, nem a késedelem ideje T23, MS
Ábra. (C) Az elsődleges foton echo (négyzetek) jeleinek intenzitásának függése az első és a második izgalmas impulzusok közötti késleltetési értéktől és az i (T12) függőségének függőségének közelítéséből [- ( 4t12 / tm) x], ahol a tm \u003d 0,75 mka és x \u003d 1,07 (szilárd vonal), (b) a stimulált fotonikus visszhang (bögrék) intenzitásának függése a második és a harmadik izgalmas impulzus közötti késleltetési értékből és ennek a függőségnek a közelítése három funkció (T23) \u003d exp (- 2T2Z / T1 (G)), ahol r \u003d 1, 2, 3; T1 (1) \u003d 600 mk, T1 (2) \u003d 30 ms és t1 (3) \u003d 100 ms (szilárd lshshi 1 3)
0,01 0.1 1 10 Késleltetési idő t, ms
10 20 30 40 50 60 Pulse Steam száma
Ábra. (C) A STRUMULED PHOTON ECHO (négyzetek) jelzéseinek logaritmusának függése a második és a harmadik izgalmas impulzusok (a logaritmikus skála) közötti késleltetés értékétől és a függőség közelítésének \\ t exponenciális funkciók (szilárd lshshsi 1 *, 1, 2 és 3). b) a felhalmozott foton echo (körök) jeleinek intenzitásának függése az izgalmas impulzusos gőz számából
Az ECHO jelek intenzitásának függései az első és a második (elsődleges visszhang) és a második és a harmadik (stimulált visszhang) impulzusok közötti késleltetési értéktől, valamint a számított fotonikus visszhang intenzitásának függőségétől a számból impulzusos párokat vizsgáltunk.
Az elsődleges foton echo recessziós görbéjének elemzése (5. ábra, A) azt mutatja, hogy a csökkenés az NSEExDial, és nem írható le a szokásos exponenciális törvény I (7 * 12) ~ exp (-4t12 / t2), ahol T2 A fázis relaxációs idő, I _ _ Echo jelek intenzitása, T * 2 - az első és a második időintervallum
ry impulzusok. Hasonló, nem exponenciális csökkenést figyeltek meg a gyengén koncentrált YAG esetében: TM: A spektrális diffúziós modell alapján, a helyi terület véletlenszerű ingadozásai miatt, az alumínium nukleáris pörgetések flip flopja miatt. Az ilyen görbe leírható a képlet
I (NA) - EXP [- (4P2 / TM) X], (2)
először a MIMS FL 1] javasoltam az elektronikus spin rezonancia hasonló helyzetét. Itt a TM a fázis memória idő, az AI egy exponens jelző, amely a nukleáris pörgetések dinamikájának jellemzőitől függ, és a TM pontosan egyenlő T2, ha x \u003d 1, azaz az exponenciális csökkenés. A YAG esetében a tulia ionok alacsony tartalma (C \u003d 0,17 AT%) a nulla mágneses mezőben TM \u003d 75 μs és x \u003d 1,5. A tulia-alumínium kereszt-relaxációjának folyamatain kívül vannak a Tulleum pörgetések flip-flopjának folyamata, amelyek intenzívebbé válnak a szennyeződés növekvő koncentrációival. E tekintetben a fázis memória ideje csökken a Tulia tartalmának növekedésével. A 10-es kristályt tartalmazó kristályunkban a Popov Tulia szennyeződésének% -át tartalmazza, a csökkenést az MMS-egyenlet írja le a következő paraméterekkel: TM \u003d 0,75 MCS \u003d 1,07 (5, A). Ezek a paraméterek nagymértékben függnek a szerelvény kialakulásától és a kezdeti értékeitől. E mennyiségek pontosabb értékeit további mérések után határozhatjuk meg.
Tekintsük a stimulált foton echo recessziós görbéjét, amelyet az 1. ábrán bemutatunk. 5 B. Látható, hogy a görbe két szünet van (megjegyezzük, hogy a Fesoms jelenléte a DSFE-minta kialakulásának egyik jele). A kísérleti adatokat három exponenciális függőséggel közelítették (szilárd vonalak (1 3) az 5., b), b) jellemző recessziós időkkel: 600 μs, 30 ms és 100 ms. A csökkenés első ideje a vizsgált átmenet 3H4 (1) izgatott állapotának élettartama, jó megállapodásban van a munkában megfigyelt 590 μs értékkel. A második jellegzetes idő tükrözi a 3F4 (1) metasztabil szint élettartamát, amelyet az elektronsűrűség (bomlás) gyors átmenete miatt rendeznek a gerjesztett állapotból. A kísérletünkben kapott 30 ms értéke egybeesik más szerzők adataival, ahol hasonló csökkenést jellemeznek 10 12 ms időtartamával. A harmadik, a leghosszabb csökkenés köteles a Tulia és az Alumínium mátrix nukleáris pörgetéseinek kölcsönhatásához kapcsolódó energiaellátás, és a 90 ms-os recessziós idő értékének felel meg. A stimulált fotonikus visszhang recessziós görbéjének részletesebb vizsgálata a Yag Crystalban: TNI ábrázolva az 1. ábrán. 6, a. Itt, az abszcissza tengely mentén való tisztaság érdekében a logaritmikus skála második és harmadik impulzusának késleltetési idejét elhalasztják. Az ilyen adatok ilyen bemutatása lehetővé teszi a hozzájárulásokat a stimulált visszhang recessziós görbéjéhez a különböző időbeli mérlegekkel végzett folyamatokból. Különösen a fent említett 1., 2. és 3. szekciók mellett a gyors csökkenést figyelték meg, amelyet az ábrán 1 * néven kell kijelölni. A csökkenés időpontja 20 μs. Világosan észrevehető a moduláció jelenlétére az 1. ideiglenes szakaszon, amely nyilvánvalóan a TT nukleáris pörgetések ultra-vékony kölcsönhatásának köszönhető.
A felhalmozott foton echo intenzitásának függése a mintahoz mellékelt impulzuspárok számán az 1. ábrán látható. 6, b. A megfigyelt felhalmozási hatás a visszhangjelzés intenzitásához képest egyetlen párból (a stimulált echo jele) 200-ig terjed. Ez megfelel a különböző impulzus párok által generált, a késés instabilitása miatt vonal. Egy ilyen felhalmozási mód
Következtetés
Az optikai jelek kimutatására szolgáló eljárással a nagy érzékenységű foton-fiók alapján az elsődleges, stimulált és felhalmozódott foton visszhangja az alumínium-gránát nagy koncentrált szennyeződési kristályában az elsődleges jelzései rögzítették. A 3H4-es izgatott állapot élettartama egy gránátalmú kristályban, a nagy TT3 + ionok nagy tartalmú gránátalma kristályában szinte ugyanaz marad, mint egy kis szennyeződésű kristályt, míg a fázis memória-idő 100-szor rövidebb lesz. Mivel az izgatott szint élettartamának aránya fázismemóriával meghatározza az optikai információs rekord többcsatornás rekordjában lévő független csatornák maximális számát, majd a szennyező ionok bizonyos koncentrációjának kiválasztásával jelentősen (legalább két nagyságrenddel) lehet az információs felvétel sűrűségének növelése. A nagy szennyezőanyag-tartalommal rendelkező kristályok tehát a Photon Echo alapú információk többcsatornás felvételének diagramjaiban alkalmazhatók.
A munkát az Orosz Tudományos Akadémia elnökségi programjainak keretében végezték el, az alkalmazások kvantumfizikájának "kvantumfizika", alkalmazások alapvető optikai spektroszkópiájának és a mesterséges és természeti környezet akusztikus diagnosztikájának "alapvető alapjai", és az Orosz Föderáció elnökének támogatása támogatja, hogy támogassa a vezető tudományos iskolákat (NSH- 2965.2008.2) és az Orosz Alapkutatási Alapítványt (X-08-02-00032A, 08-02-90001-fehér) .
K.r. Karimullin, A.A. Kalachev, V.A. Zuikov, v.v. Samartsev. Optikai ECLIO-SPECT.ROCICO nagyon adalékolt YAG: TM kristály.
Két impulzusos, stimulált és felhalmozott fénykép visszhangokat vizsgáltunk az első kristály: YAG 10-nél.% Tm3 +. A két impulzus és stimulált foton visszhangok bomlási görbéi, amelyek 793,15 nm-en keletkeznek a szennyező ionok 3NB-os (1) - 3H4 (1) -jára egy alkalmazott mágneses mező hiányában. Az energiát és a fázis relaxációt leíró paramétereket határozzák meg. A felhalmozott foton echo intenzitásának függését a gerjesztési impulzuspárok számára vizsgálták.
Kulcsszavak: Photon echo, eclio-spect.roszkópia. YTRIUM alumínium gránát., Nagyon adalékolt kristályok, THuliumion. Információfeldolgozás, többcsatornás mód.
Irodalom
1. Kwplyanskii A.a., Macfarlane R.M. Ritkaföldfémionokat tartalmazó szilárd anyagok spektroszkópiája. Észak-Hollandia, Amszterdam: Elsevier, 1987. 486 p.
2. Znamensky H.b., Malyukin Yu.V. Spektrumok és a ritkaföldre vonatkozó optikai átmenetek dinamikája kristályokban. M.: Fizmatlit, 2008. 192 p.
3. Kalanao A.A., Samartsena v.v. Koherens jelenségek az optikában. Kazan: Kiadóház Kazan. Up-Ta, 2003. 281 p.
4. Macfarlane R.M. Nagy felbontású lézeres spektroszkópia ritka-EAT.LI adalékolt szigetelők: személyes perspektíva // J. Lumin. 2002. V. 100, No 14. P. 1 20.
5. Lin N., Wang T., Wilson G.a., Mossberg T.W. A sült hordozó időtartamú optikai memória kísérleti bemutatása // Op. Lett. 1995. V. 20, NO 1. P. 91 93.
6. MERKEL K.D., Babbitt W.R. Optikai koherens, átmeneti folyamatosan programozott folyamatos processzor // opt. Lett. 1999. V. 24. Nem 3. P. 172 174.
7. Merkel K.d., Krishna Mohan R., Cole Z., Chang T., Olson A., Babbitt W.R. Multi-gigaliert.z radartartománya Az alapsáv és az alapsáv és az RF hordozó feldolgozása moduulált jelek TM: YAG // J. Lumin. 2004. V. 107, NO 1 4. P. 62 74.
8. Cole Z., Roos P.a., Berg T., Kaylor V., Merkel K.d., Babbitt W.R., Reebbe R.r. Egyértelműen-Doppler Ladar-feldolgozás 2 giga-minta / másodperces zajhullámmal // J. Lumin segítségével. 2007. V. 127, NO 1. P. 146 151.
9. Maefiane R.M. Photon-echo mérések a t.Rivalensen. THULIUM ION // OPT. Lett. 1993. V. 18, NEM 22. P. 1958 1960.
10. OHLSSON N .. Nilsson M., Kroll S., Mohan R.K. Hosszú távú tároló mechanizmus a TM: YAG Mágneses mezőben // Opt. Lett. 2003. V. 28, NO 6. P. 450 452.
11. MINIS W.B. Fázis memória az elektron spin echoes, rács relaxációs hatások Caw04: ER, CR, MN // Phys. Fordulat. 1968. V. 168, NO 2. 2. P. 370 389.
12. STRICKLAND N.M., SELLIN P.V., SUN Y., CARLSTEN J.L., CONE R.L. Lézerfrekvenciás stabilizálás regeneratív spektrális lyuk égő // fiz. Fordulat. B. 2000. V. 62, NO 3. P. 1473 1476.
13. Ahmediev H.H., Samartsev v.v. Az optikai információ feldolgozásának új fizikai elvei. M.: Science, 1990. 326 p.
14. Kumit N.A, Abella I.d., Harimann S.R. Szabadalom. USA D * 3.638.029.1972.
15. Ustinov vb Quantum információs feldolgozó eszközök. L.: Tudomány, 1984. 420 p.
16. Zujkov V.A., Samartsev V. V. A többcsatornás térbeli tulajdonságai fordított hosszú élettartamú foton echo // lézeres fizika. 1991. V. 1, NO 5. P. 542 545.
17. Babbitt W.R., Mossberg T.W. Az optikai gerendák térbeli átirányítása a Time-domain Spat.ial-SPECT.RAL szűrésen // Opt .. Lett. 1995. V. 20, NO 8. P. 910 912.
18. Harris T.l., Sun Y., Cone R.l., Maefiane R.M., Equail R.W. A valós idejű cím fejléc dekódolásának bemutatása az optikai adatvezetéshez. 1536nm // opt .. lett. 1998. V. 23, NO 8. P. 636 638.
19. Vlasova D.D., Kalachev A.a., Sammartsev v.v. Csatlakoztassa a csatornák elválasztását az optikai memóriában a Photon Echo // IZV-vel. Sebek Ser. Fizessen. 2006. T. 70, L "4. P. 518 521.
20. Hesselink W.H., Wiersma D.a. Piccecond foton echoes stimulált egy felhalmozott rács // fiz. Fordulat. Lett. 1979. V. 43, NEM 27. P. 1991 1994.
21. Karimumshi K.p., Zuykov V.a., Sammartsev v.v. Kísérleti telepítés "Optikai Echo processzor" // koherens optika és optikai spektroszkópia: SAT. Tr. Kazan: Kazap. Állapot UP-T, 2004. P. 301 308.
22. Karimullin K.r. A foton visszhangjeleinek regisztrálása a foton számlálási módban // proc. Spie 2006. V. 6181. P. 618101-1 618101-12).
23. Karimumshi K.p., Zuykov V.a., Christorova D.a., Samartsev v.v. A kristályok használatának lehetőségéről, a Tulia három töltő ionjaival, az optikai visszhangsugárzókban // V. Támad. Kazap. Up-ta. Ser. Fiz.-mat. pókok. 2007. T. 149, KP. 1. P. 64 71.
24. Gruber J. V., Hills M. E., MacFarlane R. M., Morrison S. A., Turner G. A., Quarles G. J., Kintz G. J., Esterowitz L. Spectra és energiaszintjeit TM3 +: Y3AI5O12 // Phys. Fordulat. B. 1989. V. 40, NO 14. P. 9464 9478.
25. Tiseanu C., Lupei A., Lupei V., Lupei V. energia szintje a TM3 + az YTRIUM alumínium gránát // J. Pliys.: Condons. Ügy. 1995. V. 7. P. 8477 8486.
26. Kalaehev A.a., Karimullin K.R., Samartsev v.v., Zuikov v.a. Optikai ECLIO-SPECT.ROCURY A nagyszerűen doped TMYAG // lézergyógyár. Lett. 2008. V. 5, NO 12. P. 882 886.
27. Kalaehev A.A., Samartsev V. V. A felhalmozott hosszú LED ECHO 011 VAN-VLEACK paramagnotics // lézeres fizika sajátosságai. 1996. V. 6, NO 4. P. 735 738.
28. Tian M., Zhao J., Cole Z., Reibel R., Babbitt W.R. A szélessávú halmozott spektrális rácsok dinamikája a TM3 +: YAG // Josa B. - 2001. - V. 18, NO 5. - P. 673-678.
Kapott 01/28/09
Karimullin Camille Ravkatovich A Kazan Állami Egyetem Optika és Parofochnológiai Tanszékének Graduate hallgatója, a Kazan Physico-Műszaki Intézet Laboratóriumának Laboratóriumának Junior kutatója, a Kazan Physico-Műszaki Intézet, az E.K. Warehouse Casnz Ras.
E-Shap: Qamimiinbox.ru
Zuykov Vladimir Aleksandrovich A fizikai és matematikai pók doktora, a Kazan Physico-Műszaki Intézet Nemlineáris Optika Laboratóriumának vezetője az E.K. Warehouse Casnz Ras.
E-formák: Gske vk / i.kne.ru
Kalachev Aleksey Alekseevich Fizikai és matematikai pók pók, a Kazan Physico-Műszaki Intézet Nemlineáris Optika laboratóriuma vezető kutatója, az E.k. Warehouse Casnz Ras.
E-Shap: Kalaehevekfti.kne.ru
Sammartsev Vitaly Vladimirovich A fizikai és matematikai pók doktora, professzor, a Kazan Physico-Műszaki Intézet nemlineáris optikájának laboratóriumának vezetője, az E.K. Warehouse Casnz Ras.
E-chap: samartsevekfti.kne.ru
Izvestia Rai. Fizikai sorozat, 2008, 72 kötet, 1. szám, p. 67-72.
Nem koherens fotonikus visszhang spektroszkópiás szennyeződésben optikailag sűrű média
© 2008 V. A. Zuykov1, K. R. Karimullin12, T. G. Mitrofanov1, V. V. Samartsev1, A. M. Shehedar1, A.v. Zaiszarkov1
Email: [E-mail védett]
A nem koherens fotonikus visszhang használata a szennyeződés optikailag sűrű média spektroszkópiájában. A jelenség megjelenésének elméleti megközelítése ki van állítva. A kísérlet eredményei az inkoherens fotonikus visszhang vizsgálata rubinban folyékony hélium hőmérsékleten, a száloptikás izgalmas impulzus szállításának körülményei között. Az ECHO intenzitásának spektrális függését tanulmányozták. A nem melegítő visszhangjelek recessziós görbéjét vizsgáljuk, és a fázis relaxációs idő értéke 98 NS-vel egyenlő.
Bevezetés
Széles használat A Pico- és Femtos-Kunda Időtartam modern optikai spektroszkópos impulzusaiban lehetővé teszi, hogy információt szerezzen a relaxációs folyamatokról és a megfelelő homogén vonalak szélességéről. A koherens fotonikus echo spektroszkópia módszere bizonyította magát. Jelenleg kifejlesztett módszer az inkoherens foton echo (NFE), amelynek femtosecond ideiglenes felbontása nem csak jelentősen egyszerűsíti a fázis relaxációs idejének meghatározásának folyamatát, de lehetőséget nyújt a gyors relaxációs folyamatok, például a spektrális diffúzió és az elektron -Tunnel interakció.
A szennyezett atomokat tartalmazó kristályok spektroszkópiai vizsgálatait egy befejezetlen elektronikus héjjal rendelkező, a kvantum-elektronika által kombinált technológiai terület kialakításának alapjául szolgáltak. Ezenkívül a technika igényei ösztönözték az ilyen kristályok energiatestének további alapvető vizsgálatát. Ugyanakkor, ezek a kristályok válnak tárgyalás környezetben, hogy dolgozzanak ki új spektroszkópiai módszerekkel, amelyek kibővítik és kiegészítik a lehetőségeket a hagyományos kutatási módszerek. A lézeres technológia, az elméleti előrejelzés, majd a foton echo jelenség (FE) gyakorlati megvalósításának alapja az új tudás - koherens optika létrehozásának alapja. A koherens optikai átmeneti jelenségek technikai alkalmazásokra vonatkozó kilátások is nagyon szélesek. Az optikában a hosszú élettartam érzékelésével járnak
1 Kazan Physico-Műszaki Intézet. E.k. Hét-sk caznts ras.
2 Kazan Állami Egyetem.
a stimulált foton echo (DSFE), valamint az időformák korrelációjának és az optikai impulzusok hullámfrontjának hatásai. Optikai tárolóeszközök létrehozása, az optikai visszhangsejtek és az echo-holográfia megvalósítása - a nemlineáris optika - koherens optikai információfeldolgozásának intenzívebb fejlődő területének tárgya. A szilárdtestes szennyezőanyagok vizsgálatainak gyakorlati jelentősége a koherens és nem koherens fotonikus visszhang módszerei alapján az optikai visszhangos processzorok ígéretes információs hordozóinak megkeresésé és kiválasztásának lehetősége.
Meg kell jegyezni, hogy a relaxációs folyamatok vizsgálata Echo spektroszkópiás termelnek, általában folyékony hélium hőmérsékletén. A munkamennyiségek hőmérsékletének javítása nagyon fontos. Bevezetés A nem koherens módszerek koherens fotonikus echo spektroszkópiájába jelentősen bővíti a hőmérsékleti tartományt, és feltárja a sebességű relaxációs folyamatokat magas hőmérsékleten (szobánként). Ebben a tekintetben, az eredmények a végzett munka a technika stimulált fotonikus echo a gerjesztési polimer film ötvözött festék molekula (phthalocian in polyvinylbutira-le) a femtoszekundumos impulzusok szobahőmérsékleten. Az elemi becslések azt mutatják, hogy az NFE módszerrel a magas hőmérsékleten (Legfeljebb Kelvin és fent) a mérési mérések hőmérsékletének növelése érdekében a szükséges ideiglenes felbontásnak legalább tucatnyi femtoszekundumnak kell lennie. Az ilyen engedélyt a speciális szélessávú (zaj) lézerek fejlesztésével lehet elérni, és a drága femtoszekundum technológia használata nélkül. Például egy festékes lézerrel ellátott lézer (a második harmónia)
kA SH3 +: ULV lézer), amely egy fúró rendszerre épült. A nem koherens foton echo módszereinek felhasználásának lehetőségét a nitrogén feletti hőmérsékleten végzett eljárások vizsgálatára is részletesen figyelembe veszik.
Egy másik fontos probléma az optikai memóriaeszközök és az ECHO processzorok minimalizálása. Gépes kísérleti beállítások alapján erőteljes szilárd állapotú lézerek az optikai időbeli késleltetések használatával nem teszik lehetővé a kompakt eszközök végrehajtását. A DSFE-n alapuló eszközök létrehozásának problémáiban a könnyű útmutatók használata segíthet pontos címzés elérésében az egyes memóriakejtekhez; az optikai mikroesonátorok használata az energia javítása érdekében; A félvezető lézerek mátrixok használata gerjesztéshez és mátrix fotodetektorokhoz a visszhangjelek regisztrálásához. Felhívjuk a figyelmet arra a tényre, hogy az FE intenzív jeleinek megfigyelése az ötvözött Erbium rostban. Ez elvben megnyitja a PE üzemmódban lévő információkat közvetlenül a szálak anyagán.
Ezért célszerű, hogy csatlakozni echo processzorok száloptikai kommunikáció, felismerve a késleltető vonalak is alapul optikai szál. Ezért ez az, hogy ez a kísérleti munka célja az NFE képződésének optimális rendszereinek tanulmányozása olyan körülmények között, ahol az első izzasztó impulzust szivárgott az információ hordozójához (Rubin Crystal) szálakkal, és a gerjesztő sugárzás szélessávát biztosítják A festék lézer használata 0,01 nm-es sugárzási spektrum szélességével, 693,4 nm hullámhosszon.
Nem koherens foton echo
A Photon Echo elfogadja a koherens optikai átmeneti jelenségek osztályához. 1984-ben azonban a nem koherens fotonikus visszhang megfigyelése a rezonáns közeg gerjesztése mellett két független fázisú (kölcsönösen elszenvedett) impulzusok miatt. Emlékezzünk vissza, hogy a PE hagyományos gerjesztési sémájában az izgalmas impulzusok egyikének késleltetése a másikhoz képest a késedelmek optikai vonalához viszonyítva történik, míg az első impulzus közvetlenül a mintát érinti. Ilyen körülmények között az impulzusok fázisának fázisai a beömlőnyíláshoz a mintához kapcsolódnak, és stabilak, és nulla késleltetés esetén az ilyen impulzusok interferencia mintázatot képeznek, ami a kölcsönös koherenciájuk jele. A két független pulzált szélessávú fényforrás visszhangjának visszhangja esetén nincs ilyen kölcsönös koherencia, de mindazonáltal a foton visszhangja figyelhető meg
mosolygás. R. BEC és S. Hartman jelentette be a nem koherens fotonikus visszhang megfigyelését egy pár atom nátriumban a gerjesztési körülmények között, két független impulzusforrással, 10 GHz sávszélességgel. A kísérletet az NFE vizsgálata során végeztük egy szélessávú fényforrással egy szilárdtestminta - szilikát üvegen, a neodímiumionokkal, az NFE fizikai modelljével, az újratölthető foton echo üzemmód alapján.
A nem koherens foton echo fizikáját először tanulmányozták. Ne feledje, hogy a PE-technika ideiglenes felbontását az általános eset nem határozza meg a gerjesztő impulzusok időtartama és a forrássugár koherencia ideje (azaz a sugárzási spektrum fordított szélessége). A kulcspont itt van, hogy két sugara van úgy, hogy egy gyakori gerendát egy áttetsző lemezen osztunk el. Ugyanakkor megőrzi a kölcsönös koherenciát késleltetésekben< тс, где тс - время когерентности источника возбуждения. Тогда, при использовании для возбуждения ФЭ широкополосного источника, время когерентности которого тс значительно меньше длительности импульса излучения, временное разрешение методики ФЭ может быть существенно повышено и достигать фемтосекундно-го диапазона.
A szélessávú lézer sugárzásának gerjesztése alatt a gerjesztés körülményeit a felhalmozott stimulált fotonikus echo (Asfe) példájával magyarázhatja, amelyet egy azonos pulzuspár és egyetlen olvasási impulzus egy csoportja izgatott. A gerjesztési impulzusok és az olvasási impulzusok mindegyike a stimulált fotonikus echo (SFE) generálását okozza. Ha az összes párban lévő időintervallum szigorúan ugyanaz, akkor az SFE ezekből a párokból származó SFE-jelek kétségbeesnek lesznek, és energiájuk felhalmozódik. Ennek eredményeképpen egy ACFE jel alakul ki. A DH időtartamú szélessávú impulzus "törött" lehet a független rövid vagy ultra-csavaros impulzusok szekvenciájához, amelynek időtartama, amely megegyezik a jármű sugárzásának koherenciájának idejével. Az egyes alsók sugárzása idő után, a nagyobb jármű, a "elfelejti" az előző Subwulduls fázisáról, azaz Az ürülés mindegyikében független (kölcsönösen inkoper). Az ASFE esetével ellentétben az azonos pár és az olvasási impulzus közötti időtartam nulla, és az olvasási impulzus szerepét az izgalmas impulzus különböző szakaszai végzik. A szubszisztek függetlenségének köszönhetően a visszhangjelzés gerjesztésének sorrendje megfelel az SFE gerjesztésének sorrendjének. Ezután, mivel a független szubuna-
Ábra. 1. A kísérleti telepítés folyamata: OLC - Optikai késleltetés, FEU - photoelektronikus multiplikátor, TSO - digitális oszcilloszkóp, képzés operációs vezérlőegység.
^ R ^ minta ^ ^
a fények nagyszerűek, és az al-umpulok közötti egyéni késések egybeesnek, ez a sorrend hasonló az asfe esethez. Így a teljes visszhang válasz
a 2K2-KX irányban kiemelve, de az időszakaszok sorrendje a teljes SFE jelben fordítva lesz. Az összes többi külváros pár a visszhangjelek generálásához is vezet, mivel az olvasó olvasási impulzusának időtartama, hozzájárulnak a teljes visszhangjelzéshez, függetlenül a BP-től
A cikk további olvasásához teljes szöveget kell vásárolnia. A cikkeket formátumban küldjük el PDF. a fizetéskor megadott e-mailhez. Szállítási idő kevesebb, mint 10 perc Samartsev V. V. - 2008
1. PHOTON ECHO gáz- és optikai információfeldolgozásban
1.1. Elsődleges és stimulált fotonikus visszhang
1.2. A foton echo jelek paramétereinek kiszámításának módja. A térbeli szinkronizmus feltételei
1.3. A disszertációban használt fő spektroszkópiai fogalmak a kapott eredmények leírásakor
1.4. A foton echo jelek gerjesztésének híres módjai a gázkörnyezetekben
1.5. Az optikai visszhangsejtek és további kilátások fejlesztésének jelenlegi állapota
2. fejezet A kísérleti módszertan és technika a foton visszhangon egy molekuláris jódban
2.1. A rezonáns gázkörnyezet jellemzői.
2.2. Módszertan és technika a rezonáns környezet előkészítéséhez - molekuláris jód gőzök
2.3. Optikai kísérleti komplexum a Photon Echo vizsgálathoz
2.3.1. Blokk az optikai kísérleti komplex tanulmányozására hűtési szuperszonikus fúvókák molekuláris jód gőzök foton echo technikával
2.3.2. Kísérleti komplexum a foton visszhang polarizációs tulajdonságainak vizsgálatához hosszanti homogén mágneses mezőben
2.3.3. Optikai kísérleti komplexum a foton visszhang amplitúdó-időbeli tulajdonságainak tanulmányozásához
2.3.4. Kísérleti komplex a foton echo tulajdonságainak tanulmányozásához és az optikai információs feldolgozási módszerek kidolgozásához
2.4. Több foton visszhang a molekuláris jódpárokban és annak 103 alkalmazásában a Gázában a Photon Echo kísérleti kísérletben
2.5. A PHOTON ECHO regisztrálásának módszertana a Mole-110 betegpárok párjában, a nyomásuktól függően
2.6. A FO-113 TON ECHO polarizációs tulajdonságainak vizsgálatainak módszerei és technikái, ha hosszanti mágneses mezőnek vannak kitéve
2.7. Mérési műszerek és mérési technikák 118 kísérletben a foton visszhangon a molekuláris jódpárokban.
3. fejezet Foton visszhangja a gőz 121 molekuláris jód hűtési szuperszonikus fúvókájában.
3.1. Módszerek hűtött szuperszonikus fúvókák kialakítására 121 molekuláris jód gőzök.
3.2. A kísérlet technikája a molekuláris 124 jód gőzök vizsgálatára szuperszonikus molekuláris fúvókákban.
3.3. A pára Mole-130 dusular jód hűtőfolyadékának homogén szélességének mérése egy szuperszonikus sugárban.
4. fejezet. Az információ optikai feldolgozása az amplitúdó alapján
4.1. Az amplitúdó-időformák korrelációjának hatása az elsődleges foton echo jelének és az első izgalmas 137 impulzuskódnak a molekuláris gázban
4.2. Az ösztönzési jelek amplitúdó-időformáinak összefüggésének hatása - 142 foton echo és a második izgalmas impulzuskód
4.3. A foton echo asszociatíva hatása: Elméleti előrejelzés - 151 és kísérleti felismerés
4.4. A foton visszhang amplitúdó-idő tulajdonságai, amikor különböző típusú ágak kvantumátmenetekre alakítják ki 4.5. Az összetett első gerjesztési impulzus-kód optikai feldolgozásának módja az amplitúdó-idő és a PE 162 polarizációs tulajdonsága alapján
4.6.3.0ptikus visszhangoló feldolgozó az asszociatív hozzáféréssel az információhoz
5. fejezet. Polarizációs tulajdonságok a foton echo molekuláris jódpárokban, ha hosszirányú homogén mágneses mezőnek vannak kitéve.
5.1. A nefaradeevsky forgásának hatása az elsődleges foton visszhangba a molekuláris gázban.
5.2. Nafaradeevsky a polarizációs vektor a stimulált foton echo.
5.3. Vizuális azonosítási módszer a rezonáns spektrális vonal típusának típusának.
5.4. A Photon Echo amplitúdó-idő tulajdonságai, ha egy kompozit impulzuskód egy hosszanti mágneses mezőben izgatott.
5.5. A PHOTON ECHO vektor polarizációjának Nefaradeevsky szögének nyilvántartási módja a mágneses térerősség tetszőleges értékével.
6. fejezet A hangzó légkör alapelvei optikai echo lidar segítségével
6.1. Indokolás A foton echo használatának a légkör megvizsgálására
6.2. Photon echo jelek és tulajdonságaik
6.3. Lehetséges rendszerek a Fotron Echo 204 (PE-LIDAR) 211 következtetésre alapozva. 214 Megjegyzés 215 Irodalom
A disszertációk ajánlott listája
Polarizációs tulajdonságok a foton echo jelek molekuláris jódpárokban 2000, fizikai és matematikai tudományok jelöltje Bikbov, Ildus Sibagatmondovich
Az ultrashort fényimpulzusok használata a nemlineáris lézeres spektroszkópiában a fizikai kutatáshoz 1984, Fizikai és matematikai tudományok jelöltje Beloborodov, Vladimir Nikolaevich
A Photon Echo tetszőleges formájú izgalmas impulzusok, mint a spektroszkópiai információk megszerzésére szolgáló eljárás 1984, Fizikai és matematikai tudományok jelöltje Resshetov, Vladimir Aleksandrovich
Optikai átmeneti és kooperatív hatások a szennyeződés kristályaiban és az optikai memória fizikai elveinek kialakulása rájuk 2005, fizikai és matematikai tudományok doktora Zuykov, Vladimir Aleksandrovich
Photon echo a többszörös ciklikus gerjesztés körülményei között, valamint a funkcionális optikai visszhangoló processzor létrehozásához 2010, a fizikai és matematikai tudományok jelöltje Sidorova, Vera Tagirovna
A disszertáció (a szerző absztrakt része) a "Photon echo molekuláris gáz és az optikai információs feldolgozás módszere" témakörben
A téma relevanciája. Az értekezés tézise a foton echo technikák (PE) alapuló információ optikai feldolgozásának fizikai alapjainak kidolgozásának problémáját fordította, és a PE polarizációjának és amplitúdó-idő tulajdonságainak vizsgálatához kapcsolódik, amelyet az ideiglenesen izgatott A lézerimpulzusok kódsora, mindegyike egyszerű és kompozit impulzuskóddal, a mágneses mező távollétében és elérhetőségében. A vizsgálatokat molekuláris jódpárokban végeztük, amelyek termodinamikai egyensúlyban vannak, vagy szuperszonikus sugárban lehűtöttek. A munka eredményei alapvető alapot képeznek a számítástechnikai eszközök és a hazai eszköztermelés legújabb optikai eszközeinek létrehozásához, a versenyképes információs technológiák kidolgozásához szükséges megközelítések kidolgozásához. Relevanciájának köszönhetően a tanulmányokat a modern orosz tudomány prioritásaira utalják.
Jelenleg sok szilárd és gázok optikai echo spektroszkópia területén sok munka van ismert. Az optikai feldolgozás területén a kutatás elsősorban szilárd állapotú környezetben történik alacsony (hélium) hőmérsékleten. A gázok esetében az ismert kísérleteket a Celsius skálán több száz fokos hőmérsékleten végezzük. Nagy mennyiségű kísérleti munka a gázban és a szilárd anyagban, amely lehetővé teszi az információk feldolgozásának lehetőségét az egyik PE paraméterek egyikének modulálása miatt. Ez lehet az optikai jel hullámfrontja, ha mind a monokróm, mind a színes holografikus feladatokat megoldja. PE tulajdonságokat alkalmaznak a frekvencia pozícionálással és az optikai feldolgozási folyamat ellenőrzésével az izgalmas impulzusok amplitúdó-töltési formájában lévő információk izgalmas frekvenciájának és átalakításának változtatásával. Az optikai feldolgozással kapcsolatos munka az FE lapos fóliák technikájában. Számos kísérleti munka a hosszú élettartamú PE-nél, amelyet PE felhalmoztak, hogy ismételje meg a PE, többcsatornás jelzési irányt a PE, a MULTICHANNEL-ben a PE terjedésének irányába mutató többcsatornás irányába memória a pe. Vannak elméleti munkák a PE polarizációs vektorának specifikus forgatásának jelenlétében egy gázban, ha hosszanti mágneses mezőnek és kísérleti megerősítésüknek van kitéve az elsődleges PE-hez. Működik a kvantummemória létrehozásán alapuló kvantummemória egy echo jel, vagy egy kis impulzus terület optikai impulzus-kódkódexének hatása alatt az optikai adatfeldolgozás globális prioritását az optikai kvantummemória alapja gázmédián.
Az ismert kísérletek többsége bemutatja az optikai jel egyik paraméterében bemutatott információk feldolgozását. A FE-jelzés nagy összetettségének különleges összetettségének köszönhetően az elemi információfeldolgozási műveletekben az ezen jelenség alkalmazásának kilátásai alacsonyak, mivel az optikai számítógépen gyorsabban a legmegbízhatóbb fizikai hatások vannak kereslet és speciális feladatok megoldása. A PE multiplex (sokszínű) megnyilvánulása nélkül, az optikai információs feladatok megoldása során egyidejűleg használható, lehetetlen biztosítani a PE-technika előnyeit, mielőtt más módszereket alkalmaznak ezeknek a feladatoknak. Míg az optikai jelek egyik paraméterében bemutatott FE feldolgozás lehetőségei nem voltak kísérletesen tanulmányozva, optikai feldolgozás fizikai alapjai, amelyek a FE-jelben játszott információk egyidejű függését használják, többségben gerjesztés pulzus paraméterek és körülmények a képződmények, amelyek a minőségi mutató, amely megadja fölény és versenyképességének biztosításához PE technika optikai feldolgozó különleges típusú információkat. Ezért egy disszertációs tanulmány, amely a Gázban és a multiplex megnyilvánulásának tulajdonságainak és jellemzőinek kimutatására szánt disszertációs tanulmány, amely az információ optikai feldolgozásával a modern tudomány iránti keresletet igényel, és az értekezés releváns.
A disszertáció kutatásának célja és célkitűzései. A disszertáció célja a molekuláris gáz polarizációjának és amplitúdó-időbeli tulajdonságainak kísérleti vizsgálata, valamint az optikai információk fizikai alapjainak fejlesztése ezen tulajdonságok alapján.
A feladatok:
A molekuláris jód gőzének vizsgálata az információ hordozójára vonatkozó követelmények szempontjából az optikai feldolgozás során, ideértve a gőzök termodinamikai egyensúlyában és gyors hűtésével a szuperszonikus sugárhajtás során történő gyors hűtését képezésének lehetőségét;
A PE amplitúdó-időbeli tulajdonságainak vizsgálata és a kompozit első izgalmas impulzuskód két polarizációs komponensének amplitúdó-formájában található információk optikai feldolgozása, a különböző típusú rezonáns spektrális vonalak átkapcsolásakor az ágak, valamint az alkalmazott mágneses mező feszültségének megváltoztatásával vagy a második izgalmas impulzus lineáris polarizációjának irányát;
Az egy és páros aktivált kvantum átmenetek fióktelepeinek azonosításának végrehajtása az FE berendezésen alapul;
Kutatási munka a kísérlet technikájának és technikáinak javítására a Photon EHU-ra a cél elérésének szükségessége miatt.
A tanulmány tárgya. A tanulmányi objektum magában foglalja a PE jelenséget a fizikai kialakulásának problémájának alapjául szolgáló gázban, az optikai információ feldolgozásának alapjain alapul. A PE amplitúdó-időbeli és polarizációs tulajdonságait vizsgáltuk. A technikákat kifejlesztették, és a molekuláris jód gőzök vizsgálatait az optikai feldolgozás során az informatikai feldolgozás során az FE-technikában végeztük.
Tudományos újdonság.
Első alkalommal kísérletileg PE-t észleltünk egy molekuláris jodiumgőz gőzölgővel, és vizsgálata során a gőz-spektrális vonal homogén szélességének szűkítésének hatását észlelték, a hűtés fokának összekapcsolása egy szuperszonikus sugárban a gázrészecskék rugalmas depolarizáló ütközéseinek intenzitásával.
Először az ingerlékeny PE (SFE) polarizációs vektorának nefaradeevsky forgásának hatása a gázban hosszanti homogén mágneses mező jelenlétében található. A rögzített polarizációs síkban rögzített PFE és SFE jelek intenzív szakaszai aránya, amelyek a polarizációs vektor ezen viszontelvezetését tesztelik, feltárták a rezonáns kvantum átmenet ágának különböző típusát.
Először az asszociativitás hatását kísérletileg találták meg, amely megmutatta, hogy a visszhangjelzés egyidejű rögzítés és elem olvasása az amplitúdási időformák polarizációs jellemzője mentén, valamint a polarizációs vektor ortogonálisan orientált irányait Két lézer impulzus, amely az első izgalmas impulzuskód volt.
A PE új amplitúdó-idő tulajdonságait kísérletileg fedezték fel, és az első izgalmas impulzuskódot alkotó két komponens amplitúdó-formanyomtatványai optikai feldolgozásában való használatát, valamint a lineáris polarizációs vektor különböző irányait tartalmazza. Ezeket az eredményeket úgy kaptuk, hogy megváltoztattuk a második izgalmas impulzus lineáris polarizációs vektorának irányát, vagy az alkalmazott mágneses mező intenzitását, valamint a különböző típusú ágakhoz tartozó rezonáns spektrális vonalakat.
A molekuláris jód gőzök használata az FE-technikában az optikai feldolgozás során az információ hordozójaként indokolt. Ugyanakkor a spektrum látható régiójában lévő fény felszívódásával rendelkező gőzök spektrális vonalai kiderül, hogy homogén szélességüket mértük. A rezonancia gáz megengedett értékeinek meghatározására szolgáló módszert javasolták PE kísérletekben, ezeknek a nyomásoknak és a megfelelő helyiséghőmérsékleteknek az értékét mértük, amely alatt az ECHO jelet rögzítették.
Első alkalommal, egy többszörös PE a hosszirányú hullámok által izgatott gázban, amely lehetővé tette a rezonáns közeg hosszát, amely 0,1-0,35 m volt, hogy optimalizálja a rezonáns közeg hosszát.
Az eredeti megoldások a technika és a kísérlet módja FE-n. A lézerimpulzusok időbeli szekvenciájának kísérletileg megvalósította az izgalmas sugárzás és az intervallumok gyakoriságának zökkenőmentes változtatható elektronmódszerét, beleértve a két impulzusból készült impulzuskódot, lineárisan polarizált különböző irányokban, és különböző amplitúdó-időbeli formákkal rendelkeznek. A PE polarizációs vektorának nonfaradeyev-gyújtásának kísérleti vizsgálatának eszközeit és technikáit javasoljuk a PE molekuláris jódalapú molekuláris jódgőzének jellemzőinek nyilvántartása.
A védelemre vonatkozó alábbi rendelkezések:
1. A molekuláris jódgőz két impulzus rezonáns gerjesztése, gyorsan lehűtött szuperszonikus sugárban, az elsődleges foton visszhang létrehozásához vezet, szignifikánsan hosszabb csillapítási idővel, amely jelzi e gőzök hűtését és a homogén spektrális vonal szűkítését szélessége a termodinamikai egyensúlyukhoz képest.
2. A Fotron Echo jel a gázban van egy asszociativitási hatással, míg a kulcs "gomb", amikor a kódolt tér-idő amplitúdó alakú visszhangjelzés leírja a polarizációt a második izgalmas impulzusban, amely egybeesik a polarizációs vektorral az egyik az impulzuskódot alkotó alkatrészek. Ezzel a változással a második gerjesztési impulzus polarizációs vektorának irányában, a két komponens polarizációs vektorai által kialakított szög belsejében, az amplitúdó-időbeli formákban található információk optikai feldolgozása lehetséges.
3. A molekuláris jódgőz két és háromlábú rezonáns gerjesztése, amely hosszanti homogén mágneses mezőben található, az elsődleges és stimulált foton echo jeleinek generálását okozza, amelynek polarizációs vektorát ugyanolyan jelekhez képest forgatják, amelyek a mágneses mező. Ez a hatás lehetővé teszi a foton ech jelek létrehozását, hogy azonosítsa a rezonáns kvantum átmenet típusának típusát a rögzített polarizációs síkban rögzített jelek intenzitási arányával.
4. Ha egy visszhangjelzés egy kompozit első izgalmas impulzus és lineárisan polarizált második impulzus, a rögzített polarizációs síkban rögzített PE új amplitúdó-idő tulajdonságai nyilvánulnak meg. Ezen tulajdonságok alapján lehetőség van azonosítani a kvantum átmenet típusát egy visszhangjel amplitúdó-idő formájára, és fenntartja az impulzuskód amplitúdó-idő formájában található információk optikai feldolgozását a Az olyan fiókok típusa, amelyekre a kvantum-átmeneti párok részt vesznek, vagy a homogén mágneses mező feszültségének változtatását a rezonáns közeghez képest.
5. A spektroszkópiai jellemzők és az előkészítési feltételek szerinti molekuláris jód párja az optikai feldolgozás során elfogadható és megbízható adathordozó az optikai feldolgozás során, míg a hosszirányban futó hullámok kétmulzus rezonáns gerjesztése a hosszirányban működő, Több PE jel van benne.
6. A Fotonikus Echo vizsgálatához kifejlesztett eredeti optikai kísérleti komplex lehetővé teszi a polarizáció és az amplitúdási idő modulációja által meghatározott három nanoszekunder lézer impulzus időbeli szekvenciájának kialakulását, hogy az információ optikai feldolgozását eredményezzék Jódpárok, amelyek termodinamikai egyensúlyi állapotban vannak, vagy gyorsan hűtlen a szuperszonikus sugárban, mágneses mező jelenlétében és hiányában.
Tudományos és gyakorlati jelentősége. Javasoljuk és kísérletileg megvalósítják a molekuláris jód gőzének példáján, az információ adathordozójának átfogó tanulmányának módszerét, amely optikai információkat eredményez az FE-technikában. Megmutatjuk, hogy a molekuláris jód párban szobahőmérsékleten dolgozik, a lézerimpulzusok időszekvenciáiban lévő információk optikai feldolgozása lehetséges, amelyek hossza a nagyságrenddel meghaladja a gerjesztési impulzusok időtartamát. A szuperszonikus fúvókákban hűtött molekuláris jódpárok formálódásának módja a szuperszonikus fúvókákban hűtött, optikai feldolgozásra alkalmazható, anélkül, hogy csökkentené az ECHO jel intenzitását, amikor a rezonáns gázkör optikai sűrűsége nő.
A PE polarizációs tulajdonságai, amelyeket a lézerimpulzusok ideiglenes kódszekvenciája izgatott, mindegyike egyszerű és kompozit impulzuskóddal, mind mágneses mező hiányában és jelenlétében, az egyszeri és páros kapcsolódó ág típusának azonosító módszerén alapul Quantum átmenetek. Ezek a PE tulajdonságai ígéretesek, amikor optikai memóriát hoznak létre az asszociatív hozzáféréssel az információhoz, és az optikai visszhangos speciális processzor létrehozásakor, valamint az egylépéses és két átadású érzékelés megvalósításában.
A molekuláris jódpárok PE végrehajtására kifejlesztett kísérleti komplexum magában foglalja az optikai feldolgozóeszközökre vonatkozó követelmények gyakorlati megvalósítását a GE technológián alapuló Gázában.
Kutatási módszerek. A vizsgálatok módszertani alapja az általánosan elfogadott tudományos monográfiákban és magazinokban közzétett gáz- és szolid-állami környezetben kialakított PE jelenségének elméleti és kísérleti ismereteinek összetett. A kutatás folyamatában a molekuláris jód paramétereiben kísérleti modellezés és megfigyelés módszerét különböző gerjesztési körülmények között alkalmazták. A visszhangjelek megjelenésének folyamatainak számítógépes modellezését használták a PE paraméterek függőségének azonosítására a gerjesztés körülmények között. Optikai kísérleti komplexumot fejlesztettek ki és alkalmaztunk a PE polarizációjának és amplitúdó-idő tulajdonságainak vizsgálatára, amelyet egy ideiglenes kódszekvencia izgatott, beleértve az egyszerű vagy kompozit impulzuskódot is, figyelembe véve a mágneses mező hatásait és anélkül. Az Fe kialakításának módszerei molekuláris jódpárokban, amelyek termodinamikai egyensúlyban vannak, vagy gyorsan lehűtöttek szuperszonikus sugárban.
Kommunikáció az alapvető tudományos irányokkal és programokkal. A tanulmányok témáját számos tudományos alap, tudományos és technikai program támogatta, valamint a Szovjetunió döntéshozó testületeinek határozata:
Orosz Alapítvány alapvető kutatások formájában 96-02-18223a (1996-1998) a témában: "PE polarizációs tulajdonságai egy elektromos és mágneses mezőben", No. 00-02-16234a (2000-2002 ) A témában: "Depolarizáló ütközések és információs tulajdonságai PE molekuláris jód párban lézeres hűtési módban", 03-02-17276 a témában: "Alapvető fizikai problémák az FE jellemzői HyperComplex-kapcsolaton alapuló kvantumkapcsolatok alapvető fizikai problémái" ;
Tudományos és műszaki program "Alapvető tanulmányok magasabb iskola a természettudományokban. Oroszország egyetemei "2000-2001 A témában: "A PE spatio-temporális és polarizációs tulajdonságai állandó longitudinális mágneses mezőben a molekuláris jód parachmillén" (Projektkód 015.01.01.68), 2002-2003-ban A témában: "A stimulált PE térbeli és polarizációs tulajdonságai konstans hosszanti mágneses mezőben egy molekuláris jódban" (projektkód 01.01.048);
A Szovjetunió "optikai processzorok" állami oktatásának tudományos és technikai programja a 25.08.89. Számú sorrend szerint. a "gáz optikai visszhangoló feldolgozó fizikai elveinek" témakörben;
Tudományos és műszaki program "Optikai processzor", az Orosz Föderáció felsőoktatási bizottságának rendelete szerint 15.02.93. №834 a témában: "A foton echo optikai gázfeldolgozójának fizikai elvek";
Az Orosz Föderáció Oktatási Minisztériumának megrendelése 2000-ben a témában: "Az elektromos energia előállítása és továbbítása során felmelegített anyagok lézeres hűtése";
Az Orosz Föderáció Oktatási Minisztériumának megrendelése 1996-1999-ben a témáról: "A Gáza képződésének elektrofizikai jellemzői";
Az Orosz Föderáció felsőoktatásáról szóló megrendelés-Outfit Bizottság 1992-1995-ben a témáról: "A gázok koherens spektroszkópiája";
Tudományos és műszaki program "Ultrakast Optical Computing Machine" 1990-ben a témában: "A testes optikai memória létrehozásának lehetőségének vizsgálata a Photon Echo-on."
Tudományos és műszaki program, amelyet a Szovjetunió döntéshozó testületei 1985-1989-ben határoznak meg a 8/85. Számú témában, és / I A-7094 a Mari Állami Egyetemen.
A fentiek alapján a tézis témája releváns és lényegesen.
Pontosság. A kapott eredmények pontossága garantálja az alkalmazott berendezés megbízhatósága és a kísérleti adatok megszerzésének módjának megbízhatósága. Ezek az adatok mindig korreláltak a kísérletek eredményei más energiaátalakulásokon (Brewer R.G., Gaze A.Z., 1976, Nakatsuka N. Et.al., 1983), és mindig volt egy koordináció az értékek sorrendjében. A polarizációs vektor nefaradeevsky forgatásának minőségi eredményei a molekuláris jód paramétereiben az elméleti előrejelzés eredményeivel és egy ilyen kísérlet az atomi cézium párjaiban (Vapa T., Abella ID, 1997) és Atomic Ytterbia (Vn Ishchenko, SA Kochubey, N.n. Rubtsova, E.b. Hvorostov, I.V. Evseev, 2002).
A munka jóváhagyása. A disszertáció eredményeit a Számítógépes Optoelectronics "Optikai memóriaproblémák" (Yerevan-1987, Moszkva-1990) III és IV. Konferenciájának III és IV-jén jelentették, az összes Unió tudományos és műszaki konferenciájának "metrológiájának III "(Kharkov, 1988), a III minden Unió szimpózium" fény visszhangja és gyakorlati alkalmazások módja "(Kuibyshev, 1989), az IV, V, VI és VII nemzetközi szimpóziumon a foton echo és a koherens spektroszkópia (DUBNA- 1992, Moszkva-1993, Yoshkar-Ola-1997, Novgorod Great - 2001), a VI TITEBSK), 1990-ben, az 1990-es, a koherens és nemlineáris optika XIV. Nemzetközi konferencián (Leningrád, 1990), i , V, IX, X nemzetközi konferencia "lézerfizika" (Volga-Laser-Tour Moscow-1993, Moszkva-1996, Moszkva-2001, Bratislava-2002), XIII, XV, XVII, XIX nemzetközi interuniversity iskolai szeminárium és A műszaki diagnosztika eszközei "(Yoshkar-Ola, 1996, 1996, 1998, 2000, 2002), I., II., III., IV., VI, VII., VIII., VIII. Laches "koherens optikai és optikai spektroszkópia" (Kazan, 1997, 1998, 1999, 2000, 2002, 2003, 2004), minden orosz tudományos konferencia "struktúra és dinamika molekuláris rendszerek" (Yoshkar-Ola-Kazan-Moszkva, 1998) , Nemzetközi tudományos konferenciák "Lézerek" 98 ", (MCLEAN, USA, 1998)," lézerek "99" (Quebec, Kanada, 1999), "Lézerek" 2000 "(Mexikó, USA, 2000), VII, viii és ix Nemzetközi leolvasások Quantumoptika "IRQO" 99 "(Kazan - 1999)," Irqo "OL" (Kazan - 2001), "Irqo" 03 "(Szentpétervár-2003), a nemzetközi optikai kongresszus" Optics-Xxi Century " : Konferencia "Az optika alapvető problémái" FPO - 2000 és FPO -2004 (St. Petersburg-2000, 2004), a nemzetközi konferencián "Laser Fizika és Lézer Alkalmazások" (Minsk-2003).
Kiadványok. A tézis fő tartalmát 77 tudományos publikációban közzétették, beleértve a 73 tudományos cikket is, amelyek közül 23 cikk van a RF CVC által ajánlott referenciált folyóiratokban a doktori disszertáció anyagok közzétételére, 3 szabadalom (szerzői jogi igazolások) találmány, 28 cikk - a tengerentúli magazinokban.
A munka felépítése és terjedelme. A 239 oldal disszertációja a bevezetésből, hat fejezetből, következtetésekből, jegyzetekről és irodalomról szól. A munka 55 rajzot tartalmaz, 2 táblázatot. A hivatkozási lista 243 elemet tartalmaz.
Hasonló disszertáció a Speciális "Optics", 04/01/05 CIFRA VAC
A nemlineáris koherens válaszok polarizációs tulajdonságai és a spektroszkópiában való használatának lehetősége és az információk tárolása és feldolgozása 2005, fizikai és matematikai tudományok doktora, Reshetov, Vladimir Aleksandrovich
DC Control Módszer a PHOTON ECHO polarizációs tulajdonságai alapján 2004, Műszaki tudományok jelölt Gladyshev, Andrey Mikhailovich
A kvantum begagi jelek vizsgálata a szinglett és hármas hélium d-államok impulzusos elektronikus gerjesztésével 1985, fizikai és matematikai tudományok jelöltje Cherepanov, Valery Yuryevich
Light Echo a kondenzált médiumokban a spektrális vonalak szelektív gerjesztése alatt 2002, a fizikai és matematikai tudományok doktora, Ramil Gabdrakhmanovich
Az optikai impulzusok koherens kölcsönhatása rezonáns és nemlineáris mesterséges médiával 2012, fizikai és matematikai tudományok doktora Elyutin, Sergey Olegovich
A disszertáció következtetése az "Optics" témában Popov, Ivan Ivanovich
A disszertáció főbb eredményei a következők:
1. A molekuláris gázban lévő FE-jel kialakításának lehetősége először kimutatták, amely gyors adiabatikus hűtést tapasztalt egy szuperszonikus sugárban, amely megállapítja, hogy a molekuláris gáz hűtése a szuperszonikus sugárban a homogén spektrális vonal szűkítéséhez vezet szélesség. A kapott eredmények nagy jelentőséggel bírnak, hogy kvantum optikai memóriát hozzon létre a PE-n, a rezonáns gázkör optikai sűrűségének növelése nélkül, anélkül, hogy csökkentené az ECHO jel intenzitását.
2. Először is kísérletileg észlelték az Associativitás hatását. Az a tény, hogy a polarizációs jellemző szerint a kódimpulzusok amplitúdó-napi formájában lévő információ elolvasható egy kételemes tömbből, az első izgalmas kvantumszintek kvantumszintjének előre rögzítették impulzus kód. Ugyanakkor az információ optikai feldolgozása lehetséges az időeltetható amplitúdó-forma és a konverziójának a második izgalmas impulzus lineáris polarizációs vektorának irányától függően. A kapott eredmény nagy jelentőséggel bír az optikai memória fejlesztésében az asszociatív hozzáféréssel és annak feldolgozásával.
3. Először a stimulált PE polarizációs vektorának Nefaradeevsky forgásának hatását kísérletileg felfedezték, ha egy hosszanti homogén mágneses mező rezonáns gáz tápközegének kitett. A fordulat szögének nyilvántartásba vételére szolgáló módszertan, valamint a rezonáns spektrális vonal típusának azonosítása, valamint a rezonáns spektrális vonal ágának azonosítása a PFE kialakulásában és az SFE jeleket intenzitásaik arányával, a rögzített polarizációs síkban regisztrált visszhangjelző vektor polarizációs vektorának nefaradeeves elforgatásával.
(4) Az első alkalommal az összetett első gerjesztési impulzuskód komponensének amplitúdó-időformáiban található információk optikai feldolgozásának két módszerét kísérletileg kimutatták, amikor megváltoztatják a rezonáns kvantum-átmenet típusát, vagy A rezonáns közegben alkalmazandó egységes mágneses mező feszültségétől függően. Ebben az esetben a kapott információt egy rögzített polarizációs síkban regisztrált visszhangjelek amplitúdó-idő formájában tartalmazták. A PE észlelt amplitúdó-időbeli tulajdonságai ígéretesek az optikai ECHO speciális processzor létrehozásakor, valamint a légkör egyetlen és kétirányú érzékelésének megvalósításában.
5. A molekuláris jódpárok PE-vizsgálatán alapulva, beleértve az optikai sugárzás abszorpciós spektrumának nyilvántartását, a jellemző relaxációs idő mérését, a rezonáns közeg optimális hosszának meghatározását, az érvényes gőzértékek vizsgálata megállapítható, hogy ezek A párok megbízható információs hordozója az optikai feldolgozás során a technika PE technikában a látható sugárzási tartományban a szobahőmérsékleten. Először több PE-t egy olyan gázban, amelyet a hosszirányban futó hullámok izgatottan izgatottan észleltek, ami lehetővé tette, hogy optimalizálja a küvetta hosszát a jódpárokkal, ami 0,1-0,35 m volt.
6. Az eredeti optikai kísérleti komplexum FE tanulmány jön létre, melyben a idősorrendjében lézerimpulzusok a lézer impulzusok végre egy sima változás az elektronikus eljárás időintervallumok között, és a frekvencia, a gerjesztő sugárzás, többek között a Az impulzuskód két impulzusból készült, lineárisan polarizált különböző irányban, és különböző amplitúdó-átmeneti formákkal rendelkezik. A PE polarizációs vektorának Nefaradeevsky forgásának kísérleti vizsgálatának felszereltsége és technikái, a PE-n alapuló molekuláris jódgőz szupersav-jódjába történő gyors hűtőjének lajstromozásának módját javasoljuk.
Következtetés
Referenciák Disszertáció Kutatás a fizikai és matematikai tudományok doktora, Ivan Ivanovich, 2004
1. Shtyirkov E.I. Rezonáns dinamikus holográfia és optikai szuperradia / shtyrkov ei, Samamartsev v.v. // elektromágneses túlzott sugárzás.-Kazan: KF a Szovjetunió Tudományos Akadémia, - 1975.- 398-426.
2. Carlson N.W. A fényimpulzusok tárolása és fázisú konjugációja stimulált foton echoes / Carlson N.W., Babbitt W.R., Mossberg T.W.// Válassza ki. Lett. -1983. V.8. - № 12. - P.623-625.
3. Nefedyev L.A. Dinamikus echo-holografika degenerált és többszintű rendszerekben // IZV. A Szovjetunió Tudományos Akadémia, Ser. FIZ.- 1986.- T.50.- №8.- S. 15511558.
4. Mitsunaga M. Idő- és frekvencia-tartományú hibrid optikai memória: 1.6-Kbit Adatároló EU3 + R: Y2SI05 / Mitsunaga M., Yano R., UESGI N. // Op. Lett.-1991, - V.16.- P. 1890.
5. Kroll S. PHOTON-ECHO alapú logikai feldolgozás / KROLL S., Elman U. // Op. Lett.-1993.-v. 18.- 1834.
6. Elyutin S.O. A fény formájának jellemzői (foton) Echo / Echutin S.O., Zakharov S.M., Manykin E.a. // opt.spectr. 1977. - T.342. - №5. - P. 1005-1007.
7. Zuykov v.a. A fény visszhangjelének alakjának összefüggése a gerjesztő impulzusok formájával / Zuykov V.a., Sammartsev v.v., USMARTSEV R.G. // Letters in Jetf.- 1980.- T. 32. - No. 4.- P. 293-297.
8. Carlson N.W. A fény pulzusok tárolása és idő visszafordítása fotonchoes / Carlson N.W., Rothberg L.T., Yodh A.g., Babbitt W.R., Mossberg T.W.// Válassza ki. Lett. 1983. - V.8. -N9. - P. 483-485.
9. Vasilenko L.S. Forma foton echo jelek Gáza / Vasilenko L.S., Rubtsova N.n. // Optika és spektroszkópia.- 1985.- T.59, - №1.- S. 52-56.
10. xu e.y. Nanosekundum képfeldolgozás stimulált foton visszhangokkal / xu e.y., Kroll S., Huestis D. et.al. // opt. Lett.-1990.- V. 15.- P. 562.
11. Ahmediev N.n. A Hosszú életű fény visszhanggal szembeni Crystal I
12. F3: RG / AhMediev N. N., Borisov B.S., Zuykov V.A., Samartsev v.v. et al. // Letters in Jetf.- 1987.- T.45.-№3.- S. 122-125.
13. Zuykov v.a. A fény (foton) izgatása (foton) Echo szekvenciák utazási és álló hullámok / Zuykov v.a., sammartsev v.v., Turlyansky e.a. // zhetf. 1981. -T.81. - №2. - P. 653-663.
14. Zuykov v.a. Halmozott hosszú élettartamú visszhang és optikai memória. / Zuykov V.a., Gainovlin D.f., Samamitsev V.v., Stelmakh M.F. et al. // Quantum Electronics.- 1991, - T. 18.- S. 525.
15. Ahmediev N.n. A több hosszú élettartamú fény visszhang / Ahmediev N.N., Borisov B.S., Zuykov V.a. et al. // Letters in Jetf.- 1988.- T.48.-№11.- S. 585-587.
16. Zuikov v.a. A többcsatornás térbeli tulajdonságai fordított hosszú élettartamú foton echo / zuikov v.a., Samartsev v.v. // lézeres fizika.- 1991.- V.I.-p. 542.
17. Alekseev A.I. A foton visszhangjának jellemzői gázban mágneses mező // betűk jelenlétében a ZHETF-ben. 1969.- T.9. - No. 8.- S. 472-475.
18. Evseev i.v. Photon echo egy mágneses mezőben, kis területekkel izgalmas impulzusok / Evseeev i.v., ermanchenko v.m. // Optika és spektroszkópia.- 1979.- T.47.- №6.- S. 1139-1144.
19. Alekseev A.I. Photon echo a Gázában mágneses mező / Alekseev A.I., essayev i.v. // Zhettf.-1969.-T.57.- №11.- S. 1735-1744.
20. Evseev i.v. A PHOTON ECHO polarizációjának megváltoztatása mágneses mezőben a rugalmas összecsapások / Evseev i.v., Ermachenko V.M. // tr. Vi Vavilov, Conf. nemlineáris. Optika. - Novoszibirszk: ITF a Szovjetunió Tudományos Akadémiából. - 1979.- Part.2-s. 155-158.
21. Evseev i.v. Foton (fény) echo egy mágneses mezőben, tetszőleges izgalmas impulzusok / Evseev i.v., Reshetov v.a. // optika és spektroszkópia.- 1984.- T.57.- №5, - P. 869-874.
22. Evseev i.v. Stimulált fotonikus visszhang a gázban mágneses mező / Evseeev i.v., Ermachenko V.M., Reshetov v.a. // Optika és spektroszkópia.- 1982.- T.52.- №3.- P. 444-449.
23. Baer T. Polarizációs forgatása foton visszhang a céziumgőzben a mágneses mezőben / Baer T., Abella T.d./ Phys. Rev.- 1977.- V. 16. - No. 5.- P. 2093-2100.
24. Ishchenko v.n. A Yterbim gőz polarizációs echo-spektroszkópiája mágneses mezőben / Ishchenko V.n., Kochubei S.A., Rubtsova N.n., Yevseyev i.v.// Laser Phys.-2002.- V. 12.--8.- P. 1079-1088.
25. Moiseev S.A. A Doppler által kibővített átmenet által elnyelt egyetlen foton hullámcsomag kvantumállapotának teljes rekonstrukciója
26. Moiseev S.A., Kroll S. // Phys. Fordulat. Lett.- 2001.- V.87.- P. 173601.
27. Moiseev S.A. Quantum memória intenzív fénymezőkhöz a Photon Echo technikában / Moiseev S.A. // Izv. Ras, Ser. FIZ.- 2004.- T.68.-№9.-. 1260-1263.
28. Brewer R.g. Optikai koherens átmeneti tranziensek lézerfrekvenciás kapcsolással / sörrel R.G., genack A.Z.// Phys. Fordulat. Lett. 1976. - V.36. - №16. - P. 959962.
29. Nakatsuka H. Több foton visszhangoz a molekuláris jód / Nakatsuka H. et. Al. // opt. Commun. 1983. - V.47. - №1. - P. 65-69.
30. Popov I.I. Optikai távoli újjáépített Echo Spectrométer / Bikbov I.S., Popov I.I., Samartsev v.v. // A kísérlet eszközei és technikája. 1988. - №5. - P. 172-174.
31. Popov I.I. Az információ átvitelére és fogadására szolgáló eszköz / Popov I.I., Chulkov V.A., Suitodas S.B., Ilyin B.n., Bikbov I.S. // A.S. № 1441439 1.08.88.
32. Popov I.I. A molekuláris jód spektrális vonalának homogén szélességének mérése a fény visszhang / bikbov I.S., Evseev i.v., Popov I.I., Sammartsev v.v. // optika és spektroszkópia. 1989. - T.67. -In 1. -TÓL TŐL. 224-226.
33. Popov I.I. Light Echo funkciók molekuláris jód / popov i.i., Bikbov I.S., Sammartsev v.v //.v.on ussr. Ser.fiz.-1989. -T.53. №12. - P. 2334-2339.
34. Popov I.I. Differenciálfázishatár / Popov I.I. SURINCASES S.B., SHATOHIN V.P., Házatott E.A., Bikbov I.S. // -a.s. № 1480509 15.01.89.
35. Popov I.I. A fény polarizációjának forgatásának megfigyelése (foton) visszhang molekuláris gáz / Popov I.i., Bikbov I.S., Evseev i.v., Samartsev v.v. // magazin rés. Spektroszkópia.- 1990. T.52.- №5. - P. 794798.
36. Popov I.I. A foton megfigyelése Echoes SHAPE SHAPE A Molekuláris Gáz / Bikbov I.S., Yevseyev I.v., Popov I.I., Reshetov V.A., Samartsev V.v. // lézerszert.-1991. -V.l.-№1. -P. 126-127.
37. Popov I.I. A stimulált foton echo / bikbov I.S., Evseev i.v., Popov I.I., Reshetov V.a., // Magazine Plot. Spektroszkópia.- 1991. T.55. - №1. - P. 84-88.
38. Popov I.I. Asszociatív fény (foton) echo / popov i.i., samartsev v.v // magazin golf. spektroszkópia. -1991. T.54. -A4. - P. 535-537.
39. Popov I.I. A foton echo és az optikai memória asszociatív tulajdonságai / Popov I.I., Bikbov I., Samartsev v.v. // lézergyár. 1992.- V.2. -A6.-p. 945-951.
40. Popov I.I. Unlocking akusztikus hullámvezető / Kolmakov I.A., Popov I.I., Sammartsev v.v. // betűk a ZHTF-ben. 1992. - №23. - P. 37-40.
41. Popov I.I. A fényen alapuló optikai memória Echo / Zuykov V.A., Popov I.I., Mitrofanova T.G., Samartsev v.v. // Izvuzov. Ser.fiz. 1993. - T36. - №7. - P. 72-85.
42. Popov I.I. A foton visszhangjainak polarizációs tulajdonságai molekuláris jódban és alkalmazásában / Bikbov I.S., Popov I.I., Samartsev v.v., Yevseyev i.v. // lézerszert.- 1995. V.5.-№.3.-p. 580-583.
43. Popov I.I. A többcsatornás foton visszhang és az optikai memória asszociatív tulajdonságai / Popov I.I., Bikbov I.S., Zuykov V.a., Popova G.l., Samartsev v.v. // Quantum Electronics, T 1995. №10. - P. 1057-1060.
44. Popov I.I. A gáz (molekuláris jód gőz) koherens lézeres hűtése a foton echo / popov i.i., Lelekov M.V., Leukhin A.n., Bikbov I.S. és Samartsev V.v. // lézerszert.- 1997. V.7. - No. 2.- P. 271-273.
45. Popov I.I. Dielektromos visszhang a biológiai környezetben és tulajdonságaiban / Popov I.i., Grachev A.S. // Iz.Ran, Ser.fiz. 1998. - №2. - P. 433-440.
46. \u200b\u200bPopov I.I. Molekuláris jód / popov lézeres hűtés / Popov I.I., Leukhin A.n., Lelekov M.V., Bikbov I.S. // Iz.Ran, Ser.fiz. -1998. -A2. -TÓL TŐL. 283-286.
47. Popov I.I. Photon echo a molekuláris jód gőzében és a // generátor tulajdonságai, ser.fiz. -2000.-T.64.-№10.- S. 1948-1954.
48. Popov I.I. A molekuláris jód / popov i.i., Bikbov I.S., Leukhin A.n. // lézerszert.- 2001. V.L 1.- No.6.- P. 40-42.
49. Popov I.I. . A foton echo technikák használatával a légkör / popov i.i., a Samartsev v.v // optikája a légkör és az Ocean.-2001.-t. 14.- №5.- P. 455-459.
50. Popov I.I. Photon echo a molekuláris jódpárokban: a kísérlet, tulajdonságok és lehetséges alkalmazások // IZ.RAN, SER.FIZ. -2002.t. 66.-№ 3.- P. 321-324.
51. Popov I.I. Az Optoelektronikai áram mérése / gladeshev A.M., Popov I.I., Samamsev V.v., Evseev i.v., Tagykin v.n. // A találmány szabadalma PMK 7G 01 R 33/032, G 01 R 19/00 2003 №2223512 (200211639 számú szabadalmi bejelentés 06/17/02).
52. Popov I.I. A DC mérési módja ultra-nagyfeszültségű vezetékeken a foton echo / popov i.i., Gladyshev A.M., Gazizov K.Sh., Trunina E.R. // Izv. Egyetemek: energiaproblémák. - 2003, №3-4, p. 120-124.
53. L. Popov Quantum kontroll a foton echo polarizációs vektor // lézeres fizessen forgatása alapján. V.14.- №7.-p. 1-4.
54. Popov I.I. PHOTON ECHO A molekuláris jód / popov i.i., Samartsev V.V. gőzök hűtőszonikus fúvókájában. // Iz.Ran, Ser.fiz. -2004.-T.68.- №9.- S. 1248-1251.
55. Popov I.I. Fizikai elvek optikai visszhangoló processzor létrehozására a kvaternáliakkal / Popov I.I., Leukhin A.n. // Iz.Ran, Ser.fiz. -2004.- T.68.-№9.- S. 1305-1307.
56. Popov I.I. Elektro-indukciós visszhang a biológiai rendszerben és annak jellemzőiben / Popov I.i., Grachev A.S. // Spie eljárás. -1997. -V.3239. -P. 468-473.
57. Popov I.I. A jelenlegi mérő transzformátor építésének elve, a foton echo / Leukhin A.n., Popov I.I., Polyakov I.n. // Spie eljárás. -1997. V.3239. - P. 474-481.
58. Popov I.I. Molekuláris jód lézeres hűtés: Vizsgálat Echo / Popov I.I., Bikbov I.S., Lelekov M.V., Leukhin A.n. // Spie eljárás. -1997. V.3239. - P. 462-465.
59. Popov I.I. Eljárás az áram mérésére a foton echo / leukhin A.n., Popov I.I. // II Vavilovsky Olvasás „Párbeszéd Akadémia fordulóján XX-XXI században, és a problémák a modern társadalmi fejlődés”: Sat.stay, 2. rész Joskar-Ola, 1997. - P. 155-157.
60. Popov II. A foton echo / leukhin A.n., Popov I.I. asszociatív tulajdonságainak tanulmányozása // második ifjúsági tudományos iskola "koherens optika és optikai spektroszkópia": SAT "Kazan, 1998. - P. 170-178.
61. Popov I.I. A lézerfogyasztás / Popov I.I., Leukhin A.n. // int. Conf. "Lézerek" 98 ", STS Press, McLEAN: USA.- 1999.- P. 1131-1137.
62. Popov I.I. Stratégiája mérése nem Faraday Rotation a foton polarizációs Echo Vector gáz / Polyakov i.n, Leukhin A. N., Popov I.I. //
63. INT. Conf. "Lézerek" 98 ", STS Press, MCLEAN: USA.- 1999.- P. 10741080.
64. Popov I.I. HyperComplex információ kódolása a foton echo technikában / Leukhin A.n., Popov I.I. // Harmadik regionális ifjúsági tudományos iskola "koherens optika és optikai spektroszkópia": SAT. Cikkek Kazan.- 1999. - P. 51-56.
65. Popov I.I. Módszer A rezonáns átmenet típusának meghatározása / Bikbov I.S., Leukhin A.n., Popov I.I. // Harmadik regionális ifjúsági tudományos iskola "koherens optika és optikai spektroszkópia": SAT. Cikkek - Kazan.- 1999.- 45-50.
66. Popov I.I. A foton echo hipercomlex tulajdonságai molekuláris jód / popov i.i., Leukhin A.n. // int. Conf. "Lézerek" 99 ", STS sajtó, MCLEAN: USA.- 2000.- P. 4107-4115.
67. Popov I.I., spektroszkóp és polarizációs jellemzői a foton echo gőzök molekuláris jód // INT. Conf. "Lézerek" 99 ", STS sajtó, MCLEAN: USA.-2000.- P. 4116-4124.
68. Popov I.I. Jellemzői a nagyfeszültségű mérő transzformátorának kialakításának a foton echo / Polyakov, I.N., Popov I.I., Tataurov A.V. // Műszaki diagnosztika módszerei és eszközei: SAT. Tudományos cikkek. Vol. XVII.- Yoshkar-Ola.- 2000.- P. 80-82.
69. Popov I.I. Több foton echo molekuláris jódpárokban / Bikbov I.S., Leukhin A.n., Popov I.I. // negyedik regionális ifjúsági iskola "koherens optika és optikai spektroszkópia": sat.stay. Kazan, KSU.-2000. - P. 261-264.
70. Popov I.I. A rezonáns átmenet azonosításának vizuális módja./ Bikbov I.S., I.I. Popov, Leukhin A.n. // Spie.-1999-es eljárás. -V. 4061.- P. 112-117.
71. Popov I.I. Információs tömörítés a foton echo / Leukhin A.n., Popov I.I. polarizációs tulajdonságai alapján // Spie eljárás. -1999. -V.4061.- P. 85-91.
72. Popov I.I. Jellemzői a nagyfeszültségű mérő transzformátorának kialakításának a foton echo / Polyakov, I.N., Popov I.I., Tataurov A.V. // Műszaki diagnosztika módszerei és eszközei: SAT. Tudományos cikkek. Vol. XVII.- Yoshkar-Ola.- 2000.- P. 80-82.
73. Popov I.I. Több foton echo a molekuláris jódpárokban / Bikbov I.S., Leukhin A.n., Popov I.i.// Negyedik regionális ifjúsági tudományos iskola "koherens optika és optikai spektroszkópia": Sat. Cikkek. Kazan, KSU.-2000. - P. 261-264.
74. Popov I.I. A foton echo jellemzői molekuláris számítástechnikai rendszerek gőzeiben / Popov I.i., Leukhin A.n., Samartsev V.v. // int. Conf. "Lézerek" 2000 ", STS sajtó, MCLEAN: USA.- 2001.- P. 833-839.
75. Popov I.I. A foton echo technikája lehetősége a légkör / Mitrofanova T.G., Popov I.I., Samartsev V.v. // Spie.-2001.-V.4605.- P. 157-164.
76. Popov I.I. Optikai echo-spektrométer kvantum átmeneti ág típus / bikbov I.S., Popov I.I., Gladyshev A.M. // Spie.- 2001.- V. 4605.- P. 35-38.
77. Popov I.I. Az információs és mérési alapelvei Echo-Systems / Gladyshev A.M., Gazizov K.Sh., Grachev A.S., Kozlov A.f., Popov I.I. // Spie.- 2001.-v.- 4605 .- P. 141-148.
78. Popov I.I. Photon echo lehetőségek az információfeldolgozás alatt Hyper Complex térben / Leukhin A.n., Popov I.I. // Spie.- 2001.-v.- 4605.- P. 124-133.
79. Popov I.I. A komplex kódolt impulzusok használata a Phonon Echo jelben izgalmas molekuláris jód gőzök / leukhin A.n., Popov I.I. // 10. éves nemzetközi lézerfizika workshop (LPHYS "01) Abstracts.-Moscow.-2001.-p. 36-37.
80. Popov I.I. A foton echo használatának jellemzői a nagyfeszültségű berendezések / gladyshev A.M., Popov I.I. // Tudományos cikkek gyűjteménye: Műszaki diagnosztika módszerei és eszközei. - IOSKAR-OLA.-2002.-S. 85-89.
81. Popov I.I. A Photon Echo jellemzői a nagyfeszültségű tápvezetékek / gladeshev A.M., Popov I.I., CHAYKIN V.N // A tudományos cikkek gyűjteménye: Műszaki diagnosztika módszerei és eszközei. - IOSKAR-OLA.-2002.-C. 89-93.
82. Popov I.I. A molekuláris jód gőzök / popov i.i., Gladyshev A.M., Golovkin V.a., Yevseyev i.v. // 11. nemzetközi lézerfizika Workshop: Absztraktok könyvek. - Bratislava, Szlovákia.-2002.-p. 29.
83. Popov I.I. A foton echo vektor polarizációjának forgatásának kvantumvezérlése és alkalmazása / Popov I.I., Gazizov K.Sh. // A nemzetközi konferencia anyagok "Lézeres fizika és lézerek alkalmazása" ICLPA "2003.-Minsk, Fehéroroszország. - 2003.- S. 156-158.
84. Popov I.I. A BLOCH egyenletek megoldása a kvaternáliák algebraban / Leukhin A.n., Popov I.I. // hetedik all-orosz ifjúsági tudományos iskola "koherens optika és optikai spektroszkópia": Sat. Cikkek. - Kazan, KSU.-2003. P. 345-350.
85. Popov I.I. Az objektum / Popenov A.n., Popov I.I. A.n., Popov I.I. Működési, // Lighting Engineering.-2003. - No. 4.- P. 26-31.
86. Popov I.I. A BLOCH egyenlet / Leukhin A.n., Popov I.I. alkalmazása jellemzői A Spie.- 2004.-v.- 5402.- 191-2001.
87. Popov I.I. A kvaternion algebra alkalmazása a foton echo jel / leukhin A.n., Popov I.I. kiszámításához A Spie.- 2004.-v.- 5402.- P. 202-213.
88. Popov I.I. A kvantumértékelések megvalósításának fizikai elvei A Spie.-2004.-V.5402.-V.5402.- 214-225.
89. Popov I.I. Fizikai mérések és kvantumvezérlés a foton echo / I.I. technikájában. Popov, A.M. Gladyshev, K. SH. Gazizov.// Spie.- 2004.- V. 5402.- P. 226-234.
90. Popov I.I. Photon echo, mint molekuláris jód gőzök hűtés szuperszonikus molekuláris fúvókák / i.i.popov, v.v. Supectroszkópi molekuláris jód molekuláris fúvókák / i.i.popov Samartsev // Spie.- 2004.- V. 5402.- P. 355-363.
91. Copville u.kh. Light Echo a paramágneses kristályok / Kopville U.Kh., Nagibarov v.r.// Tez.d. D.: LSU.- 1962.- S. 28.
92. Kurnit N.A. A foton visszhangok / Kurnit N.A., Abella I.d., Hartmann S.R. // fiz. Fordulat. Lett. 1964.- V.6.- №19.- P. 567-570.
93. PATEL C.K.N. Foton visszhangjai gázokban / patel c.k.n., Slusher R.E. // fiz. Fordulat. Lett. 1968.- V.20.- №20.- P. 1087-1089.
94. Copville u.kh. Light Echo Rubina / Kopville U.Kh., Nagibarov V.r., Pirogov v.a. // FTT.- 1972.- T. 14. - No. 6.- S. 1794-1795.
95. Manykin E.a. Optikai echo spektroszkópia / shanykin ea., sammartsev v.v./m .: Science. - 1984. 270 p.
96. Nabykin Yu.V. A molekuláris kristályok koherens spektroszkópiája / Nabykin Yu.v., Sammartsev v.v. Zinoviev P.V., SILAVA N.B. // Kijev: Nukova Dumka.- 1986. 203 p.
97. Glenchev-Kutuzov v.a. Impulzus optikai és akusztikus koherens spektroszkópia / Glenchev-Kutuzov V.A., Sammartsev v.v., Habi-Bunin B... // m.: Tudomány. - 1988. 222 p.
98. Evseev i.v. Depolarizáló összecsapások nemlineáris elektrodinamika / i.v. Evseev, v.m. ERMACHENKO, V.V. Samartsev. // m.: Science.- 1992.246 p.
99. Hahn e.l. Spin visszhangok. // fiz. Fordulat. 1950. - V.80. - 3. szám. - P. 580594.
100. Scully M. Photon ECHP gázhalmazállapotú médiában. / Scully M., Stephen M.J., Burnham D. // Phys. Fordulat. 1968. - V. 171. - 1. - P. 213-214.
101. Popov I.I. A jelek formája Zárolt és dugorble Light Echo / Popov I.I., Samamitsev V.v., Triber A.S., Shahydulin A.g. // m.: DEP. Szóval. 1985. - №4916. - P. 86.
102. Fujita M. Barkward Echo kétszintű rendszerekben / Fujita M., Nakatsuka H., Nakanisi H., Natsuoka M. // Phys. Fordulat. Lett. 1979. - V.42. - №15. - P. 974977.
103. Evseev i.v. Photon echo kis területeken izgalmas impulzusok / Evseev i.v., Ermachenko v.m. // zhetf. 1979. - T.76. - No. 5. -TÓL TŐL. 1538-1546.
104. EVSEEV A.V. A foton echo stimulálta a külön rezonancia szint / evseev A.v., Evseeev i.v., ERMachenko V.M. spektroszkópiai jellemzőinek meghatározására szolgáló módszerként // Dan USSR. 1981. - T.256. - №1. -TÓL TŐL. 57-60.
105. Brewer L. kvantum unimolekulás disszociációs a 12 látható abszorpciós / BREWER L., TELLINGHUISEN J. // J. Chem. Fizessen. 1972. - V.56. - P.3929.
106. EVSEEV A.V. Photon echo gázban: depolarizáló összecsapások / Evseev A.v., Evseev i.v., ERMachenko V.M. // M.: PrePrint IEE: 3602 / 1.-1982.
107. NaGibarov v.r. A gázrészecskék rugalmas és nonelasztikus ütközései és egy foton echo / Nagibarov v.r., Samartsev v.v., Nefediev L.a. // fiz. Fordulat. Lett. 1975. - V.43. -A2. - P. 195-196.
108. Alimpiev C.C. Photon echo SF6 és BC gázok / Alimpiev S.S., Karlov N.V. // zhetf. 1972. - T.63. - №2. - P. 482-490.
109. NaGibarov v.r. Kinetikus módszer a szabad indukciós jelzések gerjesztése és az ECHO / NAGIBAROV V.R., Samartsev v.v. // pte. 1970. - №3. -TÓL TŐL. 189-190.
110. Chebotaev v.p. Az optika elválasztott területeinek módszere. // Quantum Electronics. 1978. -T5 - №8. - P. 1637-1648.
111. Vasilenko Ji.C. Koherens sugárzás az idővel elválasztott mezőkben / Vasilenko L.S., DUB N.M., SKVORTSOV M.N. // Quantum Electronics. 1978. - T.5. - №8. - P. 1725-1728.
112. Shiren N.S. Ultrahangos Spin Echoes / Shiren N.S., KARYAKA T.G. Phys. Fordulat. Lett. 1972. - V.28. - 3. szám. - P. 1304-1311.
113. Chebotaev v.p. Az optika elválasztott területeinek módszere. // Quantum Electronics. 1978. - T.5 - №8. - P. 1637-1648.
114. Vasilenko J1.C. Koherens sugárzás az idővel elválasztott mezőkben / Vasilenko L.S., DUB N.M., SKVORTSOV M.N. // Quantum Electronics. 1978. - T.5. - №8. - P. 1725-1728.
115. NaGibarov v.r. Néhány problémás mágneses rádiós spektroszkópia és kvantum akusztika / Nagibarov v.r., Samartsev v.v. // Kazan, KF A Szovjetunió Tudományos Akadémia- 1968.- 102-104.
116. Alekseev A.V. Az anyag szuper-jövedelmező elektromágneses állapotának akusztikus gerjesztése. / Alekseev A.v., Kopville H.Kh., Nagibarov V.r., Pirochkov v.a.// Zetp. 1968.-T.55. - №7.-s. 1852-1863.
117. Zuykov v.a. Invertált fény visszhang Rubinában / Zuykov V.a., Sammartsev V.v., USMANOV R.G. // betűk ZHETF-ben. 1980. - T31. - №11. - P. 654659.
118. Kalachev A.a. Koherens jelenségek az Optika / Kalachev A.a., Sammartsev V.v. // Kazan: Kazan Állami Egyetem. És. Ulyanova.- 2003.-281 p.
119. Ustinov vb Kvantum információfeldolgozó készülékek // l.: Leti.- 1984.
120. Dawnetal L.A. Polarizáció echo és alkalmazását // m.: Science. - 1992.- 161-185.
121. BAI Y.C. A fotó-echo impulzus tömörítés kísérleti tanulmányai Y. S. Bai, T. W. Mossberg / Bai Y.i., Mossberg T.W. // opt. Lett.- 1986.- V.L 1.- P. 30.
122. GRAF F.R. Adatkompresszió frekvencia-szelektív anyagokban frekvencia-süllyesztett gerjesztő pulmes / Graf F.r., Plagemann B.H., Wild U.P. ET. Al. // opt. Lett.- 1996.- V.21.- P. 284.
123. Mossberg T.W. Swed-Carrier Time-domain optikai memória // Op. Lett.-1992.- V.17.- P. 535.
124. Samartsev v.v. Optikai memória hosszú élettartamú foton echo (Review) / Sammartsev v.v., Zuykov V.a., Nefedyev L.a. // ZHPS.- 1993.-T.59.- S. 395.
125. Shen H.a. Impulzus-egyenértékű időtartalmas optikai memória / Shen X.a., Hartmann S.R., Kachru R. // Opt.Lett.- 1996.- V.21.- 833. oldal.
126. Shen X.a. Az impulzus-egyenértékű időtartomány optikai memóriája / Shen X.a., Kachru R. // Opt.Lett.- 1996.- V.21.- P. 2020.-
127. akhmediev n.n. Törlés a hosszú élettartamú foton echo // opt.lett.- 1990.- V. 15.- P. 1035.
128. Zuykov v.a. A felhalmozott hosszú élettartamú fény visszhang és optikai memória a LAF kristályban (3): PR (3 +) / zuykov v.a., gayunin d.f., Samartsev v.v. et al. // ZHPS.- 1991.- T.55.- S. 134.
129. Elman U. Statisztikai modellezés és elméleti elemzés A lézeres fázis ingadozásainak befolyásolásának hatása a foton echo adatokra törlésre és stimulált foton visszhangok / Elman U., KROLL S. // lézerszert .- 1996.- V.6. - P. 721.
130. Manykin E.a. Interferencia anélkül, hogy átfedné a fényimpulzusokat a degenerált négyhullámú mix / manykin E.A., Znamensky N.V., Petrenko E.A. et al. // Jetf.- 1992.-T.56.- S. 74 betűk.
131. Manykin E.a. Információk működési törlése a tárolás spektrális-szelektív módszerével, manykin e.a., Znamensky N.V., Petrenko E.a. et al. // Izv. Ras, Ser. FIZ.- 1995.- T.59.- S. 168.
132. Zuykov v.a. Információ operatív törlése a szektrális-szelektív módszerrel rendelkező környezetben / Zuykov V.a., Popov I.I., Mitrofanova T.G. et al. // Izv. Egyetemek. - 1993.- №7.- S. 72.
133. Az optikai memória véletlenszerű hozzáférési feldolgozása a foton-echo interferencia hatásainak használatával / Arend M., az E. blokk, Hartmann S.R. // opt. Lett.- 1993.-v.18.- 1789.
134. YANO R. A Piccecond Időszaki optikai adatok részleges törlésének bemutatása A felhalmozott foton visszhangok / YANO R., UESGI N. // Opt. Lett.-1999.-v.24.- 1753.
135. REBANE A. ULTRAFAST Optikai feldolgozás foton visszhangokkal / rebane A., Droezhev M., Sigel C., Ross W., Gallus J. // Lumineszcencia Journal of Luminescence.- 1999.-V.83-84.- P. 325-333.
136. Nefedyev Ji.a. Optikai Echo-Holography (Áttekintés) / NEFSEV LA, SAMMARTSEV V.V. //Zhps.- 1992.- T.57.- S. 386.
137. Shtyrkov E.I. Megjeleníti a dinamikus echo hologramok tulajdonságait a rezonáns médiában / Shtyrkov E.i., Sammartsev V.v. // Optika és spektroszkópia.- 1976.- T. 40.- S. 392.
138. Samartsev v.v. Acousto-Optic A hullámfrontok átalakítása rezonáns echo hologramokban / sammartsev v.v., shtyirkov e.i. // FTT.-1976.-T.18.-.- 3140.
139. Shtyrkov E.I. Dinamikus hologramok az Atom szuperpozícióállományaiban / SHYRKOV E.I., Samartsev V.v. // fiz. Statisztika. Sol. a) .- 1978.- T.45.- P. 647.
140. Nefedyev L.A. Színes Echo-Holography / Neflesev L.A., Sammartsev v.v. // Optika és spektroszkópia.- 1987.- T.62.- S. 701.
141. denisyuk yu.n. A tudomány jövője (nemzetközi évkönyv) // m.: Tudás. - 1981.- №14.- S. 112-133.
142. Zeldovich B.ya. A hullám Front / Zeldovich B.ya., Pi-Lipetsky N.F., Shkunov v.v. // m.: Science. - 1985.
143. Mikaelyan A.l. Optikai módszerek a Számítástudományban // M.: Science.-1990.
144. Griffen N.S. Fotonchoes fókuszálása és fázisú konjugációja Na gőz / Griffen N.S., Heer C.V. // Apple. Fizessen. Lett.- 1978.- V.33.- P. 865.
145. Shtyirkov E.I. Az általánosított fotonikus visszhang jellemzői ésszerűtlen négy hullámú kölcsönhatás Rubina / Shtyrkov E.i., Lobkov B.C., Moiseev S.A. et al. // Jetf.- 1981.- T.81.- S. 1877.
146. XU E.Y. Nanosekundum képfeldolgozás stimulált foton echoes / xu e.y., Kroll S., Huestis D. et. Al. // opt. Lett.- 1990.- V.15.- P. 562.
147. Shen X.a. A nagysebességű mintafelismerés bekövetkezése stimulált visszhangok / shen X.a., Kachru R. // Op. Lett.- 1992.- V.17.- P. 520.
148. Shen X.a. Időtartalmas holografikus kép tárolása / Shen X.a., Chiang E., Kachru R. // Op. Lett.- 1994.- V.19.- P. 1246.
149. REBAN A.K. Dinamikus picoszekmás holografika a kudarc / Ruban A.k., Kaily R.K., Saari p.m. // Jetf.- 1983.- T.38.- S. 320 betűk.
150. Saari p.m. Dinamikus picoszekmás holografika a kudarc / Saari P.M., Kaari R.k., Rebe A.K. // Quantum Electronics. - 1985.- T. 12.- S. 672.
151. REBANE A.K. Asszociatív SACE-Time Domain Recall of Piccecond Light jelek segítségével fotokémiai lyuk égő holográfia // Optics Communs.- 1988.-v.65.-p. 175.
152. BAI Y.C. Koherens időtartalmas adattárolás, amelyet véletlenszerű biphase shifting / bai y.c., Kachru R. // opt. Lett.- 1993.- V.18.-p. 1189.
153. Shen X.a. 500 kép nagysebességű holografikus felvétel egy ritka földön doped szilárd / shen X.a., Kachru R. // J. Alloys és Compounds.- 1997.- v.250.-p. 435-438.
154. Shen X.a. 500 kép nagysebességű holografikus felvétel egy ritka földön DOPED Solid / Shen X.a., Nguyen A., Perry J.W., Huestis D., Kachru R. // Science.-1997.- V.278.- 96.
155. LIN H. A 8-GBIT / IN.2 demonstrációja Swed-Carrior frekvencia-szelektív optikai memória / Lin H., Wang T., Mossberg T.W. // opt.lett.- 1995.- V.20.- P. 1658.
156. Zeylikovich I. Terabit Speed \u200b\u200bvisszaírása Femtoecond Halmozott Photon visszhangja / Zeylikovich I., Bai, G., Gorokhovsky A., Alfano R. // Opt.lett.- 1995-V.20.- P. 749.
157. Manykin E.a. Az információ optikai feldolgozásának funkcionális módszerei a foton echo technikáján / manykin E.a., Zakharov S.M., Onishchenko E.V. // M.: RNC Kurchatov Intézet .- 1989.
158. Kroll S. Photon-echo alapú logikai feldolgozás / KROLL S., Elman U. // Opt.Lett.- 1993.- V.18.- 1834. o.
159. Mohan R.k. PHOTON-ECHO amplifikáció és regeneráció az optikai adattároláshoz és feldolgozáshoz / Mohan R.k., Elman U., Tian M., Luo V., Kroll S. // Lumineszcencia Journal.- 2000.- V.86.- P. 383.
160. Hopfield I.I. // proc. Nat. Acad. USA.- 1982.- V.79.- 2554.
161. Spano f.c. A kevert molekuláris kristályok defázisának megértése. II. Félklasszikus defázis és szuperradia több száz kapcsolt abszorbers // spano f.c., Warren W. // J. Chem. Fizessen. -1983.- V.90.- P. 6034.
162. Belov M.N. A kevert molekuláris kristályok defázisának megértése. II. Félklasszikus defázis és szuperradia több száz kapcsolt abszorberre / belov, mogyoró, mogyoró e.a. // Optics Communs.- 1991.- V.84.- P.L.
163. BAZHANOVA H.B. Optikai neurális hálózat modellje a foton visszhangon alapulva, időbeli adatkódolással / Bazhanova N.v., Kalachev A.a., Sammartsev V.V. // Izv. Ras, Ser. FIZ.- 2000.- T.64.- S. 2018.
164. Ollikainen O. / Olikainen O., Rebean A., Regaran K. // Optikai és kvantumelektronika.- 1993.- V.25.-569.
165. Olikainen O. Terahertz bitsebességű párhuzamos szorzás a foton visszhanggal alacsony hőmérsékletű festék-doped polimer filmben / Olikainen O., Nilsson S., Gallus J., Erni D., Rebane A. // Optics Communs.- 1998 .- v.147.- P. 429.
166. Uchikawa K. Femtosecond felhalmozott foton echo spektroszkópiája humán gyomorrákon / Uchikawa K., Okada M. // Laser Fizika.- 1995, - V.5.-p. 687.
167. Ganago A.O. A népesség femtoszekundum dinamikája és az S2 szingulett koherencia koherenciája A bakterio-klorofill (QX abszorpciós sáv) izgatott állapota in vivo és in vitro / ganago A.o., Parker pl. Laile P. ET. Al. // lézeres fizika.-1995.- V.5.- P. 693.
168. Xenzenko V.I. A bróm, a jód és a vegyületek kémia és technológiája / Xenzenko V.I., Stasnevich D.S./ M.: 1979.
169. Barna W.G. Hote a jód disszociációjának hőjén. // fiz. Fordulat. -1931. V.38. - №15. - P. 709-711.
170. GERSTENKORN S. ATLAS DU SPECTRE D "abszorpciós DE LA MOLEKULA D" iode / GERSTENKORN S., LUC P. // Paris, CNRS.-1977.- 98 p.
171. Yeljashevich M.A. Atom- és molekuláris spektroszkópia. // m.: Fizmatlit. - 1962.- 829 p.
172. Zakharenko yu.g. A lézer egy telített abszorpcióval stabilizált molekuláris jód 127 / zakharenko yu.g., Pavlov p.a., tkachenko l.p. // optikai-mechanikus ipar. - 1977. №7. - P. 64-65.
173. Shirly D.a. A jód entrópiája. Hőhasználat 13-227 K. A szublimáció hője 1 / Shirly D.a.giaque W.f. // J. Am. Chem. Soc. 1959. - V.81. -P. 4778.
174. Cerez P. Stabilite De Frequence Du Laser hélium-neon Comportant Une Cuve D „iode egy Parais Chaudes / Cerez P., Bennet S. // Coro Acad Ci. - 1978. -Ab286. - №4. - P.53- 56.
175. CIREEV C.B. Dis. A hatalom és a frekvencia rezonanciái multimódos módszerekben HE-NE-NE - A spektrum látható tartománya belső nemlineáris abszorbeáló sejtekkel. Kand. Fiz.-mat.nuk. // M.: 1986.- 131 p.
176. Bobrik V.I. A nemlineáris abszorpció sweened sejtjei az OCG-hez a 339 mikron hullámhosszában / Bobrik V.I., Kolomnik Yu.D. // Automotry. - 1975. - 3. P. 139-140.
177. Brewer R.g. Photon echo és optikai indukció molekulákban / srewer R.g., Shoemaker R.l. // fiz. Fordulat. Lett. 1971. - V.27. -A10. - P. 631-635.
178. Yevseyev i.v. A foton-echo technika / Yevseyev i.v., Yermachenko V.M., Reshetov V.a. // fiz. Lett. A.-1980.- V. 77. - №2 / 3.- P. 126-128.
179. Zuykov v.a. Dis. Hajtogatott fényindulások és visszhang. // Cand. Fiz.-mat.nuk. Kazan.- 1983.
180. A fény polarizációjának elemzésére szolgáló eszköz: A.S. 3983749 / 31-25 / 22 / USSR: MKI 4G 01 J 4/00.
181. IVASHCHENKO P.A. A lézer paramétereinek mérése / IVASHCHENKO P.A., KALININ YU.A., MOROZOV B.N. // M.: Kiadóház Stand.- 1982. 168 p.
182. Levy D.H. Annal Rev Fizikai Kémia / Levy D.H. // 1980.- V. 31.- 197.
183. Misra P. A jód entrópiája. Hőállapíthatóság 13 és 327 K. A szublimáció hője 1 / MISRA P. // Spie.- 2001.-v. 4605.- egy.
184. Anderson J.b. Molekuláris gerendák a fúvóka forrásokból. // Ed. P.p. Wegener.-N.y.: Dekker.-1974.
185. Solovyov K.H. Porphin spektroszkópia: oszcillációs államok / Solovyov K.n., Gladkov Ji.jl, Stairukhin A.S., Skirman S.f. // tudomány és technológia, Minsk.- 1985.
186. Nechaev S.YU. / Nechaev S.Yu., Ponomarev Yu.n. // Izv. Egyetemek. Fizika.-1973.-№ 11 / 12.- C.148.
187. N. Nakatsuka több foton visszhangoz a molekuláris jódban / H. Nakatsuka et.al. // opt. Commun.- 1983.- V.47. №1.- P. 65.
188. ELYUTIN C.O.Toria A foton (fény) echo impulzus / echutin s.o., Zakharov S.M., Sermany E.a. // Jetf.t. 76. №3. P. 835845.
189. Evseev i.v. A gerjesztőimpulzusok alakjának befolyásolása a foton echo / evseev i.v. polarizációs tulajdonságaira, a resshetov v.a. // opt.spectrr polarizációs tulajdonságairól. 1982. - T.52. - 5. - P. 796-799.
190. Carlson N.W. Field-gátolt optikai dephasing és forma A foton visszanyerése / Carlson N.W., Babbitt W.R., Bai Y.S., Mossberg T.W. // opt. Lett. 1984. - V.9. - №6. - P. 232-234.
191. Katulin v.a. A könnyű (foton) tudományos és gyakorlati alkalmazásának kilátásai Echo / Katulin V.a., Biryukov A.a., Sammartsev v.v. // Izv. A Szovjetunió Tudományos Akadémia. Ser.fiz. 1989. - T.53. - №12. - P. 2274-2280.
192. Babbitt W.R. Timedomain frekvencia Kollektív optikai dátum Tárolás szilárd állapotú anyagban / Babbitt W.R., Mossberg T.W. // opt. Commun. 1988. -v.65. - számoljon 3. - P. 185-188.
193. Elyutin C.o. A koherens optikai impulzusok spati-temporális korrelációja a Photon Echo / Echutin C.O. jelenségében. et al. // zhetf. 1985. - T.88. - №2. - P. 401-416.
194. Kim M.K. Hosszú távú kép tárolási és fázisú konjugáció hátra stimulált foton echo / kim m.k., Kachru R. // j.opt.soc.mer.mer. 1987. - V.4. -A3.-p. 305-308.
195. Kachru R. Optikai visszhangok állnak az álló hullámmezőkkel: megfigyelések az atomi gőzökben /, Mossberg T.W., Whittaker E., Hartmann S.R. // opt. Kommunikáció. - 1979. - V.31. - №2. - P. 223-227.
196. Feynman R. Quantum mechanikus számítógépek // Optikai hírek, 1985 február.-v.ll.- P. 11.
197. Vasilenko Ji.s. Polarizációs hatások a molekuláris gázok / Vasilenko L.S., Rubtsova N.n. // Tez. DOKL. IV egész Unió. SIM-POS. A fényvisszaverő és az utak gyakorlati útja szerint. Alkalmazás. Kuibyshev: Ksu.- 1989, -C. 46.
198. Evseev i.v. Az atomok és molekulák polarizációs echo spektroszkópiájának elmélete, amely rugalmas depolarizáló ütközésekkel // DIS. .d-ra nat. tudomány M.- 1987.- 333 p.
199. Volohatyuk v.a. Az optikai helyszín / Voloshatyuk v.a., Kochetkov V.M., Krasovsky P.P. // M.: SOV.Radio. - 1971.
200. Rosomago F.V. A.S.649949 Szovjetunió. Mérési módszer / Ro-Somocho F.v., Bednagin A.a., emdin f.e./// Bul. - Front. - 1979. №8.
201. Malashin M.s. A lézeres helymeghatározó rendszerek tervezése // Malashin M.S., Kaminsky R.p., Borisov Yu.B. // M.: Felső iskola. - 1983.-207 p.
202. Popov I.I. Precíziós fázis Velochetter szoftvervezérléssel / Popov I.I., suitodas s.b., shatohin v.p. // III Az összes Unió tudományos és műszaki konferenciája "Metrológia a tartományban". Tez. DOKL. - Kharkov. - 1988. P. 50-51.
203. SHATOHIN V.P. Az elektro-optikai tartományban való kísérleti vizsgálatok / shattohin v.p., hesed e.a., lavrent'ev i.v. // Sat. Tr. A Szovjetunió Tudományos Akadémiája. M. -1984. - P. 132-136.
204. LUKIN I.V. Nagy pontosságú differenciál lézer tartományos / Lukin I.v., Pushkarev Gd, Sobol V.v. et al. // mérőberendezések. - 1988.-№5.-c. 15-17.
205. Volkonsky v.b. Nagy pontosságú fázisú könnyű járművek mikroprocesszorok / Volkonsky V.b., Popov Yu.v., Chizhov S.a. et al. // III Összes Unió Tudományos és Technikai Konferencia "Metrológia a tartományban": Tez. Kharkov. - 1988. - P. 38-40.
206. EVSEEV I.V. Polarizációs tulajdonságok a foton echo kis területei izgalmas impulzusok / Evseev i.v., Ermachenko V.M. // betűk ZHETF.- 1978.- T.28.-№11.-c. 689-692.
207. Popov I.I. Light Echo a molekuláris jódpárokban és alkalmazásában // DIS. .kand. fizikai szőnyeg. tudomány Kazan.- 1990, - 151c.
208. Gordon J.P. Photon echo gázokban / Gordon J.p., Wang C.H., Patel C.k.n. // fiz. Fordulat. 1969.- V.179.- №2.- P. 294-309.
209. Heer C.v. A foton visszhangjainak polarizálása az SF6 molekulákból / heer C.v., Nordstrom PJ. // fiz. Fordulat. A-gen. PHISHS.- 1975.- V.L 1.- №2.- P. 536-548.
210. Vasilenko Ji.C. A koherens átmenet / Vasilenko LS, Rubtsova N.n. // a könyvben: lézerrendszerek. Novosibirsk: a Szovjetunió Tudományos Akadémiáról - 1982.-S. 143-154.
211. Evseev i.v. Photon echo a szomszédos optikailag megengedett átmeneteken / Evseev i.v., Ermachenko V.M. // Zhettf.- 1979.- T.77.- №6.- S. 2211CH\u003e 2219.
212. Chen U.S. Photon echo relaxáció LAF3: PR3 + / Chen USA, Chiang K.p., Hartmann S.R. // opt. Commun.- 1979.- V. 29. - No. 2.- P. 181-185.
213. Nefediev L.A. Optikai echo-holográfia és információfeldolgozás / NE-FEDIV L.A., Samartsev V. V. // lézerbetűs. - 1992.- V. 2.- 5.- 5.-
214. Nefed'ev L.A. Optikai echogolography / Nefed'ev L.A., Sammartsev v.v. // magazin rés. Spektroszkópia.- 1993. T. 57. No. 5-6. P. 386-428.
215. Zuev v.e. A légkör távoli optikai érzékelése. / Zuev v.e., zuev v.v. // SPB.: Hydrometeoizdat, 1992. 232 p.
216. Artemkip e.e. A kontinentális ImmoSky aeroszol / Artemkip E.E. spektrális optikai vastagsága // aeroszol optika. Ryazan: Ed. RGPI, 1978. P. 3-16.
217. Nefed'ev L.A. Echo-holografika degenerált és többszintű rendszerekben / Nefed'ev L.a., Sammartsev v.v. // Optika légkör. és az óceán. 1993. T. 6. 7. No. 7. P. 783-799.
218. Warren W.S. Többfázisú koherens lézerimpa optikai spektroszkópiában / Warren W.S., Zwail A.H. // J. Chem. Fizessen. 1983. V. 78. No. 5. P. 22792311.
219. Zeldovich B.ya. A hullám Front / Zeldovich B.ya., Pili-Petsky N.F., Shkunov v.v. // M.: Nauka, 1985. 247 p.
220. Strand R. Incoherens Photon Echoes / Beach R., Hartmann S.R. // fiz.
221. Rev. Lett. 1984. V. 53. 7. 7. P. 663-666.
222. Nakatsuka H. felhalmozódott foton visszhangja a nonlaser fényforrás / Nakatsuka H., Wakamiya A., Abedin K.M., Hattori T. // Opt. Lett. 1993. V. 18. No. 10. 10. P. 832-843.
223. Zuevv.e. A lézersugarak termikus önműködtetése a légköri ösvényeken és a paraméterek diagnosztikáján / Zuevov.e., Aksenov v.p., Kolosov v.v. // Optika légkör. és az óceán. 2000. T. 13. 1. 1. P. 32-45.
224. Nemlineáris optikai hullámok / MAIMIST "OV A.I., Basharov A.M. // London: Klu-Wer Academic Publishers, 1999. 655 p.
225. Evseev i.v. Polarizációs tulajdonságok a foton echo kis területei izgalmas impulzusok / Evseev i.v., Ermachenko V.M. // betűk ZHETF-ben. 1988. T. 28. No. 11. P. 689-692.
226. Evseev i.v. Photon echo kis területeken izgalmas impulzusok / Evseev i.v., Ermachenko v.m. // zhetf. 1979. T. 76. 5. 5. P. 1538 -1546.
Felhívjuk figyelmét, hogy a fent bemutatott tudományos szövegeket megismertetjük, és a tézisek eredeti szövegeinek felismerésével (OCR) felismeri. Ebben az összefüggésben az elismerési algoritmusok tökéletlenségéhez kapcsolódó hibákat tartalmazhatnak. A PDF-ben a disszertáció és a szerző absztraktja, hogy ilyen hibákat szállítunk.
Gyűjtési kimenet:
A stimulált foton echo válaszai háromszintes rendszerben, amikor az objektumimpulzus időbeli formájában történő adatokat kódolva
Nefedyev Leonid Anatolyevich
dr. Fiz.-mat. Tudományok, fej. Oktatási technológiák tanszéke a fizika, a Kazan Szövetségi Egyetem professzora
E.- levél: nefediev. @ yandex . ru
Garnaeva Gusel Ildarovna
folypát. fizikai szőnyeg. Tudományok, a Fizikai Intézet tudományos és pedagógiai ágának vezetője, a Kazan Kazan Szövetségi Egyetem egyetemi docense
E.- levél: gUZKA. [E-mail védett] yandex . ru
KhatyZyanian Elsa Ildarovna
a Kazan Kazan Szövetségi Egyetem végzős hallgatója
Email:
A stimulált foton echo kialakulása Válaszok.Háromszintű rendszerbenNak,-nek.Az objektum ideiglenes formájában kódolvaImpulzus
Nefedieve Leonid Anatolievich
a fizikai-matematikai tudományok doktora, az oktatási technológiák vezetője a fizikai osztályban, Kazahsztáni Federali Egyetem professzora, Kazan
Garnaeva Guzel Ildarovna
fizikai-matematikai tudományok jelöltje, a Fizikai Intézet tudományos-pedagógiai tanszékének vezetője, Kazan Szövetségi Egyetem, Kazan professzora
Hakimzyanova Elza Ildarovna.
kazan Szövetségi Egyetem, Kazan
Megjegyzés
A stimulált fotonikus visszhang a háromszintű rendszerben a külső térbeli inhomogén elektromos mezők jelenlétében történő reprodukálhatóságát figyelembe veszik. A stimulált foton echo információ és reteszelésének legjobb lejátszásának előfeltétele.
Absztrakt
A háromszintes rendszer szezonjában lévő információk reprodukálhatósága külső térbeli inhomogén elektromos mezők jelenlétében vizsgálták. Megtalálták az információ és a kórtagolt foton echo reteszelésének legjobb reprodukciójának feltételeit.
Kulcsszavak: Stimulált foton visszhang, reteszelő hatás, háromszintű rendszerek
Kulcsszavak: Stimulált foton echo, a zárolás, a háromszintű rendszer hatására
Bevezetés
Az átmeneti optikai folyamatok tanulmányozása nemcsak az alapvető tudományok számára érdekes, hanem alkalmazott értéke. Például a koherens átmeneti folyamatok felhasználhatók az információk tárolására és feldolgozására. Különös érdeklődés a többszintű kvantumrendszerekkel (atomok, molekulák, szennyeződések kristályai stb.) Számos rezonáns területének kölcsönhatása. Ez az érdeklődés annak köszönhető, hogy lehetséges alkalmazásainak különböző hatásokat figyeltek meg egy multi-frekvenciás gerjesztés kvantum tárgyakat. A többszintű rendszerekben a visszhang hologramok felvétele és lejátszása lehetővé teszi, hogy lehetővé tegyék a logikai műveletek mellett, hogy megváltoztassák a valós idejű és eseménysorozatot az ECHO hologram válaszában, amelyről a térbe helyezett -idő objektumlistáját impulzus. Ha az első, vagy a második izgalmas lézerimpulzus, vagy a második izgalmas lézerimpulzus impulzuskódként kiugrik, akkor az információ átvihető az impulzus időbeli formájába, és az SFE válaszban reprodukálható. Ezt a hatásnak nevezték a foton echo (PE) ideiglenes formájának korrelációjának hatását.
A művek a stimulált fotonikus echo (SFE) válaszaiban és az optikai memóriakártyákban való felhasználását, a processzorok és a többcsatornás információi visszhangját, amikor a rezonáns rendszer külső térbeli nem egyenletes elektromos mezőknek vannak kitéve atomok. Ebben a tanulmányban a külső térben nem egységes elektromos mezők befolyásolása az információ reprodukálhatóságára az SFE válaszok (a PE ideiglenes formájának hatása) a háromszintű rendszerben és a reteszelés hatékonyságát.
Fő egyenletek
A rendszer evolúciójának üzemeltetőjének megtalálásához, amikor egy rezonáns lézerimpulzus izgatott, a munka eredményeit használjuk. Az Evolution operátor ismerete az U sűrűségmátrixával határozható meg az η-th lézerimpulzus expozíció után
Tekintsük a stimulált foton visszhang gerjesztési sémáját a háromszintes rendszerben az 1. ábrán bemutatott V-séma szerint, ahol az objektum az első impulzus.
1. ábra 1. A gerjesztési SFE spektruma háromszintes rendszerben
A vizsgált ügyben a Hamilton-rendszer képviselhető: 
, ahol - a rendszer spektrumának rendszerének paramétere, - frekvencia Átmenet I-J, 
- A lézersugárzási rezonáns átmenet gyakorisága 1-2.
Feszültség elektromos mező Válasz megtalálni, hogyan
ahol: - egyvektor a megfigyelés irányában,
A nem egyenletesen elfogadott vonal frekvenciaelosztási funkciója, 
,
RADIUS-vektor megfigyelési pont,
A JREIFT Optic Center sugarú vektoros helye,
A külső térben inhomogén elektromos mezők hatásának hatása az atomok rezonáns rendszerére hatással lehet az információra vonatkozó információk reprodukálhatóságára. A folyamat kialakulásának a foton echo válaszok két szükséges szakaszát: összehasonlítani az oszcilláló dipólusmomentumának optikai központok és azok későbbi sfazing, ami a előfordulása makroszkopikus polarizáció a közepes és feljegyezzük mint optikai koherens választ. A rezonáns tápközegre gyakorolt \u200b\u200bhatás a térben nem egyenletes külső perturbáció (például inhomogén elektromos mező) egyikének hatására véletlenszerű eltolódáshoz vezet, vagy a nem egyenletesen bővülő optikai vonal kezdeti monokromátjának megosztásához. Ennek eredményeképpen a dipólus pillanatok nem lesznek szűrjük az olvasási impulzus után, az optikai koherens válasz generálása elnyomódik.
Ebben az esetben az SFE válaszának térbeli-időbeli szerkezetét a kifejezés határozza meg
(3)
ahol: - az inhomogén elektromos mező expozíciós ideje az első és a második ásatási impulzus között,
A harmadik impulzus utáni nem egységes elektromos mezőnek való kitettség ideje,
Az η-th lézerimpulzus borítékának Fourier spektruma,
Az η-th impulzus területe.
Az objektum impulzusának átmeneti formájának korrelációjának hatása és a rendszer válasza különböző információkiterválással
Tekintsük két esetben az SFE válaszok kialakulásának kétszintű rendszerét kétszintes gerjesztésben az 1-2. Átmenetben: 1. Ha az információt az objektum lézerimpulzus időbeli formában kódolják, 2. amikor az információ az az objektumimpulzust ábrázoló lézerimpulzusok időintervallumaiban kódolva. Mindkét esetben az objektumimpulzus időformáinak korrelációjának és a foton visszhangjának válaszának hatása figyelhető meg.
Azonban külső térbeli inhomogén elektromos mezők jelenlétében (az információs és többcsatornás információs rekord megtalálása érdekében kivetett), a foton visszhangoznak a rögzített információk torzulása.
Tehát, ha az objektum az első impulzus az első kódolás esetében (2. ábra), a (3) numerikus számításának eredményei a (3) ábrán látható. 3-6.
2. ábra: Ideiglenes bemeneti (objektum) impulzus
3. ábra Az SFE válasz ideiglenes formája (, Δ t. 1 \u003d 1 ns, δ t. 2 \u003d 0,5 ns, δ t. 3 \u003d 1 ns, δ t. 4 \u003d 1,5 ns, δ t. 5 \u003d 1 ns, \u003d \u003d 0 )
4. ábra Az SFE válasz ideiglenes formája (, Δ t. 1 \u003d 1 ns, δ t. 2 \u003d 0,5 ns, δ t. 3 \u003d 1 ns, δ t. 4 \u003d 1,5 ns, δ t. 5 \u003d 1 ns, \u003d \u003d 0 )
5. ábra Ideiglenes SFE válaszforma (, Δ t. 1 \u003d 1 ns, δ t. 2 \u003d 0,5 ns, δ t. 3 \u003d 1 ns, δ t. 4 \u003d 1,5 ns, δ t. 5 \u003d 1 ns, \u003d 100b / cm2, \u003d 0 )
6. ábra Ideiglenes SFE válaszforma (, δ t. 1 \u003d 1 ns, δ t. 2 \u003d 0,5 ns, δ t. 3 \u003d 1 ns, δ t. 4 \u003d 1,5 ns, δ t. 5 \u003d 1 ns, \u003d 0, \u003d 100V / cm 2 )
Ha az objektum az első impulzus a második forma információinak kódolásával (7. ábra), a (3) numerikus számításának eredményei a (3) ábrán láthatóak. 8-11.
7. ábra: A bemeneti (objektum) impulzus ideiglenes formája
8. ábra Az SFE válaszának ideiglenes formája (Δ t. 1 \u003d 1 ns, δ t. 2 \u003d 3 ns, \u003d \u003d 0 )
9. ábra: Ideiglenes SFE válaszforma (, Δ t. 1 \u003d 1 ns, δ t. 2 \u003d 3 ns, \u003d \u003d 0 )
A 3., 4., 7. és 8. ábra következik, hogy külső térben inhomogén mezők hiányában megfigyelhető, hogy az első objektumimpulzus alakja az SFE válaszban a bizonyítási módban szinte semmilyen torzulással történik.
Ha külső térben inhomogén mezőnek van kitéve az első (objektum) és a második impulzusok között (5., 10. ábra), a válasz ideiglenes formája korrelál az objektumimpulzus időbeli formájával, és ugyanakkor csökken intenzitása (az információ megtalálásának hatása).
10. ábra Az SFE válaszának ideiglenes formája (Δ t. 1 \u003d 1 ns, δ t. 2 \u003d 3 ns, \u003d 100b / cm2, \u003d 0 )
11. ábra: Ideiglenes SFE válaszforma (, δ t. 1 \u003d 1 ns, δ t. 2 \u003d 3 ns, \u003d 0, \u003d 100V / cm 2 )
Ha a külső térben inhomogén mezőt a harmadik (olvasási) impulzus után (6., 11. ábra) helyezzük el, valamint a válasz reteszelését, a válasz ideiglenes formájának torzulása.
A 3., 4., 5., 6., 8., 9., 10., 11. ábrákból látható, hogy a G\u003e 1 rendszer rendszerének növekvő paraméterével a valós idejű skála nyúlványa van a Az SFE, és a nem-előzékeny rendszer rendszerének csökkenésével.<1 наблюдается сжатие шкалы реального времени.
Az impulzus területének növekedése az információ lejátszásának torzításához vezet.
következtetések
1. Az inhomogén elektromos mező első objektumpulzusát követő expozíció esetén az információ megtalálásának hatása figyelhető meg, és az olvasási impulzus után az inhomogén elektromos mező befolyásolása esetén az információ megsemmisítése figyelhető meg.
2. A rendszer nagy paraméterével rendelkező rezonáns rendszerekben a valós idejű skála az SFE válaszában és a rendszer kisebb paraméterével rendelkező rendszerekben megfigyelhető, a valós idejű skála megfigyelhető.
3. Az objektum impulzusának növekedése az információ lejátszásának torzításához vezet
Bibliográfia:
1. BILE S.M. Bevezetés Feynman diagram technikájába. Moszkva. Atomelmélet. 1971. - 215 S.
2.ZIKOV V.A., SAMMARTSEV V.V., USMANOV R.G. A fény visszhangjelének alakjának korrelációja izgalmas impulzusok // betűk formájával a Jetpben. 1980, T. 32, No. 4. P. 293-297.
3.Nefedyev l.a. A visszhangolási hologramok spatio-temporális átalakítása két és háromszintű rendszerekben // optikában és spektroszkópiában. 1986. T. 61.. 2. 2. P. 387-394.
4.Nefedyev l.a. Dinamikus echo holográfográfia degenerált és többszintű rendszerekben // Hírek a Szovjetunió Tudományos Akadémia, Fizikai sorozat. 1986. T. 50. No. 8. P. 1551-1558.
5.Nefedyev L.A., Garnaeva (Khakimzyanova) G.I. A Photon Echo jelek "reteszelése" hatása többcsatornás információs rekorddal // optikával és spektroszkópiával. 2008. T. 105. 6. 6. P. 1007-1012.
6.Nefedyev L.A., Garnaeva G.I., USMANOV R.G. A Photon Echo jelek // optikai magazin "reteszelő" hatása alapján többcsatornás rekord. 2010. T. 77. No. 2. P. 27-29.
7.Nefedyev L.A., Nizamova E.i., Takaeva S.V. A nem-neurogeneráció nem-neurogenerálásának hatása a többszintű rendszerekben // optikai és spektroszkópiában, T. 113, 2., 2012. C. 156-161.
8.Hiutian s.g., Smirnov G.i., Shatagin A.M. Nemlineáris rezonanciák az atomok és molekulák spektrumaiban. Novosibirsk: Tudomány. 1979. - 310 C.
9.Sobelman I.I. Bevezetés az atomi spektrumok elméletébe. M.: Tudomány. (1977), - 319 S.
10.Alachev A.A., Samartsev v.v. Koherens jelenségek az optikában. Kazan Állami Egyetem, 2003. - P. 280.
